На главную
ПОМОЩЬ СТУДЕНТАМ!!!
Готовые решения задач по теормеху из методичек Тарга С.М. 1988 и 1989 г. и старых методичек 1978, 1982 и 1983гг.. Решение любых задач по термеху на заказ.
Если Вам нужны решения задач по Физике из методички Чертова А.Г. для заочников или решение задач из задачников Прокофьева, Чертова, Воробьёва и Волькинштейна или любых других решений по физике или гидравлике, воспользуйтесь сайтом fiziks.ru

Статья по теме: Эффективного излучения

Область знаний: теплообменники, печи, теплоперенос, паровые котлы, нагревание, горение, топлива, теплообмен

Скачать полный текст

Если плотность потока эффективного излучения стенок неизвестна, но задана зависимость температуры или плотности потока от *, можно поступить следующим образом. Заменим в (14) суммирование интегрированием и, используя (13), исключим из (14) q+ или q~ . В результате получим линейное интегральное уравнение, которое можно решить численными методами. Возможен и альтер-[452, С.476]

Здесь qg — плотность потока эффективного излучения стенки при z=0 (или в терминах оптических глубин ^=0); QL — плотность потока эффективного излучения стенки, направленного в сторону отрицательных г при z=L (t=t[_); В=п!ь. Анализируя уравнение в случае бесконечно тонкого плоского слоя размером df, видим, что 2E3(t) — полусферическая пропускательная способность для проходящего через слой оптической толщины t диффузного излучения, а величина 1—2?3(0 — полусферическая поглощательная способность или (для изотермического газа) степень черноты. Величина ?2 (t—t') является пропус-кательной способностью для недиффузного источника, где для интервала оптических глубин от г до t I=IbKadz/cos 6. Величина 2dt' является полусферической степенью черноты плоского слоя бесконечно малой оптической толщины Kadz'. Напомним, что средняя длина пути луча оптически тонкого плоского слоя толщиной dz' равна 2dz' и, следовательно, объемное излучение равно 4к0йг'В, половина которого распространяется в одном направлении, а половина — в противоположном.[452, С.503]

Выражение (59) справедливо, когда потоки эффективного излучения поверхностей / и 2 можно считать однородными независимо от однородности излучения адиабатной поверхности. Это обстоятельство имеет отношение к длинным каналам, рассматриваемым ниже.[452, С.474]

Плотность потока теплоты и плотность потока эффективного излучения связаны между собой соотношением (20). Умножая на площадь А, получаем значение теплового потока[452, С.472]

В. Формулировка проблемы расчета потоков падающего и эффективного излучения. В примере, приведенном выше и иллюстрирующем использование угловых коэффициентов, значения плотностей потоком эффектив-[452, С.469]

Второе необходимое соотношение — это определение плотности потока эффективного излучения, которая для диффузной непрозрачной поверхности равна сумме плотностей потоков испускаемого и отраженного излучения:[452, С.469]

В случае адиабатных боковых стенок зависимость температуры или плотности потока эффективного излучения от х неизвестна. Известно только, что да (х)=да (х) независимо от степени черноты стенок. Это условие эквивалентно[452, С.477]

Для модификации полученной в § 2.9.3 формулировки для плотностей потоков падающего и эффективного излучения определим увеличенный вследствие зеркального отражения угловой коэффициент:[452, С.478]

Обозначим величины внутреннего тела через Av d, EI, 7\, /ч и внешнего Л2, С2, е2, Tz, Fz- В отличие от теплообмена между параллельными пластинами в данном случае на внутреннее тело падает лишь часть ф от эффективного излучения внешнего тела. Остальная часть лучистой энергии (1 — ф) падает на поверхность внешнего тела.[290, С.469]

Рассмотрим теплообмен между двумя единичными (например, по 1 м2) поверхностями, обращенными друг к другу с небольшим зазором (рис. 11.2), причем Г|>Г2. В этой системе Е\ — энергия собственного излучения первого тела на второе, ?•,> второго на первое. Ввиду малого расстояния между ними практически все излучение каждой из рассматриваемых поверхностей попадает на противоположную. Воспользуемся понятием эффективного излучения ?Эф, представленного выражением (11.3). Для непрозрачного тела (D = Q и R=\— А) выражение (11.3) запишется в виде ?ц,= = ? + ?„.„ (1-Л).[286, С.92]

Пусть для примера нужно оцепить плотность результирующего потока излучения в каналы регенератора длиной 5 см, имеющие форму круговых цилиндров (?>^/=5мм) и сделанные из сильно поглощающего материала. Пусть на входе в регенератор имеется черное тело при Tj = 600 К, на выходе — черное тело при 72=350 К и стенка имеет температуру Т1/.--575 К на входе и 710==325 К на выходе. Принято аппроксимировать распределение плотности потока эффективного излучения стенок вдоль канала прямой линией от CsTu до CST^. Нужно определить плотность результирующего теплового потока внутрь канала на входе в него (при xa—L—5 см).[452, С.476]

... отрезано, скачайте архив с полным текстом ! Полный текст статьи здесь

Задачи по теоретической механике из сборника курсовых работ под редакцией А.А. Яблонского, Тарга, Кепе, Диевского, Мещерского и любого другого на заказ. Быстро, качественно, все виды оплат, СМС-оплата.
Вы так же можете заказать решение задач и по другим предметам: химия, высшая математика, строймех, сопромат, электротехника, метрология, ДМ, ТММ и другие.

СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

Перейти к перечню использованной литературы

На главную