На главную
ПОМОЩЬ СТУДЕНТАМ!!!
Готовые решения задач по теормеху из методичек Тарга С.М. 1988 и 1989 г. и старых методичек 1978, 1982 и 1983гг.. Решение любых задач по термеху на заказ.
Если Вам нужны решения задач по Физике из методички Чертова А.Г. для заочников или решение задач из задачников Прокофьева, Чертова, Воробьёва и Волькинштейна или любых других решений по физике или гидравлике, воспользуйтесь сайтом fiziks.ru

Статья по теме: Амплитуда возмущения

Область знаний: теплообменники, печи, теплоперенос, паровые котлы, нагревание, горение, топлива, теплообмен

Скачать полный текст

Первым методом определяется изменение во времени энергии возмущающего воздействия. Вопрос об устойчивости в этом случае решается .в зависимости от того, увеличивается или уменьшается во времени энергия возмущающего воздействия. Во втором методе исследуется развитие во времени возмущенного поля скоростей. Если со временем амплитуда возмущения скорости нарастает, — течение окажется неустойчивым, если затухает, — течение устойчиво. Более широкое распространение получил второй метод.[141, С.175]

Надо сказать, что проделанный выше расчет не может претендовать на большее, чем быть грубой качественной схемой. Однако он позволяет указать на принципиально новое, что содержится в свойствах растянутого по длине камеры горения. Действительно, пусть горение происходит только в одной плоскости (а не в двух). Тогда, смещая эту плоскость вдоль оси трубы, можно изменять соотношения между фазой возмущения теплоподвода и фазой колебаний среды. При этом могут быть найдены такие положения плоскости теплоподвода, при которых самовозбуждение системы становится неизбежным. Другое дело, если горение происходит в двух плоскостях, отвечающих условиям (47.4). Тогда возбуждение становится невозможным при любом положении области теплоподвода по оси трубы, так как фазовые соотношения перестают играть какую-либо роль, поскольку амплитуда возмущения теплоподвода обратилась в нуль. Это указывает на большую универсальность второго метода подавления вибрационного горения (путем уменьшения относительных амплитуд, а не путем изменения фазовых соотноше-[409, С.410]

Тогда относительная амплитуда возмущения | dQ \ будет зависеть от двух параметров: ? и -%- . Характер этой за-[409, С.411]

Обсудим данные работ [198, 200], исходя из результатов § 39. При горении маловязкой жидкости максимальная амплитуда возмущения, которую может создать сам процесс горения (ниже предела устойчивости по Ландау), определяется как высота столба жидкости, уравновешивающего динамическое давление оттекающих продуктов сгорания (см. § 38):[423, С.235]

Очевидно, что при / = const и /-> °° величина к описывается линейной теорией устойчивости. В рамках этой теории амплитуда возмущения растет по закону (6.13) . Следовательно, можно предположить, что уравнение для к в линейном приближении имеет вид[426, С.238]

Как и в задаче Ландау, при скоростях горения, меньших критической, равновесие достигается через колебания поверхности, а за пределом устойчивого горения амплитуда возмущения возрастает по мере увеличения скорости горения.[423, С.210]

Рис, 104 дает повод сделать еще несколько замечаний по вопросу о механизме возбуждения колебаний. Прежде всего следует указать на то, что концы участков Дж соответствуют: левый — узлу скорости, правый — узлу давления. Поэтому на концах участков Аж система не может возбуждаться. То, что в узле давления возбуждения нет, видно из правой диаграммы на рис. 30 (следует лишь помнить, что на этой диаграмме амплитуда возмущения dv1 отложена кверху, а следовательно 6Ucrop будет направлено по оси абсцисс). При повороте 6?7Gr0p на угол[409, С.453]

Рассматриваемый процесс нестационарен. Действительно, предположим обратное, т.е. допустим, что скорость распространения пламени ut и толщина зоны горения 6, стремятся к постоянным значениям при Г -* °°. Рассмотрим устойчивость пламени по отношению к возмущениям с очень большим масштабом / > 6,. Тогда пламя можно считать скачком плотности, и, следовательно, справедливы все выводы линейной теории устойчивости, развитой Ландау [1944]. При этом во всех формулах этой теории лишь следует заменить и„ на ut. Поэтому амплитуда рассматриваемых возмущений растет со временем, что приводит к увеличению ut и 6Г. Однако нестационарность процесса сказывается лишь на характеристиках крупномасштабных возмущений, амплитуда которых в соответствии с линейной теорией устойчивости возрастает тем медленнее, чем больше длина возмущения. С увеличением времени амплитуда возмущения с фиксированной длиной волны (масштабом) вследствие нелинейных эффектов должна выходить на стационарный уровень.[426, С.236]

показано на рис. 7. Амплитуда возмущения в точке х = a10t уменьшается с ростом t. При малых значениях i/t распространение возмущения хорошо аппроксимируется резко выраженной «замороженной волной» тогда как при больших значениях t/i распространение возмущения лучше всего аппроксимировать равновесной звуковой волной. Промежуточная переходная область[392, С.133]

рис. 26 и 27, значение суммы i^-\-p\ условно принимается равным единице, подобно тому, как это делалось при построении диаграмм устойчивости для элементарных процессов. Следовательно, в общем случае, говоря о величине Т, следует понимать, что речь идет о соотношении между величиной Y и величиной, принятой за единицу. В начальный момент, когда истинная амплитуда возмущения давления (условная единица) мала, тот же порядок малости имеет, очевидно, и Q.[409, С.159]

где рц. и kn — критическое давление и волновое чис.ло возмущения. Прекращение колебаний поверхности происходит в точке J == J,., А = 0, которая является критической точкой в задаче Ландау, а условие J = 0 совпадает с формулой (80). При этом ^* — ?* — UjUz/Zciig. За пределом при J ^> J,,, происходит нарастание I по мере увеличения скорости, т. е. горение становится неустойчивым. В пределе при J ^> I* силой поверхностного натяжения можно пренебречь и lim| = UjU^a^g при ых-> оо, т.е. амплитуда возмущения возрастает вдвое по сравнению со значением на пределе устойчивости. Отметим, что это отвечает увеличению поверхности горения примерно в |2, т. е. в —4 раза. Величина S есть предельный размер, дающий крайнюю оценку, и все возмущения с амплитудой меньше | являются допустимыми.[423, С.209]

Полный текст статьи здесь

Задачи по теоретической механике из сборника курсовых работ под редакцией А.А. Яблонского, Тарга, Кепе, Диевского, Мещерского и любого другого на заказ. Быстро, качественно, все виды оплат, СМС-оплата.
Вы так же можете заказать решение задач и по другим предметам: химия, высшая математика, строймех, сопромат, электротехника, метрология, ДМ, ТММ и другие.

СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

Перейти к перечню использованной литературы

На главную