На главную
ПОМОЩЬ СТУДЕНТАМ!!!
Готовые решения задач по теормеху из методичек Тарга С.М. 1988 и 1989 г. и старых методичек 1978, 1982 и 1983гг.. Решение любых задач по термеху на заказ.
Если Вам нужны решения задач по Физике из методички Чертова А.Г. для заочников или решение задач из задачников Прокофьева, Чертова, Воробьёва и Волькинштейна или любых других решений по физике или гидравлике, воспользуйтесь сайтом fiziks.ru

Статья по теме: Бесконечной протяженности

Область знаний: теплообменники, печи, теплоперенос, паровые котлы, нагревание, горение, топлива, теплообмен

Скачать полный текст

Рассмотрим две бесконечной протяженности плоскопараллельные поверхности с температурами 7\ и Т.,. Между поверхностями параллельно им расположен экран — плоский тонкий лист, термическим сопротивлением которого можно пренебречь (рис. 33.2). При стационарном режиме температура экрана будет постоянной и равной Тэ.[313, С.405]

Рассмотрим два параллельных серых тела бесконечной протяженности с плоскими поверхностями площадью ,А каждая. Считая расстояние между поверхностями относительно незначительным (по сравнению с их линейными размерами— длиной и шириной), можно положить, что все лучи, посылаемые одним телом, полностью попадают на другое. Примем, что коэффициенты пропускания этих тел TJ — = т.2 = 0 и между поверхностями находится теплопрозрачная (диатермическая) среда. Обозначим через MI, о^, pt и 7\ и М.2, а», р2 и 7"2 соответственно излучателыюсти, коэффициенты поглощения отражения и температуры поверхностей первого и второго тел.[313, С.390]

Рассмотрим случай лучистого теплообмена в сером слое бесконечной протяженности, ограниченном абсолютно черными плоскими поверхностями с заданными температурами (рис. 139). Поле приведенных тепловыделений задано, оно является функцией расстояния от какой-нибудь ограничивающей плоскости. Среда не рассеивающая. Ее коэффициент поглощения постоянен и задан.[186, С.252]

Рассмотрим вязкость газа между двумя параллельными пластинами бесконечной протяженности, находящимися на расстоянии у=6 друг от друга, из которых одна неподвижна, а другая равномерно движется со скоростью V. Пусть длина свободного пробега Л молекул газа обратно пропорциональна давлению р и соизмерима с характеристическим размером 5, что соответствует переходной зоне вакуума Л=^6, которая для макроскопических характеристических размеров, например б>1 мм, наступает при р — 10~Ч-10~3 мм рт. ст. и для микроскопических, например 6,< 1 мк, при давлении порядка атмосферного. Как известно из мо-лекулярно-кинетической теории [2, 4, 5], в условиях переходной зоны вакуума движение газа вдоль поверхности твердого тела происходит со скольжением. Уравнение гидродинамики[339, С.213]

Приведенные выше уравнения для ср строго справедливы лишь для каналов бесконечной протяженности. Для каналов ограниченных размеров эти уравнения тем более точны, чем относительно длинее канал (чем больше отношение длины канала к длине образующей поверхностей) .[151, С.120]

Постоянная скорость превращения энергии, S^const, в плоском слое толщиной 2R (бесконечной протяженности в двух других направлениях), в бесконечно длинном цилиндре или в сфере радиусом R с поверхностями, на которых поддерживается постоянная температура Тп, ведет к параболическому профилю температуры внутри тела[452, С.217]

Рассмотрим вязкость газа .при изотермических условиях, находящегося между двумя параллельными пластинами бесконечной протяженности, расположенными на расстоянии х = 8 друг от друга. Одна из пластин неподвижна, а другая равномерно движется со скоростью и. . •[162, С.162]

По методу «натянутых нитей» при расчете взаимной поверхности излучения двух произвольных невогнутых поверхностей бесконечной протяженности (эти поверхности могут быть частями замкнутых поверхностей — см. схему 25 табл. 3-1) вначале определяются длины вооб-[133, С.105]

Относительно полученного здесь решения уместно сделать ряд замечаний. Расстояние 1.2, на которое удалено от зоны горения сечение, где происходит полное поглощение колебательной энергии, не оказывает никакого влияния на решение. Результат этот понятен, поскольку в сечении ?2 гасятся все волны, идущие из зоны горения, и Отраженных волн не возникает. Поэтому справа от плоскости подвода тепла 2 существуют лишь волны, бегущие в положительном направлении оси |. С этой точки зрения наличие справа от плоскости 2 сечения с импе-данцем z = l эквивалентно бесконечной протяженности трубы в положительном направлении. В этой связи может показаться неожиданным существование собственных частот, даваемых первой формулой (33.3). Как известно, стоячие волны, типа описываемых решением (33.3), возникают благодаря наличию последовательности отра-[409, С.268]

Действительно, лучистая энергия, испускаемая плоской поверхностью dF±, целиком попадает на поверхность KJ° в силу бесконечной протяженности последней.[151, С.100]

Обобщение многочисленных экспериментальных данных в широк ом диапазоне чисел Рейнольдса (от 0,1 до —^Ю7) приводит к так называемой стандартной кривой сопротивления для одиночной недеформируемой сферической частицы, движущейся с постоянной скоростью в неподвижной изотермической несжимаемой жидкости бесконечной протяженности.[172, С.49]

... отрезано, скачайте архив с полным текстом ! Полный текст статьи здесь

Задачи по теоретической механике из сборника курсовых работ под редакцией А.А. Яблонского, Тарга, Кепе, Диевского, Мещерского и любого другого на заказ. Быстро, качественно, все виды оплат, СМС-оплата.
Вы так же можете заказать решение задач и по другим предметам: химия, высшая математика, строймех, сопромат, электротехника, метрология, ДМ, ТММ и другие.

СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

Перейти к перечню использованной литературы

На главную