На главную
ПОМОЩЬ СТУДЕНТАМ!!!
Готовые решения задач по теормеху из методичек Тарга С.М. 1988 и 1989 г. и старых методичек 1978, 1982 и 1983гг.. Решение любых задач по термеху на заказ.
Если Вам нужны решения задач по Физике из методички Чертова А.Г. для заочников или решение задач из задачников Прокофьева, Чертова, Воробьёва и Волькинштейна или любых других решений по физике или гидравлике, воспользуйтесь сайтом fiziks.ru

Статья по теме: Дисперсно кольцевому

Область знаний: теплообменники, печи, теплоперенос, паровые котлы, нагревание, горение, топлива, теплообмен

Скачать полный текст

В зоне пузырькового кипения П скорость потока увеличивается. При дальнейшем возрастании скорости пузырьки сливаются, образуя паровые пробки (снаряды) — зона С; теплообмен здесь происходит как за счет образования пузырьков на поверхности нагрева, так и за счет конвекции в пленке жидкости с последующим ее испарением в паровые пробки. Дальнейшее увеличение скорости приводит к слиянию отдельных паровых пробок и переходу снарядного режима течения в кольцевое — зона К. При этом режиме жидкость в основном расположена в пленке у стенки, механизм теплообмена в общем аналогичен механизму в предыдущей зоне. Однако роль испарения жидкой перегретой пленки возрастает по мере ее утончения. В зависимости от скорости течения часть жидкости может срываться внутрь парового потока, образуя диспергированные в нем капли, что приводит к дисперсно-кольцевому режиму —• зона ДК..[296, С.204]

При кипении жидкости в прямоточном парогенераторе паро-содержание рабочего тела постепенно увеличивается от нуля до единицы (по ходу движения потока). При этом увеличивается также скорость парожидкостной смеси и изменяется структура двухфазного потока, последовательно переходя от пузырькового течения к пробковому, а затем к кольцевому, дисперсно-кольцевому и чисто дисперсному режиму движения потока.[136, С.262]

Снарядное течение не наблюдается при удельных массовых расходах, превышающих примерно 5,87-10е кг/м?-час. При более высоких скоростях потока наблюдается переход непосредственно от пузырькового к дисперсно-кольцевому режиму течения; однако этот переход осуществляется при изменении паросодержания потока в широких пределах. Как видно из данных, приведенных на графике при Х0 = 0,2%, заполнение потока пузырями пара очень велико, но при этом не наблюдается заметного слияния отдельных пузырей в более крупные пузыри, характерные для снарядного течения. По мере увеличения паросодержания ядро потока заполняется преимущественно паром, а взвешенная в потоке жидкость, как предполагают Беннет и сотр. [31, распределена в виде кусков пены. При дальнейшем увеличении паросодержания взвешенная в потоке жидкость образует пленку на стенке канала или дробится на мелкие капли, после чего происходит переход к дисперсно-кольцевому течению. При этом переходе выходное напряжение на зонде соответствует интенсивному пузырьковому режиму течения, и по мере увеличения паросодержания наблюдается постепенное уменьшение напряжения. Экспериментальные данные показывают, что эта переходная область достаточно велика, поэтому ее можно было выделить как самостоятельный тип течения. Этот режим движения смеси был назван эмульсионным течением.[147, С.39]

Ф и г. 6. Характерная карта режимов течения для давления 35 ата. D = 9,7 мм; L = 610 мм; Р0 = 35 ата; Ti = 204°; О пузырьковое течение; (С переход от пузырькового течения к снарядному; д эмульсионное течение;^) снарядное течение; D переход от снарядного течения к дисперсно-кольцевому; и дисперсно-кольцевое течение; х критические условия.[147, С.41]

Интерпретация режимов течения в данной работе, по-видимому, более приемлема с инженерной точки зрения, так как течение с относительно большим содержанием легкой фракции можно уподобить дисперсно-кольцевому течению.[147, С.46]

В ходе исследований пузырькового течения воздухо-водяной смеси Роуз и Гриффит [19] нашли границу перехода к неустойчивому течению снарядного типа. Линия перехода легко может быть найдена на основании их результатов, которые были представлены в координатах число Фруда — объемное паросодержание. Результаты настоящего исследования достаточно хорошо согласуются с этой линией перехода, особенно при использовании в качестве координат числа Фруда и объемного паросодержания. Из данных, представленных в координатах удельный массовый расход — весовое паросодержание, следует, что кривизна линии не соответствует действительности. Однако эта линия имеет преимущество по сравнению с расчетом по формуле Бейкера, так как она лежит в надлежащих пределах удельных массовых расходов. Часть соотношения Бейкера, справедливая при больших скоростях (фиг. 11 и 12), характеризует наблюдавшийся этим автором переход от пузырькового или эмульсионного течения к кольцевому и дисперсному течению. Видно, что эта кривая приемлемо совпадает с границей перехода от эмульсионного режима течения к дисперсно-кольцевому режиму, найденной в настоящей работе.[147, С.49]

Переход от снарядного к дисперсно-кольцевому течению смещается в область более низкого паросодержания, если длина участка увеличивается от 0,6 до 1,5 ж, но при дальнейшем увеличении длины до 2,4 м граница перехода смещается в область более высокого паросодержания. В этом случае увеличение длины участка, турбулизация потока паровыми пузырьками и неравновесные паровые полости также могут оказывать определенное влияние, однако из-за очень высокого паросодержания неравновесные паровые полости не должны оказывать заметного влияния. Данные Гриффита [9] показывают, что увеличение длины участка приводит к смещению перехода в область пониженного паросодержания. Но по мере увеличения длины уровень удельных тепловых потоков падает и турбулизирующее действие пузырей пара уменьшается, что ведет к разрушению паровых снарядов. Изменением относительного вклада этих двух противоположных по своему влиянию факторов можно объяснить изменение характера перехода в зависимости от длины участка.[147, С.51]

Переход от пузырькового режима течения к эмульсионному режиму обусловлен, по-видимому, турбулизирующим действием паровых пузырей. Уоллис [20] сообщил о результатах опытов с имитацией процесса кипения путем вдува воздуха через пористую стенку трубы, по которой протекал водяной поток. Он обнаружил, что в области более чем десятикратного изменения расхода воды требуется лишь двухкратное изменение расхода газа, необходимое для того, чтобы произошел переход от пузырькового к эмульсионному или дисперсно-кольцевому течению. Применительно к настоящим опытам с кипящей водой этот результат равноценен утверждению о том, что переход от пузырькового режима течения к другим режимам должен происходить при постоянном тепловом потоке. Однако из фиг. 7 и 8 видно, что этот переход происходит приблизительно при постоянном паросодержании, несмотря на то что тепловые потоки изменяются в 4 раза. Одной из возможных причин этого несоответствия является тот факт, что тепловые потоки в описываемых опытах могли быть слишком малы, чтобы вызвать существенное увеличение скорости движения пара. Можно ожидать, что паросодержание является параметром, определяющим режим течения при заданном удельном массовом расходе. В любом случае этот переход не имеет большого значения, так как характеристики двух сопредельных режимов течения почти одинаковы.[147, С.52]

Как и ожидалось, граница перехода от пузырькового течения к снарядному при давлении 70 ата смещается в область более низкого паросодержания с увеличением температуры на входе, а при давлении 35 ата заметного смещения границы не наблюдается. Для большинства данных, касающихся перехода от снарядного течения к кольцевому, характерно рассмотренное выше изменение характера перехода. Как и ожидалось, при увеличении температуры на входе граница перехода между эмульсионными и дисперсно-кольцевым режимами течения в основном смещается в область более низкого паросодержания. При увеличении температуры на входе переход от снарядного режима течения к эмульсионному осуществляется при более высоком удельном массовом[147, С.52]

Кроме объемного газосодержания, существенным параметром является также скорость газовой и жидкой фаз, которые для критического перехода от снарядного режима к дисперсно-кольцевому связаны между собой соотношением[172, С.71]

На рис. 2.23 показано изменение относительного расхода жидкости в пленке xz, равное отношению расхода жидкости в пленке т2 к общему расходу смеси в канале. На графике по оси абсцисс дается массовое расходное паросодержание жп. Видно достаточно хорошее согласование опытных точек Харуэлла [2.70] с экспериментальными данными В. И. Субботина и др. [2.71]. В [2.72] проведен комплекс экспериментальных работ по дисперсно-кольцевому режиму течения в диапазоне давлений от 4,0 до 7,0 МПа и удельных массовых расходов 500—4000 кг/м2-с и расходных паросодержапий х от 0,1 до 0,9 в трубах диаметром 13,3 мм. Данные по[172, С.73]

... отрезано, скачайте архив с полным текстом ! Полный текст статьи здесь

Задачи по теоретической механике из сборника курсовых работ под редакцией А.А. Яблонского, Тарга, Кепе, Диевского, Мещерского и любого другого на заказ. Быстро, качественно, все виды оплат, СМС-оплата.
Вы так же можете заказать решение задач и по другим предметам: химия, высшая математика, строймех, сопромат, электротехника, метрология, ДМ, ТММ и другие.

СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

Перейти к перечню использованной литературы

На главную