На главную
ПОМОЩЬ СТУДЕНТАМ!!!
Готовые решения задач по теормеху из методичек Тарга С.М. 1988 и 1989 г. и старых методичек 1978, 1982 и 1983гг.. Решение любых задач по термеху на заказ.
Если Вам нужны решения задач по Физике из методички Чертова А.Г. для заочников или решение задач из задачников Прокофьева, Чертова, Воробьёва и Волькинштейна или любых других решений по физике или гидравлике, воспользуйтесь сайтом fiziks.ru

Статья по теме: Идеального проводника

Область знаний: теплообменники, печи, теплоперенос, паровые котлы, нагревание, горение, топлива, теплообмен

Скачать полный текст

Пусть цилиндр из идеального проводника радиуса а окружен неограниченной средой и при t > 0 в нем выделяется количество тепла, равное на единицу длины в единицу времени Q, причем начальная температура всей системы равна нулю; тогда температура V идеального проводника в момент времени t при наличии контактного сопротивления R (на единицу длины) между цилиндром и окружающей средой, будет, в соответствии с (7.13), равна[355, С.338]

Обозначая температуру идеального проводника через Vi, а температуру в области г > а через v, находим[355, С.343]

Рис. 45. Распределение температуры в цилиндре из идеального проводника; в начальный момент времени его температура равна VQ', температура неограниченной среды, в которой он находится, равна нулю.[355, С.337]

Если граница х=1 пластины находится в идеальном тепловом контакте с массой М' (на единицу площади) хорошо перемешиваемой жидкости (или идеального проводника) с удельной теплоемкостью с', то граничное условие при х = /, как и в (9.14) гл. I, имеет вид[355, С.128]

Луч, падающий на хорошо отполированную поверхность, частично проникает внутрь нее и там поглощается, а частично отражается. Глубина проникновения луча определяется электрическими свойствами материала — его электропроводностью и диэлектрической постоянной. В материалы с высокой электропроводностью (металлы) луч проникает на- небольшую глубину. Они характеризуются высокой отражательной способностью. Для идеального проводника отражательная способность должна быть равна единице.[186, С.72]

В настоящей главе при помощи классического метода разделения переменных (см. (1.3)) будет решен ряд важных задач для шара, полого шара и области, ограниченной изнутри сферической поверхностью. Для полноты изложения мы приведем без доказательства ряд решений, которые легче получить методами, изложенными в гл. XIII и XIV. Задачи о составных шарах, сферических или неограниченных областях со сферическим сердечником и» идеального проводника и задачи о выделении тепла в неограниченной среде будут изложены в § 9 гл. XIII.[355, С.227]

таллы характеризуются 1 г з « 5 ю го зо высокими значениями коэффициента отражения в инфракрасной опытных области спектра. Чем выше электропроводность металла, тем выше его отражательная способность. Для идеального проводника с а-> °°, г — 1. Предполагая, что излучение металлических поверхностей подчиняется закону Кирхгофа, можно записать[133, С.62]

валов времени (325). § 4. Полый цилиндр а < г < Ь (327). § 5. Область ограничена изнутри цилиндром кругового сечения г = а (329). § 6. Решения, применимые при больших значениях времени (334). § 7. Область г > а, ограниченная изнутри круговым цилиндром из идеального проводника (335). § 8. Составная цилиндрическая область (339). § 9. Шар. Радиальный тепловой поток (341).[355, С.6]

температурой поверхности (109). § 7. Установившаяся периодически изменяющаяся температура в составных пластинах (113). § 8. Пластина с заданным тепловым потоком на ее границе (115). § 9. Область 0 < х < I. Теплообмен на границах в среду с температурой, равной нулю. Начальная температура равна / (х) (117). § 10. Область —I < х < /. На границах х= ±1 происходит теплообмен со средой нулевой температуры. Начальная температура /(х) (121). § И. Частные случаи и численные результаты для пластины с" граничным условием третьего рода (123). § 12. Область —1<х<1 с нулевой начальной температурой и теплообменом на границах со средой, имеющей температуру <р (О (127). § 13. Пластина, одна из поверхностей которой соприкасается со слоем идеального проводника или хорошо перемешиваемой жидкости (128). § 14. Пластина с внутренним источником тепла (130).[355, С.4]

§ 13. Пластина, одна из поверхностей которой соприкасается со слоем идеального проводника или хорошо перемешиваемой жидкости[355, С.128]

является параметром, равным удвоенному отношению теплоемкости эквивалентного объема среды к теплоемкости идеального проводника. Отсюда следует, что[355, С.336]

... отрезано, скачайте архив с полным текстом ! Полный текст статьи здесь

Задачи по теоретической механике из сборника курсовых работ под редакцией А.А. Яблонского, Тарга, Кепе, Диевского, Мещерского и любого другого на заказ. Быстро, качественно, все виды оплат, СМС-оплата.
Вы так же можете заказать решение задач и по другим предметам: химия, высшая математика, строймех, сопромат, электротехника, метрология, ДМ, ТММ и другие.

СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

Перейти к перечню использованной литературы

На главную