На главную
ПОМОЩЬ СТУДЕНТАМ!!!
Готовые решения задач по теормеху из методичек Тарга С.М. 1988 и 1989 г. и старых методичек 1978, 1982 и 1983гг.. Решение любых задач по термеху на заказ.
Если Вам нужны решения задач по Физике из методички Чертова А.Г. для заочников или решение задач из задачников Прокофьева, Чертова, Воробьёва и Волькинштейна или любых других решений по физике или гидравлике, воспользуйтесь сайтом fiziks.ru

Статья по теме: Идеальном интерферометре

Область знаний: теплообменники, печи, теплоперенос, паровые котлы, нагревание, горение, топлива, теплообмен

Скачать полный текст

Первый член в соотношениях (90а) и (906) представляет разность фаз в идеальном интерферометре [соотношение (59)], второй член учитывает отклонение луча по параболической траектории. Последний используется для определения по интерферограмме разности фаз 5 в идеальном интерферометре:[470, С.131]

Таким образом, изображение плоскости фокусировки не искажается, как в идеальном интерферометре, если распределение показателей преломления (в представляющей интерес области интерфе-рограммы) выражается функцией второго порядка.[470, С.139]

С учетом рассмотренных выше поправочных членов ннтерферо-грамма рассматривается как распределение разности фаз 5 (я, у) в идеальном интерферометре, или аналогично как распределение показателей преломления п(х, у) в соответствии с уравнением идеального интерферометра (59)[470, С.162]

Центральное интерференционное поле. Точечный источник света в центре излучающего свет круга, который лежит на оптической оси, дает в идеальном интерферометре рассмотренное выше поле интерференционных полос. Это центральное поле используется для описания реальной интерференционной картины.[470, С.103]

Описанная выше юстировка обеспечивает основное положение зеркал, которое по возможности стараются приблизить к основному геометрическому положению зеркал в идеальном интерферометре, чтобы получить высокую контрастность или цветовую насыщенность при использовании квазимонохроматического или белого света соответственно. Реальный симметричный интерферометр с разделителями световых пучков М± и М'г конечной толщины аналогичен идеальному плоскому интерферометру (разд. 2.1). При дальнейшем описании настройки интерферометра в процессе практического использования будет предполагаться, что источник света является точечным (как в идеальном интерферометре). Источник света создает плоские волновые фронты измерительного и сравнительного пучков при помощи линзы 1^1 (фиг. 37). .[470, С.94]

На фиг. 56 разности оптических путей 5-Я, соответствующие профилям (представленные на фиг. 53), сравниваются с линейно увеличивающейся разностью оптических путей в идеальном интерферометре 5-Я=(Поо— по) 21 и с разностью оптических путей,соответ-[470, С.142]

На практике выгоднее, чтобы плоскость фокусировки 1т — 1т была расположена в центре рабочей части (г = 1/2), где смещение Аг/ равно нулю, если лучи имеют приблизительно параболическую форму (измерительные лучи не обязательно должны быть параллельными). Тогда пары лучей измерительного и сравнительного пучков образуются в результате разделения одного пучка в разделителе (одинаковая координата по оси у на входе, равная г/0). Это улучшает интерференционный контраст (разд. 3, п. «б»). Таким способом все поле показателей преломления изображается без погрешностей смещения, как в идеальном интерферометре. Небольшие погрешности смещения, обусловленные отклонением от параболической формы лучей, будут рассмотрены в дальнейшем для нескольких моделей пограничного слоя.[470, С.115]

д — интерференционное поле мнимого клина в идеальном интерферометре. В двух различных плоскостях фокусировки ^т и ^т' получаются одинаковые интерференционные картины ^^ = ^^' (угол поворота Е не учитывается); б—интерференционное поле мнимого клина. Интерференционные полосы в различных плоскостях фокусировки ^ и 1^' смещены относительно ДРУГ друга на &у. Некоторый наклон интерференционного поля (угол г/2) относительно плоскости фокусировки (фиг. 40) не учитывается.[470, С.114]

б. Уравнение интерферометра. Порядок интерференции 5 интерференционной полосы в точке изображения Р, (фиг. 44) отличается от порядка интерференции в идеальном интерферометре [соотношения (59)] вследствие отклонения измерительного пучка. Точка изображения, например Рцо на фиг. 52, соответствует точке объекта Ртго. Однако дальнейшие соображения справедливы для произвольной точки объекта Рт в плоскости фокусировки[470, С.127]

тура г'}(у) является средней температурой. Если предположить, как в данном случае, что измерительный луч в пределах точности измерений не отклоняется от прямолинейного направления (как в идеальном интерферометре), то будут получены правильные значения средней температуры вблизи точек у0 в пограничном слое. Однако это предположение справедливо только при умеренных градиентах температуры в не слишком больших турбулентных молях, когда отклонением луча можно пренебречь. В табл. 9 приведены расчетные значения поправок [уравнение (92)], величины которых определяют[470, С.193]

а. Смещение интерференционных полос. В случае параболической траектории лучей (фиг. 44) плоскость фокусировки можно расположить в середине рабочей части, чтобы получить неискаженные изображения. При произвольном непрерывном распределении показателей преломления в тепловом пограничном слое (непараболические траектории лучей) смещение интерференционных полос Ау рассчитывается относительно их положения в идеальном интерферометре с пренебрежимо малым отклонением лучей [72—76].[470, С.125]

Полный текст статьи здесь

Задачи по теоретической механике из сборника курсовых работ под редакцией А.А. Яблонского, Тарга, Кепе, Диевского, Мещерского и любого другого на заказ. Быстро, качественно, все виды оплат, СМС-оплата.
Вы так же можете заказать решение задач и по другим предметам: химия, высшая математика, строймех, сопромат, электротехника, метрология, ДМ, ТММ и другие.

СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

Перейти к перечню использованной литературы

На главную