На главную
ПОМОЩЬ СТУДЕНТАМ!!!
Готовые решения задач по теормеху из методичек Тарга С.М. 1988 и 1989 г. и старых методичек 1978, 1982 и 1983гг.. Решение любых задач по термеху на заказ.
Если Вам нужны решения задач по Физике из методички Чертова А.Г. для заочников или решение задач из задачников Прокофьева, Чертова, Воробьёва и Волькинштейна или любых других решений по физике или гидравлике, воспользуйтесь сайтом fiziks.ru

Статья по теме: Индикатриса рассеяния

Область знаний: теплообменники, печи, теплоперенос, паровые котлы, нагревание, горение, топлива, теплообмен

Скачать полный текст

Индикатриса рассеяния так же, как и яу, av, pv и Pv(s', s; v', v), является оптическим параметром среды, зависящим от температуры, давления и частоты:[130, С.40]

Построенная по этой формуле индикатриса рассеяния на малых частицах показана на рис. 4-5. Как видно из этого рисунка, индикатриса рассеяния является симметричной. Максимальное рассеяние имеет место в направлениях Ф = 0 и ф = я, причем по ходу луча рассеивается такое же количество энергии, как и в обратном направлении. Рассеяние в боковом направлении в два раза меньше, чем вдоль луча.[133, С.154]

Радиационные характеристики среды [спектральный абсолютный показатель преломления «v, спектральные коэффициенты поглощения спектральная направленная излуча-тельная способность еу s и индикатриса отражения pv (s', s)] будут зависеть от химического состава и физической структуры граничной поверхности, от температуры и частоты излучения, а также от оптических свойств среды, соприкасающейся с данным местом граничной поверхности.[130, С.91]

Как нетрудно видеть из соответствующих уравнений, такой прием позволяет воспроизвести условия локального радиационного равновесия в ослабляющей среде тем точнее, чем ближе индикатриса рассеяния к сферической. Его практическое использование позволило произвести исследование на световых моделях ряда задач переноса излучения в ослабляющей среде, находящейся в состоянии локального радиационного равновесия [Л. 27, 69, 182].[130, С.317]

Реально обычно приходится иметь дело с изотропными средами, у которых все перечисленные оптические параметры не зависят от направления приходящего луча s'. Помимо того, функция и индикатриса рассеяния[130, С.40]

В подавляющем большинстве практических случаев эффект рассеяния по частотам является пренебрежимо малым по сравнению с рассеянием по направлениям. Это существенно упрощает задачу, и обычно в расчетах радиационного теплообмена фигурирует индикатриса рассеяния вместо более сложной функции рассеяния.[130, С.41]

Поскольку исследуется процесс радиационного теплообмена в движущейся среде (пренебрегая теплопроводностью), то среда (в этом случае полагается нетепло-проводной (Я=0). Плотность среды р, ее истинная теплоемкость при постоянном давлении ср и спектральная индикатриса рассеяния fv (s', s) задаются по условию. На граничной поверхности канала F задается поле температур Tp(N) и оптических характеристик: направленной поглощательной способности [130, С.357]

Принята следующая постановка задачи. Плоский слой ослабляющей среды, имеющей спектральные коэффициенты поглощения a'v и рассеяния Pv, ограничен поверхностями, имеющими соответственно температуры 74 и Тг и радиационные характеристики EI, ai и 62, иг- Толщина слоя равна L. Процесс переноса излучения в слое стационарный, а среда предполагается находящейся в состоянии локального радиационного равновесия. Индикатриса рассеяния среды произвольная, осесим.метричная, характеризующаяся коэффициентом 8у, определяемым по (5-18). В связи с этим эффективный спектральный^ коэффициент ослабления среды будет равен[130, С.176]

Это на первый взгляд простое уравнение представляет собой чрезвычайно сложное интегродифференциальное уравнение. Решение его сопряжено со значительными трудностями, особенно если учесть то обстоятельство, что искомая функция /^ (M, s) входит также в граничные условия. Уравнение переноса энергии излучения обычно решается при ряде упрощающих допущений. Например, в случае изотропного рассеяния в среде, т. е. когда индикатриса рассеяния ук(М, s, s') — 1, это уравнение переходит в неоднородное дифференциальное уравнение первого порядка, формальное решение которого может быть записано в виде[181, С.11]

Для идеально проводящих (отражающих) частиц с | m | -> °° и Q <С 1 распределение рассеянного излучения по направлениям существенно отличается от Рэле-евского. Этот случай подробно рассматривался Ми [Л. 1191, который показал, что здесь максимум рассеяния направлен назад против хода луча. Количество энергии, рассеиваемое такими частицами назад, в 12 раз превышает энергию, рассеянную по ходу луча. Индикатриса рассеяния малой абсолютно проводящей (отражающей) частицы с [ т \ = со показана на рис. 4-6.[133, С.155]

Уравнение переноса излучения, а также его приближения и различные методы решения, рассмотренные выше, применимы .прежде всего к гомогенным средам с молекулярным рассеянием света. Задача оказывается более сложной в случае двухфазных систем. Прежде всего необходимо связать оптические характеристики среды с оптическими параметрами отдельной частицы или неоднородности. Как правило, предполагается, что частицы рассеивают излучение независимо [125]. Индикатриса рассеяния сплошной среды принимается подобной индикатрисе рассеяния отдельной частицы, а интенсивность рассеяния — пропорциональной числу частиц [161].[287, С.144]

... отрезано, скачайте архив с полным текстом ! Полный текст статьи здесь

Задачи по теоретической механике из сборника курсовых работ под редакцией А.А. Яблонского, Тарга, Кепе, Диевского, Мещерского и любого другого на заказ. Быстро, качественно, все виды оплат, СМС-оплата.
Вы так же можете заказать решение задач и по другим предметам: химия, высшая математика, строймех, сопромат, электротехника, метрология, ДМ, ТММ и другие.

СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

Перейти к перечню использованной литературы

На главную