На главную
ПОМОЩЬ СТУДЕНТАМ!!!
Готовые решения задач по теормеху из методичек Тарга С.М. 1988 и 1989 г. и старых методичек 1978, 1982 и 1983гг.. Решение любых задач по термеху на заказ.
Если Вам нужны решения задач по Физике из методички Чертова А.Г. для заочников или решение задач из задачников Прокофьева, Чертова, Воробьёва и Волькинштейна или любых других решений по физике или гидравлике, воспользуйтесь сайтом fiziks.ru

Статья по теме: Коэффициенты молекулярного

Область знаний: теплообменники, печи, теплоперенос, паровые котлы, нагревание, горение, топлива, теплообмен

Скачать полный текст

Уравнения (5.8) и (5.9) были получены на основе предположения, что между турбулентным ядром течения среды и стенкой существует ламинарный пограничный слой и в турбулентном ядре потока коэффициенты молекулярного переноса Dc и v пренебрежимо малы по сравнению с соответствующими коэффициентами турбулентного переноса DC>T и VT и поэтому ими можно пренебречь.[451, С.153]

Для стабилизированного однофазного потока заменяют локальную скорость и температуру в ядре потока средней скоростью и средней (объемной) температурой. Так как для газов характерно число Правдтля, близкое к единице, то коэффициенты молекулярного переноса тепла и количества движения равны. Если также равны коэффициенты турбулентного переноса тепла и количества движения, то соотношение q/s для турбулентного ядра и ламинарного слоя выражается одним уравнением. Так как толщина пограничного слоя мала, то отношение q/s принимается равным отношению этих величин у самой поверхности нагрева. При этом f = tCT.[288, С.184]

Три рассмотренных выше коэффициента связаны с процессами молекулярного переноса. При турбулентном течении определения этих коэффициентов остаются в силе, но сами коэффициенты входят в зависящие от времени члены дифференциальных уравнений, не поддающихся простому математическому анализу. Математически проще постулировать довольно грубую модель процесса турбулентного переноса, приводящую к уравнениям для касательного напряжения и потоков тепла и вещества, по форме аналогичным соответствующим уравнениям для молекулярного переноса. Появляющиеся при этом коэффициенты турбулентного переноса имеют ту же размерность, что и коэффициенты молекулярного переноса. Однако если коэффициенты молекулярного переноса являются физическими свойствами среды, то коэффициенты турбулентного переноса зависят от гидродинамических характеристик течения. Более подробное рассмотрение механизма турбулентного переноса отложим на будущее.[333, С.32]

Таким образом, если по уравнениям (6-42), (6-43) или (6-44) вычислен коэффициент трения f, то по уравнению '(9-6) можно определить число Стантона. Уравнение (9-6) хорошо согласуется с опытными данными при числах Прандтля, близких к единице, но существенно расходится с экспериментальными результатами при числах Прандтля, заметно отличающихся от единицы. Следовательно, опыт показывает, что число Прандтля значительно влияет на теплообмен. Однако простая модель турбулентного переноса, на основании которой построена аналогия Рейнольдса, не учитывает этого влияния. Причина хорошего соответствия -результатов расчета по аналогии Рейнольдса с опытными данными при числах Прандтля, близких к единице, заключается, по-видимому, в следующем. При выводе аналогии Рейнольдса принимались два допущения: во-первых, коэффициенты турбулентного переноса импульса и тепла одинаковы; во-вторых, коэффициенты турбулентного переноса настолько превышают соответствующие коэффициенты молекулярного переноса, что последними можно вообще пренебречь.[333, С.189]

Следовательно, коэффициенты молекулярного переноса массы вещества и внутренней энергии будут соответственно равны:[334, С.39]

Предположим также, что все коэффициенты молекулярного переноса равны, а начальные распределения концентраций всех веществ и энтальпии и граничные условия подобны. Первое ограничение не является слишком сильным, поскольку характеристики смешения слабо зависят от числа Рейнольдса. Как известно, в указанных выше предположениях для описания рассматриваемых процессов достаточно задать лишь гидродинамическую скорость и концентрацию какого-нибудь одного вещества (Бурке и Шуман [1928], Зельдович и Фракк-Каменецкий [1938а,б], Шваб [1948], Зельдович [1949]).[426, С.55]

Согласно элементарной кинетической теории газов, все коэффициенты молекулярного переноса равны между собой (a=D = v); это отражает тот факт, что в первом приближении диффузионный механизм переноса энергии видимого движения потока, внутренней энергии и массы один и тот же. В этом случае все коэффициенты переноса a, D, v вырождаются в один коэффициент диффузионного переноса. В реальных газах эти коэффициенты не равны, благодаря взаимодействию молекул между собой, а также в актах, соударения.[334, С.43]

Поясним ход дальнейших рассуждений. Рассмотрим сначала в среднем плоский фронт пламени, распространяющийся в неограниченном потоке (Lm = °°). Пусть коэффициенты молекулярного переноса равны, а энергия турбулентности в свежей смеси очень мала (м^°* <ми). Для анализа нелинейной стадии развития неустойчивости пламени используем спектральное представление скорости распространения пламени, введенное в § 6.4. Сформулируем гипотезу подобия для этого представления, а затем укажем, каким образом полученные результаты можно использовать ппи описании общего случая.[426, С.236]

Предположим, что 1) между топливом и окислителем происходит одноступенчатая реакция, т.е. процесс описывается тремя переменными Г. с0, Cf — соответственно температурой и концентрациями окислителя и топлива; 2) коэффициенты молекулярного переноса одинаковы, и, следовательно, из-за подобия уравнений диффузии и теплопроводности концентрации с0 и Cf можно выразить через температуру Т. Поэтому описание процес са сводится к решению одного уравнения[426, С.215]

В данном параграфе рассматривается горение заранее не перемешанных газов в предположении о том, что скорости химических реакций бесконечно велики. В нем, так же как и везде далее^ считается, что число Маха мало, число Рейнольдса велико, коэффициенты молекулярного переноса одинаковы, и если есть стенки, то отвод тепла в них пренебрежимо мал. В этом и в следующем параграфе предполагается также, что отсутствуют потери тепла излучением. Еще одно малоограничительное предположение удобно сформулировать позже. Как показано в работах Билджера [1976], Кузнецова, Лебедева, Секундова и Смирновой [1977а], эти предположения позволяют свести расчет характеристик горения к исследованию поля восста-170[426, С.170]

Как ясно из § 1.1, структура нолей диссипации энергии с и скалярной диссипации N качественно одинакова. В тех областях потока, где е = О, можно ожидать, что и N= 0 (напомним еще раз, что имеется в виду предельный случай, когда числа Рейнольдса и Пекле стремятся к бесконечности; поскольку дня газов коэффициенты молекулярного переноса близки между собой, далее, для краткости будем говорить только о числе Рейнольдса) . Так как предполагается, что в начальный момент времени примесь в нетурбулентной жидкости отсутствует, то пульсации давления, возбуждающие флуктуации скорости в нетурбулентной жидкости, не могут генерировать в ней флуктуации концентрации, поскольку в уравнении диффузии нет члена, аналогичного градиенту давления в уравнении движения. Поэт эму наличие или отсутствие пульсаций концентрации в нетурбулентной жидкости зависит только от начальных условий. Вследствие одностороннего обмена меж-[426, С.38]

... отрезано, скачайте архив с полным текстом ! Полный текст статьи здесь

Задачи по теоретической механике из сборника курсовых работ под редакцией А.А. Яблонского, Тарга, Кепе, Диевского, Мещерского и любого другого на заказ. Быстро, качественно, все виды оплат, СМС-оплата.
Вы так же можете заказать решение задач и по другим предметам: химия, высшая математика, строймех, сопромат, электротехника, метрология, ДМ, ТММ и другие.

СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

Перейти к перечню использованной литературы

На главную