На главную
ПОМОЩЬ СТУДЕНТАМ!!!
Готовые решения задач по теормеху из методичек Тарга С.М. 1988 и 1989 г. и старых методичек 1978, 1982 и 1983гг.. Решение любых задач по термеху на заказ.
Если Вам нужны решения задач по Физике из методички Чертова А.Г. для заочников или решение задач из задачников Прокофьева, Чертова, Воробьёва и Волькинштейна или любых других решений по физике или гидравлике, воспользуйтесь сайтом fiziks.ru

Статья по теме: Коэффициенту ослабления

Область знаний: теплообменники, печи, теплоперенос, паровые котлы, нагревание, горение, топлива, теплообмен

Скачать полный текст

Отношение коэффициента рассеяния к коэффициенту ослабления по мере увеличения рд увеличивается, а доля истинного поглощения соответственно уменьшается. При рд> 20 это отношение практически перестает зависеть от рд и получается равным 0,55—0,73 в зависимости от оптических констант вещества частиц. Таким образом, если среда запылена частицами больших размеров, то коэффициенты ослабления, поглощения и рассеяния не зависят от длины волны; поэтому такая среда будет серой, что весьма облегчает анализ явлений излучения. Формулу (3-109) можно считать справедливой для частиц с рд> 30, т. е.[186, С.118]

Отсюда следует, что степень черноты единичной малой частицы ея может быть принята численно равной ее коэффициенту ослабления &я. Спектральная интенсивность излучения малой частицы будет при этом:[133, С.152]

Ослабление радиации на малых частицах происходит главным образом вследствие поглощения, и суммарный коэффициент ослабления k может быть принят приближенно равным коэффициенту ослабления поглощением:[210, С.30]

Из формулы (4-64) видно, что при d С ^ ослабление вследствие рассеяния становится пренебрежимо малым по сравнению с ослаблением вследствие поглощения &Х] погл. Поэтому для малых частиц суммарный коэффициент ослабления kK может быть принят равным коэффициенту ослабления вследствие поглощения ^>погл.[133, С.152]

При этом Г°*(М, Р) также может быть определена с 'помощью предложенного метода, однако, как видно из (11-10), те области граничной поверхности световой модели, на которых задается ?рез, должны иметь величину отражательной способности, равную единице, а те зоны объема, где по условию известна величина т^рез, моделируются чисто рассеивающей средой с таким же критерием Бугера то коэффициенту рассеяния в модели, как и критерий Бугера по общему коэффициенту ослабления в натуре. В остальном весь метод остается прежним, а окончательный расчет производится по (11-11).[130, С.325]

В отношении задания граничных условий в самой среде дело обстоит гораздо сложнее. Если для поверхностей модели граничные условия первого рода моделируются сравнительно просто и основные затруднения связаны с заданием граничных условий второго рода, то для среды задание любых граничных условий встречает значительные трудности. Сравнительно просто удается моделировать в ослабляющей среде лишь состояние локального радиационного равновесия (divqp='0). В этом случае, если индикатриса рассеяния среды в исследуемой системе является сферической, подобие полей объемных плотностей эффективного и падающего излучения достигается путем применения в модели чисто рассеивающей среды также со сферической индикатрисой рассеяния. При этом критерий Бугера в образце, подсчитанный по коэффициенту ослабления реальной[130, С.317]

Рис. 61. Зависимость отношения коэффициента поглощения к коэффициенту ослабления от длины волны и параметра рд для частиц углерода разных размеров [33][186, С.116]

В этом случае, если gn = const, то коэффициент ослабления волны конечной амплитуды равен гщрциальному коэффициенту ослабления любой гармоники (} = (}„.[141, С.62]

Среда называется оптически толстой, если средняя длина свободного пробега фотона (т. е. величина, обратная коэффициенту ослабления) мала по сравнению с ее характерным размером. Это приближение, известное также под названием приближения Росселанда, или диффузионного приближения, впервые было предложено Росселандом [6]. Кроме того, оно выводится также в ряде других работ, например в статье Висканты [1]. Главное преимущество этого приближения состоит в том, что оно дает очень простое выражение для плотности потока результирующего излучения. Ниже будет представлен вывод выражения для плотности монохроматического потока излучения в приближении оптически толстого слоя.[359, С.343]

Нетрудно убедиться, что к обсуждаемому типу принадлежит также формула (2-28). Нужно только заметить, что величина, обратная коэффициенту ослабления |3, имеет смысл второго характерного размера: положив *=!/?)=/', получаем: qv = qViWe~l = = 0,368, т. е. на глубине /'=1/(3 мощность объемного тепловыделения падает до 36,8% от мощности тепловыделения в поверхностном слое. Хотя в количественном отношении такая интерпретация условна, по физическому смыслу величина 1/3 всегда останется некоторым линейным размером. С помощью искусственного масштаба /' формуле (2-28) можно придать такой вид:[144, С.52]

Согласно этому закону элементарное ослабление монохроматического параллельного луча потока излучения при прохождении его через поглощающую среду пропорционально коэффициенту ослабления /Сх, величине спектральной интенсивности потока излучения в направлении[151, С.235]

... отрезано, скачайте архив с полным текстом ! Полный текст статьи здесь

Задачи по теоретической механике из сборника курсовых работ под редакцией А.А. Яблонского, Тарга, Кепе, Диевского, Мещерского и любого другого на заказ. Быстро, качественно, все виды оплат, СМС-оплата.
Вы так же можете заказать решение задач и по другим предметам: химия, высшая математика, строймех, сопромат, электротехника, метрология, ДМ, ТММ и другие.

СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

Перейти к перечню использованной литературы

На главную