На главную
ПОМОЩЬ СТУДЕНТАМ!!!
Готовые решения задач по теормеху из методичек Тарга С.М. 1988 и 1989 г. и старых методичек 1978, 1982 и 1983гг.. Решение любых задач по термеху на заказ.
Если Вам нужны решения задач по Физике из методички Чертова А.Г. для заочников или решение задач из задачников Прокофьева, Чертова, Воробьёва и Волькинштейна или любых других решений по физике или гидравлике, воспользуйтесь сайтом fiziks.ru

Статья по теме: Локальных температур

Область знаний: теплообменники, печи, теплоперенос, паровые котлы, нагревание, горение, топлива, теплообмен

Скачать полный текст

Решение этой задачи демонстрирует некоторые интересные тенденции в изменении локальных температур. Из выводимых на печать температур в четырех точках значения Т(4,4) иТ(10,4) соответствуют точкам, расположенным вблизи внутренней поверхности, в то время как Т (7, 10) и Т (10,10) — точкам, находящимся во внешней области. В начале процесса высокая температура внутренней поверхности, наличие теплового потока плотностью qB и выделение тепла приводят к увеличению температуры во внутренней области, и поэтому Т (4 , 4 ) и Т (10, 4 ) монотонно возрастают. В то же время внешняя граница омывается более холодной жидкостью с температурой Ты. В результате Т (7,10) и Т (10,10) постепенно уменьшаются в течение некоторого времени. Однако в конце концов эти температуры также начинают возрастать из-за все увеличивающегося влияния высокой температуры во внутренней области.[368, С.159]

Существенные ограничения в применимости контактных методов-возникают при необходимости измерения локальных температур в неоднородном температурном поле исследуемого объекта. Всякий контактный измеритель вносит искажения в исследуемое температурное поле, осуществляя некоторое осреднение значений температур в сфере пространства внутри объекта, диаметр которой превышает габаритные размеры преобразователя. Соотношение диаметра сферы «возмущенного* пространства объекта и определяющего размера преобразователя находят, решая задачу теплообмена.[364, С.79]

Элементарные тепловые потоки на бесконечно малом элементе поверхности dF, вычисленные через разность локальных температур, dQ = a'kt'dF (рис. 2-2, в), или через разность средних температур, dQ = aAtdF (рис. 2-3), естественно равны друг другу. Отсюда можно указать еще локальную связь коэффициентов теплоотдачи а, и а': а = а'Дг'/Д/. Как видно из рис. 2-2, в, средний температурный напор А^ для некоторой поверхности F, как правило, не равен локальному температурному напору Af, в прямоточном теплообменнике он всегда больше локального: А^ >А t'. Вследствие этого коэффициент а (при постоянном коэффициенте а' в каком-либо теплообменнике с поверхностью Ft) непрерывно меняется вдоль текущей координаты F (рис. 2-2, в) в соответствии с зависимостью а = а'Д/'/А/. В то же время средний для всей поверхности FT коэффициент а является, естественно, величиной постоянной для данного теплообменника. Таким образом, для конкретного теплообменника с поверхностью FT коэффициенты а, и-о-' могут быть одновременно постоянны: коэффициент а — как средний для Ft, а а'-—вдоль поверхности F при постоянстве параметров гидродинамического режима. В то же время численно коэффициенты а и а' могут сильно отличаться друг от друга.[132, С.55]

Расчет температурного поля твердых частиц на выходе из камеры возможен с использованием методики, предложенной Нуссельтом для расчета локальных температур греющей среды при перекрестном токе [Л. 374]. Проведенные в ОТИЛ проработки высокотемпературного нагревателя твердого теплоносителя (fi=1850°C; t"T=l 550°С) показали, что для одно-, двух- и трехходовой (по газу) схем Д соответственно равно 55, 42 и 21%.[288, С.384]

Расчет температурного поля твердых частиц на выходе из камеры возможен с использованием методики, предложенной Нуссельтом для расчета локальных температур греющей среды при перекрестном токе [Л. 374]. Проведенные в ОТИЛ проработки высокотемпературного нагревателя твердого теплоносителя (/'i=1850°C; t"T =1550° С) показали, что для одно-, двух- и трехходовой (по газу) схем Д соответственно равно 55, 42 и 21%.[292, С.384]

Следует пояснить отличия уравнения (2-12) от общеизвестной зависимости для среднего температурного напора А//А/о, полученной на основе графиков локальных температур в прямоточном теплообменнике (рис. 2-2, в) [28]:[132, С.54]

Очевидно, что измеряемые в электротермических пеевдоожиженных слоях температуры весьма сильно (может быть даже на порядок) отличаются от кратковременных локальных температур слоя. При увеличении напряжения между электродами, а следовательно, и плотности тока в слое на каждый контакт приходится большее тепловыделение и он может быть нагрет до очень высокой температуры '(до 2000Р|С и выше), так как тепловыделение концентрируется в очень маленьком объеме. При прекращении взаимного касания частиц в этих условиях могут возникать интенсивные искровые разряды, переходящие местами под действием фотоионизации в микродуговые разряды в ионизированных псев-доожижающем газе и парах испаряющегося углерода. Пробой и появление микродуговых разрядов — явления, развивающиеся во много раз быстрее, чем релаксация местного перегрева в псевдоожижевном слое, где радиационный обмен ослаблен экранирующими частицами, конвективное перемешивание газа в агрегатах мелких частиц практически отсутствует, расход газа, фильтрующегося сквозь агрегаты неоднородного слоя, мал и соответствует примерно минимальному псевдоожижению, а перенос тепла молекулярной теплопроводностью и движущимися частицами также протекает не со столь огромной скоростью.[44, С.174]

Для практического применения формул (7-80) — (7-82) к определению локальных температур кладки необходимо найти для соответствующих элементов поверхности кладки плотности падающих и эффективных лучистых потоков.[186, С.265]

Коэффициент а и обычно используемый коэффициент теплоотдачи, обозначенный здесь через а', отличаются друг от друга тем, что первый отнесен к разности средних температур А/ = А/т, а второй — к разности локальных температур Д? = ДГ. На основании рассматриваемых уравнений можно записать соотношение для коэффициентов к и а'[132, С.54]

Температура факела в любой его точке (локальная) устанавливается в результате протекания всех этих процессов и поэтому неодинакова для различных мест факела. Иначе говоря, поле температур факела неравномерно по высоте и по его сечению. Измерение локальных температур горящего факела представляет собой весьма сложную задачу, даже в том случае, если, пренебрегая хемилюминесценцией, допустить, что излучение носит чисто термический характер.[394, С.162]

Температура факела в любой его точке (локальная) устанавливается в результате протекания всех этих процессов и поэтому неодинакова для различных мест факела. Иначе говоря, поле температур факела неравномерно по высоте и по его сечению. Измерение локальных температур горящего факела представляет собой весьма сложную задачу, даже в том случае, если, пренебрегая хемилюминесценцией, допустить, что излучение носит чисто термический характер.[102, С.128]

... отрезано, скачайте архив с полным текстом ! Полный текст статьи здесь

Задачи по теоретической механике из сборника курсовых работ под редакцией А.А. Яблонского, Тарга, Кепе, Диевского, Мещерского и любого другого на заказ. Быстро, качественно, все виды оплат, СМС-оплата.
Вы так же можете заказать решение задач и по другим предметам: химия, высшая математика, строймех, сопромат, электротехника, метрология, ДМ, ТММ и другие.

СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

Перейти к перечню использованной литературы

На главную