На главную
ПОМОЩЬ СТУДЕНТАМ!!!
Готовые решения задач по теормеху из методичек Тарга С.М. 1988 и 1989 г. и старых методичек 1978, 1982 и 1983гг.. Решение любых задач по термеху на заказ.
Если Вам нужны решения задач по Физике из методички Чертова А.Г. для заочников или решение задач из задачников Прокофьева, Чертова, Воробьёва и Волькинштейна или любых других решений по физике или гидравлике, воспользуйтесь сайтом fiziks.ru

Статья по теме: Механизма турбулентного

Область знаний: теплообменники, печи, теплоперенос, паровые котлы, нагревание, горение, топлива, теплообмен

Скачать полный текст

Физическая модель механизма турбулентного движения была предложена Л. Прандтлем в 1925 г. в следующем виде. В турбулентном течении возникают жидкие комки, т. е. элементарные конечные объемы жидкости, или, как их называют, моли, каждый из которых на протяжении некоторого расстояния, называемого длиной пути смешения, движется в виде единого целого с собственной скоростью, сохраняя количество движения, а пройдя это расстояние, смешивается с окружающей' жидкостью.[435, С.93]

Принципиально новым в данной теории является обобщение гипотезы локального механизма турбулентного перемешивания при наличии взаимодействия между молярными и молекулярными обменами. Вве-дениые Л. Г. Лойцянсиим локальные аналоги чисел Рейнольдса и Эйлера, а также характеристическая функция /(Ке), отображающие суммарный молярный и молекулярный перенос, позволяют получить не только профили скорости, температуры и концентрации примеси, но и зависимость числа Стантона от чисел Рейнольдса и Прандтля во всем диапазоне их изменений.[341, С.12]

В заданных конкретных условиях для каждой жидкости существует предельное значение критерия Kw, выше которого влияние механизма турбулентного обмена в однофазной среде становится пренебрежимо малым. Однако в общем случае эта граница не может быть точно определена только с помощью критерия Kw [182]. Дело в том что при кипении жидкости с заданными физическими свойствами количество теплоты, вынесенное из пристенной области за счет процесса парообразования, пропорционально q/(rp ), а интенсивность турбулентного обмена в однофазной среде определяется значением числа Рейнольдса Re = OK//v, а не одной только скоростью w [182]. Например, при фиксированных значениях плотности теплового потока и скорости циркуляции интенсивность переноса теплоты при турбулентном течении однофазной среды с увеличением диаметра трубы уменьшается. Следовательно, этот меха; низм переноса перестает влиять на теплоотдачу к кипящей жидкости в трубе большего диаметра при меньшем значении q и, следовательно. К,- При d=const л ^0 = const граница влияния этих двух механизмов переноса теплоты с увеличением^ вязкости жидкости также смещается в сторону меньших значении критерия Кю.[319, С.228]

Полученные результаты можно объяснить следующим. При пузырьковом кипении теплота из пристенной области отводится в основное ядро потока как с помощью механизма турбулентного обмена, характерного для однофазной среды, так и в форме тепло-[319, С.361]

С тех пор как Прандтль в 1904 г. ввел понятие пограничного слоя, проблема пристенной турбулентности представляла благодатную почву как для экспериментального, так и для теоретического исследования сложного механизма турбулентного переноса импульса и энергии. Ранние попытки создать приемлемую теорию пристенной турбулентности были сделаны с ограниченными целями. Предполагалось, что детерминированное описание детальной структуры турбулентности невозможно ввиду сложности и случайного характера движения и, следовательно, что любое количественное теоретическое описание течения должно быть ограничено лишь осредненным движением. Для практических целей турбулентное течение определялось как комбинация осредненного движения и наложенных на него турбулентных пульсаций. Все влияние турбулентности на осредненное движение описывалось в рамках простых моделей структуры турбулентности, основанных частично на интуитивных соображениях и частично на экспериментальных данных.[147, С.300]

Теория Рейхарда, как и предыдущие теории, не описыв'ает действительной картины механизма турбулентного переноса и даже не делает попытки каким-либо способом углубить представления об этом механизме. .[158, С.63]

Возможность усовершенствования расчета турбулентного теплообмена основывается на лучшем знании механизма турбулентного потока. Полное описание такого потока с его постоянно изменчивым характером потребовало бы знания параметров потока — скорости и давления — в каждой точке потока и в каждый момент времени. В настоящее время мы не имеем возможности дать такое описание и поэтому должны удовлетвориться знанием осредненных во времени величин. Процесс преобразования уравнений Навье — Стокса был описан в 1883 г. О. Рей-нольдсом. Мгновенные параметры потока описываются как сумма осредненной во времени величины (отмеченных черточками над буквами) и мгновенного отклонения от этого значения (флуктуация указывается штрихом):[473, С.274]

Интенсивность механизма переноса теплоты, обусловленного образованием на теплоотдающей поверхности паровых пузырей, при всех прочих равных условиях определяется скоростью парообразования ql(rp"). Интенсивность механизма турбулентного обмена в однофазной среде при всех прочих равных условиях определяется скоростью жидкости. Следовательно, безразмерное значение коэффициента теплоотдачи при кипении в условиях вынужденного ^ . движения является функ-[319, С.228]

Так как пластина изотермична, тепловой и динамический пограничные слои начинают развиваться совместно и толщины обоих слоев близки (за исключением жидкостей с очень низкими числами Прандтля). Близость толщин пограничных слоев является следствием одинакового механизма турбулентного переноса тепла и импульса (при не слишком низких числах Прандтля). В этом состоит отличие переноса в турбулентном пограничном слое от переноса в ламинарном. В последнем случае само число Прандтля представляет собой отношение коэффициентов переноса импульса и тепла, и толщины динамического и теплового пограничных слоев равны, только если Рг=1. Расчет теплообмена в рассматриваемом случае проводится для чисел Прандтля от 0,5 до 10. Поэтому допущение о приближенном равенстве толщин теплового и динамического пограничных слоев не снижает точности расчета.[333, С.281]

Под вихревыми массами понимаются вихри с размерами, пропорциональными масштабу турбулентности, механизм переноса которых не зависит от вязкости. Диссипативные вихри — это вихри малых размеров, поведение которых в потоках обусловливается вязкостью и не зависит от механизма турбулентного переноса вихревых масс.[102, С.47]

Влияние начальной температуры ослабевает по мере отхода от предела. Обработка данных Терешкина показывает, что если при давлении 17,5 атм скорость турбулентного горения растет как абсолютная температура в степени 1,63, то при давлении 53,5 атм эта степень уменьшается до ~ 0,68. Естественно связать этот факт со спецификой механизма турбулентного горения ЖВВ: вдали от предела нормального горения скорость определяется в основном энергией продуктов сгорания, которая растет как корень квадратный из конечной температуры горения [см. уравнение (104)].[423, С.244]

... отрезано, скачайте архив с полным текстом ! Полный текст статьи здесь

Задачи по теоретической механике из сборника курсовых работ под редакцией А.А. Яблонского, Тарга, Кепе, Диевского, Мещерского и любого другого на заказ. Быстро, качественно, все виды оплат, СМС-оплата.
Вы так же можете заказать решение задач и по другим предметам: химия, высшая математика, строймех, сопромат, электротехника, метрология, ДМ, ТММ и другие.

СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

Перейти к перечню использованной литературы

На главную