На главную
ПОМОЩЬ СТУДЕНТАМ!!!
Готовые решения задач по теормеху из методичек Тарга С.М. 1988 и 1989 г. и старых методичек 1978, 1982 и 1983гг.. Решение любых задач по термеху на заказ.
Если Вам нужны решения задач по Физике из методички Чертова А.Г. для заочников или решение задач из задачников Прокофьева, Чертова, Воробьёва и Волькинштейна или любых других решений по физике или гидравлике, воспользуйтесь сайтом fiziks.ru

Статья по теме: Называется интегральной

Область знаний: теплообменники, печи, теплоперенос, паровые котлы, нагревание, горение, топлива, теплообмен

Скачать полный текст

Этот вопрос мы рассмотрим на примере фазового перехода жидкость — пар, но методически все рассуждения будут применимы и для других фазовых переходов. Рассмотрим вначале идеальную систему, фазовая диаграмма Т, х для которой приведена на рис. 10-24. Все результаты, полученные при этом, будут качественно справедливы и для неидеальных систем. Пусть имеется жидкость в состоянии насыщения (точка /). Выше уже отмечалось, что, подводя тепло при p=>consi, эту жидкость можно полиостью перевести в пар (точка 2),причем температура в точке 2 будет выше, чем в точке /, Отнесенное к 1 молю (или к 1 кг) тепло, необходимое для перехода вещества из состояния / в состояние 2, называется интегральной теплотой парообразования при постоянном давлении гр. Очевидно, что интегральная теплота конденсации (переход от 2 к /) равна и противоположна по знаку теплоте парообразования. Если процесс парообразования осуществляется не цри p=consi, а при Theorist путем подвода тепла и изменения давления, то соответствующее количество тепла представит собой интегральную теплоту парообразования при постоянной температуре гт. Эти две величины в общем случае различны по значениям. На практике часто приходится иметь дело с процессом, когда из жидкости, находящейся в состоянии насыщения в точке /, путем подвода соответствующего количества тепла получают малое количество пара, равновесного с жидкостью, (точка 3). Отнесенное к 1 молю (или к 1 кг) получающегося пара тепло называется в этом случае дифференциальной теплотой парооб-[301, С.211]

Этот вопрос мы рассмотрим на примере фазового перехода жидкость — пар, но методически все рассуждения будут применимы и для других фазовых переходов. Рассмотрим вначале идеальную систему, фазовая диаграмма Т, х для которой приведена на рис. 10-24. Все результаты, полученные при этом, будут качественно справедливы и для неидеальных систем. Пусть имеется жидкость в состоянии насыщения (точка /). Выше уже отмечалось, что, подводя тепло при p=>consi, эту жидкость можно полиостью перевести в пар (точка 2),причем температура в точке 2 будет выше, чем в точке /, Отнесенное к 1 молю (или к 1 кг) тепло, необходимое для перехода вещества из состояния / в состояние 2, называется интегральной теплотой парообразования при постоянном давлении гр. Очевидно, что интегральная теплота конденсации (переход от 2 к /) равна и противоположна по знаку теплоте парообразования. Если процесс парообразования осуществляется не цри p=consi, а при Theorist путем подвода тепла и изменения давления, то соответствующее количество тепла представит собой интегральную теплоту парообразования при постоянной температуре гт. Эти две величины в общем случае различны по значениям. На практике часто приходится иметь дело с процессом, когда из жидкости, находящейся в состоянии насыщения в точке /, путем подвода соответствующего количества тепла получают малое количество пара, равновесного с жидкостью, (точка 3). Отнесенное к 1 молю (или к 1 кг) получающегося пара тепло называется в этом случае дифференциальной теплотой парооб-[302, С.211]

Этот вопрос мы рассмотрим на примере фазового перехода жидкость — пар, но методически все рассуждения будут применимы и для других фазовых переходов. Рассмотрим вначале идеальную систему, фазовая диаграмма Т, х для которой приведена на рис. 10-24. Все результаты, полученные при этом, будут качественно справедливы и для неидеальных систем. Пусть имеется жидкость в состоянии насыщения (точка 1). Выше уже отмечалось, что, подводя тепло при /7=const, эту жидкость можно полностью перевести в пар (точка 2), причем температура в точке 2 будет выше, чем в точке 1, Отнесенное к 1 молю (или к 1 кг) тепло, необходимое для перехода вещества из состояния / в состояние 2, называется интегральной теплотой парообразования при постоянном давлении гр. Очевидно, что интегральная теплота конденсации (переход от 2 к 1) равна и противоположна по знаку теплоте парообразования. Если процесс парообразования осуществляется не при /?=const, а при Theorist путем подвода тепла и изменения давления, то соответствующее количество тепла представит собой интегральную теплоту парообразования при постоянной температуре гт. Эти две величины в общем случае различны по значениям. На практике часто приходится иметь дело с процессом, когда из жидкости, находящейся в состоянии насыщения в точке /, путем подвода соответствующего количества тепла получают малое количество пара, равновесного с жидкостью (точка 3). Отнесенное к 1 молю (или к 1 кг) получающегося лара тепло называется в этом случае дифференциальной теплотой парооб-[306, С.211]

Величина ?0 (Вт/м2) называется интегральной плотностью потока излучения абсолютно черного тела, т. е. такого тела, которое поглощает всю падающую на него энергию. Таким образом, закон Стефана — Больцмана показывает, что интегральная плотность потока излучения абсолютно черного тела прямо пропорциональна четвертой степени его абсолютной температуры.[308, С.177]

Уравнение (8.28) называется интегральной формой уравнения переноса излучения, но оно не является решением в под-[359, С.277]

Поток лучистой энергии, испускаемой с единицы поверхности тела по всем направлениям, называется интегральной плотностью полусферического излучения или излучательной способностью тела Е.[298, С.313]

Если х, у — координаты точек плоскости, то кривая, соответствующая решению у = = ф (х, С), называется интегральной кривой дифференциального уравнения; общему решению у = у(х, С), или общему интегралу Ф (л:, у, С) = 0, соответствует семейство интегральных кривых дифференциального уравнения. Дифференциальное уравнение y'=f(x, у) выражает свойство, общее всем кривым семейства. Оно связывает координаты х, у точки интегральной кривой и угловой коэффициента у' касательной к кривой в этой точке.[366, С.45]

Интенсивность излучения, испускаемого абсолютно черным телом на всех частотах (или длинах волн), называется интегральной интенсивностью излучения абсолютно черного тела и получается интегрированием выражения для спектральной интенсивности излучения абсолютно черного тела по всему энергетическому спектру[359, С.28]

Коэффициент теплообмена для потока через трубу обычно рассчитывается по разности между средней температурой потока и температурой стенки. Обычно за среднюю температуру принимают ту температуру, которая получилась бы в результате смешения всей массы жидкости после рассматриваемого сечения; такая температура называется интегральной или объемной температурой и обозначается tB,[473, С.242]

Смешение двух компонент, образующих бинарный раствор, сопровождается в общем случае тепловым эффектом: раствор нагревается или охлаждается. Поэтому, чтобы смешение провести при постоянной температуре, равной температуре чистых компонент, необходимо отводить или подводить тепло к системе. Общее количество тепла в этом случае называется интегральной теплотой растворения или смешения. Обозначим;[99, С.172]

ление диффузионного слоя в паровой фазе, наличие которого требует применения итерации для определения температуры и состава на границе раздела фаз и последовательных приближений при расчете конденсатора в целом. Однако при конденсации смесей имеется одна важная для управления процессом особенность. Наилучшим образом это может быть проиллюстрировано на простом примере конденсации бинарной смеси. Необходимая для анализа Т—X диаграмма показана на рис. 1. При равных по величине концентрациях компонентов в паровой фазе первыми в состав капли конденсата будут входить 74% тяжелого компонента. Предполагая, что конденсат остается в контакте с паровой фазой и общий состав бинарной системы не изменяется, получаем, что паровая фаза больше обогащается легким компонентом. При полной конденсации оставшийся пар конденсируется при температуре 53,6°С. Это называется интегральной конденсацией. На рис. 2 приведены зависимости температуры пара и охлаждающего теплоносителя от передаваемой энергии (учитывается только теплота фазового перехода). Истинная разность температур в этом случае совпадает с логарифмической разностью температур и равна 15,ГС. Если конденсат сразу удаляется по мере образования, то состав системы изменяется и равновесие существует только между остающимся паром и конденсатом, образованным в этой точке. В конечном счете остатки сконденсированного пара представляют собой легкий компонент в чистом виде и при температуре 37,8 °С в данном примере. Этот процесс называется дифференциальной конденсацией, и в этом случае, как следует из рис. 2, истинная разность температур равна 12,3 °С. Логарифмический температурный напор, рассчитанный по конечным температурам, соответственно равен 8,61 °С.[453, С.60]

Полный текст статьи здесь

Задачи по теоретической механике из сборника курсовых работ под редакцией А.А. Яблонского, Тарга, Кепе, Диевского, Мещерского и любого другого на заказ. Быстро, качественно, все виды оплат, СМС-оплата.
Вы так же можете заказать решение задач и по другим предметам: химия, высшая математика, строймех, сопромат, электротехника, метрология, ДМ, ТММ и другие.

СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

Перейти к перечню использованной литературы

На главную