На главную
ПОМОЩЬ СТУДЕНТАМ!!!
Готовые решения задач по теормеху из методичек Тарга С.М. 1988 и 1989 г. и старых методичек 1978, 1982 и 1983гг.. Решение любых задач по термеху на заказ.
Если Вам нужны решения задач по Физике из методички Чертова А.Г. для заочников или решение задач из задачников Прокофьева, Чертова, Воробьёва и Волькинштейна или любых других решений по физике или гидравлике, воспользуйтесь сайтом fiziks.ru

Статья по теме: Относительно плотности

Область знаний: теплообменники, печи, теплоперенос, паровые котлы, нагревание, горение, топлива, теплообмен

Скачать полный текст

Затем уравнение (11-14) решается относительно плотности теплового потока. При этом для вычисления полного коэффициента переноса тепла используется уравнение (11-16), а для определения градиента температуры— уравнение (11-12).[333, С.290]

В гл. 8 были приведены формальные решения относительно плотности потока результирующего излучения и ее производной для плоского слоя. Эти выражения можно значительно упростить, если заменить входящие в них интегроэкспоненциальные функции экспонентами. В работе [22] дано, общее описание процедуры приближенного представления функции ?2 (т) в виде[359, С.361]

Пренебрегая в первом приближении нелинейными членами, уравнение энергии относительно плотности теплового потока для пульсационного и осредненного по времени движения жидкости в канале можно записать в виде уравнений:[141, С.127]

Уравнение (8.144) с граничными условиями (8.145) можно формально решить относительно плотности монохроматического потока излучения q^(r) [см. (8.84)]:[359, С.313]

Записав для контрольного объема уравнение сохранения энергии 1 и решив его относительно плотности теплового потока на стенке, получим:[333, С.138]

Поделив почленно (20. 33) на FI и учитывая что РкЕПтК = Qn K, a f кф^ = Fiплотности падающего излучения[356, С.501]

Как и при зональном методе, при интегральном в уравнениях лучистого теплообмена за неизвестные могут быть приняты различные лучистые потоки. Ниже приведено интегральное уравнение излучения относительно плотности эффективного излучения. Его можно вывести двумя способами: либо с помощью равенства (6-72) путем перехода от зон к бесконечно малым элементам поверхности, как это было сделано при получении уравнения (6-127), либо преобразованием уравнения (6-127), согласно первому равенству (1-103). В результате применения любого из этих способов получим:[186, С.220]

Данная глава посвящена теплообмену излучением в непрозрачной среде, т. е. среде, которая поглощает, испускает и рассеивает излучение. Выведено уравнение переноса излучения, проведено формальное интегрирование этого уравнения, получены формальные решения относительно плотности потока результирующего излучения, ее градиента и пространственной плотности падающего излучения в плоскопараллельном случае. Описаны модели для учета несерости среды, а также рассматривается преобразование азимутально несимметричных задач к азиму-тально симметричным.[359, С.269]

Величина k изменяется в зависимости от природы жидкости и температуры окружающей среды. Можно выделить следующие качественные зависимости: прямую пропорциональность относительно разности температуры окружающей среды и температуры испарения, прямую пропорциональность относительно коэф-фицтента^ теплопроводности пара или газа окружающей среды7~а~такжё~ обратную "тгршгорцнонал-ьнветь-относительно плотности и относительно теплоты испарения жидкости. А именно[427, С.201]

Последнее выполняется в условиях преобладающей конвекции. Значения qCTi л и дд^/д^т определяются из анализа решений относительно плотности результирующего излучения применительно к условию замкнутой системы, составляющей пограничный слой. Турбулентный пограничный слой рассматривается как серая поглощающая среда с коэффициентом поглощения я, независящим от температуры (л = const). Обтекаемая поверхность — это серое, оптически однородное (Ac-r = const) изотермическое тело (Г„ — const). Невозмущенная часть потока, за пределами пограничного слоя, излучает как объемное серое тело (е0 = = const), не отражающее со своей[356, С.646]

— интегральное уравнение для плотности полусферического эффективного излучения. Легко показать, что с помощью (19.49) уравнение (20.115) может быть преобразовано к интегральному уравнению относительно плотности падающего излучения Еп:[356, С.521]

— интегральное уравнение относительна плотности сферического или объемного эффективного излучения при условии задания на границах излучающей системы значений E3t я. Воспользовавшись соотношением (19.56), уравнение (20.120) преобразуем в интегральное уравнение относительно плотности объемного падающего излучения:[356, С.522]

Полный текст статьи здесь

Задачи по теоретической механике из сборника курсовых работ под редакцией А.А. Яблонского, Тарга, Кепе, Диевского, Мещерского и любого другого на заказ. Быстро, качественно, все виды оплат, СМС-оплата.
Вы так же можете заказать решение задач и по другим предметам: химия, высшая математика, строймех, сопромат, электротехника, метрология, ДМ, ТММ и другие.

СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

Перейти к перечню использованной литературы

На главную