На главную
ПОМОЩЬ СТУДЕНТАМ!!!
Готовые решения задач по теормеху из методичек Тарга С.М. 1988 и 1989 г. и старых методичек 1978, 1982 и 1983гг.. Решение любых задач по термеху на заказ.
Если Вам нужны решения задач по Физике из методички Чертова А.Г. для заочников или решение задач из задачников Прокофьева, Чертова, Воробьёва и Волькинштейна или любых других решений по физике или гидравлике, воспользуйтесь сайтом fiziks.ru

Статья по теме: Парообразование начинается

Область знаний: теплообменники, печи, теплоперенос, паровые котлы, нагревание, горение, топлива, теплообмен

Скачать полный текст

Кривая А — вычисления проведены в предположении, что парообразование начинается на входе в обогреваемую секцию; кривая Б — вычисления проведены с использованием критерия (5) для определения начальных условии пароооразования, о — данные Феррелла при 8 атм, 53 г/см2-сек Д Ts = 46 вода D= и-? «*: L = 2 44 м- б — данные Роуани при 9,8 атм, пО г/см2-сек, Д-Г.5 = ЬЗ , в ода,_ кольце вой канал с внешним дяамзтром 2Ь мм, внутренним диаметром 12 мм и длиной 1,и» м.[147, С.84]

Более сложная зависимость др = / (рш) при /вх < f связана с тем, что парообразование начинается не у входа, как при /вх = = f, а на некотором расстоянии от него. В этом случае условно труба делится на два участка: экономайзерный и парообразующий, протяженность и гидравлическое сопротивление которых меняются в зависимости от соотношения расходов воды и теплоты. Так, при постоянном обогреве трубы по мере увеличения расхода воды в ней удлиняется экономайзерный участок и повышается его[30, С.167]

Более сложная зависимость др = / (pw) при ^вх < ? связана с тем, что парообразование начинается не у входа, как при ?вх = = f, а на некотором расстоянии от него. В этом случае условно труба делится на два участка: экономайзерный и парообразующий, протяженность и гидравлическое сопротивление которых меняются в зависимости от соотношения расходов воды и теплоты. Так, при постоянном обогреве трубы по мере увеличения расхода воды в ней удлиняется экономайзерный участок и повышается его[32, С.167]

Внешний обогрев испарительной поверхности нагрева приводит к нагреву воды и образованию в ней пара. Парообразование начинается на участке трубы, где энтальпия воды в слое, прилегающем к стенке, достигает значения, при котором вода закипает при данном давлении. Паровые пузырьки, возникающие на стенке трубы, сначала остаются в контакте со стенкой, а затем, достигнув диаметра 1— 2 мм, отрываются от нее. При значительной скорости воды отрыв пузырьков от стенки происходит главным образом под действием динамического напора потока.[91, С.216]

В связи с вышеуказанным Румфорд считает, что разделение экспериментального участка на зону кипения и зону, в которой кипение отсутствует, не оправданно. Автор предполагает, и это, очевидно, правильно, что парообразование начинается ниже точки, где температура жидкости достигает максимума. Из расчетов, основанных на этом предположении, были получены почти постоянные значения коэффициента теплоотдачи для различных режимов, откуда был сделан вывод, что скорость мало влияет на значение а. Однако автор не провел расчетов по определению 'паросодержания потока в различных точках, и поэтому, по-видимому, более правильно было бы указать, что совместное влияние скорости и паросодержания на значение коэффициента теплоот-[464, С.70]

Скорость всплытия для пузырькового и эмульсионного режимов течения описывается уравнением (21). Значения, вычисленные с помощью этого уравнения, должны соответствовать длинам отрезков, отсекаемых на оси Vg линией, относящейся к пузырьковому режиму. Это условие, действительно, выполняется для наших данных [20] и для данных [28] по NaK — N2, представленных на фиг. 3 и 5. Дополнительные данные, которые подтверждают справедливость уравнения (21), содержатся в работах [1, 11, 19, 29]. Во многих практически важных процессах парообразование начинается с пузырьковой структуры потока. При этом становится очевидной ценность сведений о скорости всплытия, поскольку эта скорость определяет постоянную в линейном уравнении (10) для расчета среднего истинного объемного паросодержашш. Если начальный режим течения пробковый, то для адиабатической системы (фиг. 3, б) скорость всплытия рассчитывается по уравнению (22). В большинстве случаев, примером которых являются данные, представленные на фиг. 3, а и б, уравнение (22) дает значения, очень близкие к скорости всплытия в пузырьковом режиме, т. е. если применялось уравнение (21) или (22), то ошибка[147, С.75]

Е. Классификация активных центров парообразования. Только очень небольшая часть щелей и впадин на поверхности действуют как активные'центры парообразования. Для пояснения этого необходимо рассмотреть, что происходит, когда сухая поверхность смачивается жидкостью (рис. 4). Поступающая жидкость будет захватывать смесь воздуха и пара в щели (рис. 4, а). Воздух быстро растворится, и если жидкость смачивает стенки впадины (Р<90°), то давление оставшегося пара будет недостаточным для уравновешивания сил поверхностного натяжения, что приведет к проникновению жидкости к основанию впадины (рис. 4, б). Впадина, полностью заполненная жидкостью, не может действовать как центр парообразования. Если, однако, стенки впадины плохо смачиваются или имеют неправильную форму, то кривизна границы раздела может измениться так, что силы поверхностного натяжения противостоят дальнейшему проникновению даже тогда, когда давление пара во впадине крайне мало. При последующем нагреве давление пара резко повышается и граница раздела смещается к устью впадины. Стабилизация границы раздела во впадине может происходить, если внутри впадины имеются расширение (рис. 4, в), несмачивающиеся включения, например в металлической поверхности (рис. 4, г), или несмачиваемые пленка и отложения на стенке (рис. 4, в). В последнем случае вся поверхность может быть покрыта пленкой или отложениями. Когда поверхность затапливается, жидкость поступает во впадину. Если поверхность затем нагревается, «смачивание» может произойти в результате растворения пленок смазки в жидкости-растворителе или (в случае жидких металлов) в результате химической реакции между ними и несмачиваемыми окислами поверхности. Парообразование начинается с размера зародыша пара, определяемого минимальным радиусом, при котором жидкость проникает во впадину. Таким образом,[452, С.367]

Исследователи считали, что кипящий участок в испарителе располагался между выходным сечением и сечением, температура жидкости в котором максимальна. Предполагалось также, что происходит незначительный перегрев жидкости и парообразование начинается тогда, когда ее температура несколько превышает температуру насыщения, соответствующую давлению в данном сечении.[464, С.61]

Как видно из рис. 5.18, 5.19, основное изменение тепловых поток ов дКОнв и дисп происходит в области поверхностного кипения; в области развитого кипения величина этих параметров меняется незначительно. Сечение начала поверхностного кипения сильно зависит от д0т> но условное сечение конца этой зоны сдвигается сравнительно слабо. Очевидно, что при уменьшении дст длина зоны поверхностного кипения будет сокращаться главным образом за счет приближения сечения начала парообразования к сечению х = 0. Аналогичное явление происходит и в условиях снижения давления (рис. 5.20). При р = 16,7 МПа и постоянных значениях pw и ?Ст парообразование начинается раньше, чем при р = 13,7 МПа и тем более р = 9,8 МПа.[172, С.217]

Измерение температуры жидкости по длине трубы показало, что температура проходит через максимум. Используя стеклянную кипятильную трубу, удалось визуально наблюдать процесс парообразования. Было замечено, что кипение начинается до того, как температура жидкости достигает своего максимального значения. На это явление следует обратить внимание, так как некоторые исследователи [15] предполагают, что испарение начинается в точке, где температура жидкости достигает ^макс.- Позднее будет показано, что на нижнем участке трубы, где tx. < /макс., происходит поверхностное кипение, при котором возможно некоторое парообразование [40]. Исследователи сравнили полученное распределение температуры жидкости по длине экспериментального участка с распределением температуры насыщения по длине, рассчитанным при линейном падении давления в испарителе. Это сравнение подтвердило, что парообразование начинается, когда ^ж. еще не достигла ^Макс.- t[464, С.104]

Парообразование начинается в некоторой точке трубы, где давление рт.3 больше давления в барабане ре и для закипания воды при давлении рт.з требуется подвести дополнительное количество теплоты, кВт,[91, С.225]

в циркуляционном контуре. Но при неравномерном обогреве отдельные экранные трубы получают гораздо меньше тепла, чем остальные. Как условно показано на схеме, парообразование начинается в этих трубах выше, чем в остальных, из-за чего значительная часть их заполнена водой. В них уменьшается движущий напор циркуляции и течение воды замедляется. Вода может даже кратковременно останавливаться или двигаться вниз. Но при ее медленном движении увеличивается количество тепла, поглощаемого каждым килограммом воды. Зона начала парообразования перемещается вниз, движение ускоряется, но-вследствие этого снова каждый килограмм воды начинает получать меньше тепла, чем в других трубах, из-за чего зона начала парообразования опять перемещается вверх, и т. д. Такие .колебания должны быстро затухать, и для продолжения пульсации потока необходимо сохранение причины ее возникновения; в рассмотренном примере — пульсации факела.[68, С.162]

Полный текст статьи здесь

Задачи по теоретической механике из сборника курсовых работ под редакцией А.А. Яблонского, Тарга, Кепе, Диевского, Мещерского и любого другого на заказ. Быстро, качественно, все виды оплат, СМС-оплата.
Вы так же можете заказать решение задач и по другим предметам: химия, высшая математика, строймех, сопромат, электротехника, метрология, ДМ, ТММ и другие.

СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

Перейти к перечню использованной литературы

На главную