На главную
ПОМОЩЬ СТУДЕНТАМ!!!
Готовые решения задач по теормеху из методичек Тарга С.М. 1988 и 1989 г. и старых методичек 1978, 1982 и 1983гг.. Решение любых задач по термеху на заказ.
Если Вам нужны решения задач по Физике из методички Чертова А.Г. для заочников или решение задач из задачников Прокофьева, Чертова, Воробьёва и Волькинштейна или любых других решений по физике или гидравлике, воспользуйтесь сайтом fiziks.ru

Статья по теме: Плоскость фокусировки

Область знаний: теплообменники, печи, теплоперенос, паровые котлы, нагревание, горение, топлива, теплообмен

Скачать полный текст

На практике выгоднее, чтобы плоскость фокусировки 1т — 1т была расположена в центре рабочей части (г = 1/2), где смещение Аг/ равно нулю, если лучи имеют приблизительно параболическую форму (измерительные лучи не обязательно должны быть параллельными). Тогда пары лучей измерительного и сравнительного пучков образуются в результате разделения одного пучка в разделителе (одинаковая координата по оси у на входе, равная г/0). Это улучшает интерференционный контраст (разд. 3, п. «б»). Таким способом все поле показателей преломления изображается без погрешностей смещения, как в идеальном интерферометре. Небольшие погрешности смещения, обусловленные отклонением от параболической формы лучей, будут рассмотрены в дальнейшем для нескольких моделей пограничного слоя.[470, С.115]

Вблизи стенки фазовый объект подобен мнимому клину. Левый снимок: плоскость фокусировки расположена во входном сечении рабочей части и пересекает интерференционное поле мнимого клина перед его осью, если смотреть в направлении распространения светового пучка (г=0 на фиг. 44); пониженный интерференционный контраст, смещение — Д(Л Средний снимок: ось клина находится в плоскости фокусировки; оптимальный контраст, 2 = 0,55 /, смещения нет (Д[470, С.119]

Направление распространения фронта показано стрелками. Фаза во всех точках фронта постоянна, поэтому происходит интерференция. Разность оптических путей ,§" = 5-А, выражается в длинах световой волны Я. При целых значениях 5 получаются максимумы освещенности (обозначены светлыми точками). При нечетном числе половин длины волны Яо/2 получаются минимумы освещенности (обозначенные зачерненными точками). Интерферо-грамма, приведенная на фиг. 1 и 2, представляет собой пересечение пространственной интерференционной картины с неподвижной плоскостью (плоскость фокусировки). В рассматриваемом случае разность оптических путей возникает только за счет изменений показателя преломления. Наибольшая разность оптических путей на стенке трубы 5 = 11,3 соответствует наименьшему показателю преломления и наибольшей разности температур в рабочей камере. Наименьшая разность оптических путей 5 = 6,5 получается во внутренней части поперечного сечения трубы (наибольший показатель преломления, наименьшая разность температур). Для сравнения на фиг. 77 показана интерферограмма, полученная в аналогичных условиях. В этом примере наибольшая разность оптических путей 5=11,5 (наибольшая разность температур) приблизительно такая же, как и в примере, приведенном на фиг. 2. Область наименьшей разности оптических путей 5 = 0 соответствует нулевой разности температур. Температура в этой области равна первоначальной температуре.[470, С.72]

Профиль показателей преломления над нагретой стенкой линейный; зеркала МЦИ — в основном положении; М2' — разделитель светового пучка; 12 — объектив; г — координата в рабочей части (0<.гизображение источника света в фокальной плоскости, образованное сравнительным пучком; 15^г — изображение источника света, образованное измерительным пучком и смещенное от оптической оси на расстояние е = е{; ^т—^т, 1т'—1т': гт"—<т" — плоскости фокусировки в измерительном плече, сопряженные с плоскостями изображения.[470, С.114]

Поле интерференционных полос можно рассматривать также как интерференционную картину от фазового объекта, расположенного в сечении 1т—1-т и соответствующего мнимому клину (образованному плоскостями зеркала до поворота и после него. Подходящим фазовым объектом может быть, например, реальный очень тонкий двойной стеклянный клин, расположенный, как и зеркала интерферометра, под углом 0 относительно оптической оси (на фиг. 37, а он показал штриховыми линиями в сечении 1т — 1т). Поскольку в данном случае рассматривается идеальный точечный источник света, излучающий незатухающие непрерывные волны, мнимую интерференцию можно наблюдать в любом сечении измерительного пучка. Следовательно, плоскость фокусировки может находиться в других сечениях, помимо сечения, показанного на фиг. 37, б. В случае реальных источников света, не обладающих указанными выше свойствами, мнимая область интерференции ограничивается окрестностью мнимого клина (или в других случаях— окрестностью фазового объекта), симметричной относительно оси вращения С. Этот вопрос будет подробно обсуждаться в дальнейшем.[470, С.97]

Если плоскость фокусировки расположена в конце рабочей части, то погрешность смещения Дт] равна отклонению луча т]; — т)о. Поэтому схема должна быть сфокусирована очень тщательно.[470, С.126]

Корректировочная парабола. Если плоскость фокусировки расположена в середине рабочей части (2тю = 2г/2), то погрешность смещения Дт] равна нулю для параболической траектории лучей. На фиг. 54 показана корректировочная парабола, соответствующая ближайшему к стенке лучу (т1о = 0). На фиг. 53 ей соответствует линейный профиль показателей преломления с постоянным градиентом, равным градиенту на стенке. Если бы все траектории лучей, показанные на фиг. 54, были параболическими, то профили показателей преломления в пограничном слое аппроксимировались бы серией прямолинейных отрезков. Это эквивалентно представлению шлирной линзы серией мнимых клиньев, как уже упоминалось при обсуждении интерференционного контраста (разд. 3.1, п. «б»).[470, С.139]

Погрешность смещения равна т)г, если плоскость фокусировки расположена в выходном сечении рабочей части (2т = 2г), и приблизительно —ч\1, если плоскость фокусировки расположена во входном[470, С.137]

В принципе положение плоскости фокусировки можно выбирать произвольно. На практике плоскость фокусировки ^т — 1т располагается параллельно оси у и перпендикулярно плоскости чертежа.[470, С.104]

В левой части фиг. 61 в круге показан в увеличенном масштабе участок окрестности стенки, на котором видно влияние дифракционной интерференции. В плоскости входа лучей в модель стенка действует как дифракционный край, а плоскость фокусировки, расположенная в центре модели, играет роль экрана. Непосредственно по интерферограмме невозможно определить порядок интерференции на стенке 5№, и его обычно находят путем экстраполяции из смежных областей поля или при помощи дополнительных измерений температуры стенки.[470, С.161]

Предполагается пространственная когерентность, а — мнимый клин. Схема и обозначения соответствуют фиг. 40. Показан только каждый шестой волновой фронт сравнительного и измерительного пучков. Кружками отмечены максимумы интенсивности в интерференционном поле; плоскость фокусировки ^т — ^т проходит через ось клина С: Рт — точка объекта, соответствующая порядку интерференции центрального интерференционного поля 5=24; Рт и Нт — координаты; /1т мало по сравнению с рт, поскольку величина угла 8 увеличена. Лучи, выходящие из точечных источников света, составляющих источник света конечных размеров,[470, С.120]

... отрезано, скачайте архив с полным текстом ! Полный текст статьи здесь

Задачи по теоретической механике из сборника курсовых работ под редакцией А.А. Яблонского, Тарга, Кепе, Диевского, Мещерского и любого другого на заказ. Быстро, качественно, все виды оплат, СМС-оплата.
Вы так же можете заказать решение задач и по другим предметам: химия, высшая математика, строймех, сопромат, электротехника, метрология, ДМ, ТММ и другие.

СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

Перейти к перечню использованной литературы

На главную