На главную
ПОМОЩЬ СТУДЕНТАМ!!!
Готовые решения задач по теормеху из методичек Тарга С.М. 1988 и 1989 г. и старых методичек 1978, 1982 и 1983гг.. Решение любых задач по термеху на заказ.
Если Вам нужны решения задач по Физике из методички Чертова А.Г. для заочников или решение задач из задачников Прокофьева, Чертова, Воробьёва и Волькинштейна или любых других решений по физике или гидравлике, воспользуйтесь сайтом fiziks.ru

Статья по теме: Плоскости изображения

Область знаний: теплообменники, печи, теплоперенос, паровые котлы, нагревание, горение, топлива, теплообмен

Скачать полный текст

К радиометрам с переменной наводкой относятся приборы, у которых приемная поверхность термостолбика располагается в плоскости изображения поверхности измеряемого объекта. Входная диафрагма[133, С.265]

К приборам с постоянной наводкой относятся такие радиометры, у которых приемная поверхность термостолбика расположена в плоскости изображения входной диафрагмы прибора. В этом случае отверстие входной диафрагмы прибора может рассматриваться как своего рода источник излучения, яркость которого равна яркости излучения измеряемого объекта. Принципиальная схема зеркального радиометра с постоянной наводкой показана на рис. 7-3. Лучи, проходящие через отверстие входной диафрагмы тп, после отражения от сферического зеркала образуют изображение этой диафрагмы т'п' в плоскости приемной поверхности термостолбика. При всех измерениях, независимо от расстояния до измеряемого объекта, площадь изображения т'п' должна полностью перекрывать всю площадь приемной поверхности термостолбика.[133, С.265]

Пусть какая-то часть оптически неоднородной среды отклоняет проходящие через нее лучи света вниз. Эти лучи попадут на нож и будут задержаны им. В плоскости изображения появится темная зона — «изображение» данной части оптической неоднородности. Если лучи отклоняются оптической неоднородностью вверх, то они пройдут мимо ножа. В плоскости изображения появится зона, освещенность которой больше освещенности основного фона.[396, С.118]

Имеются две конструктивные схемы оптической части фоторегистра. В однообъективной схеме щель расположена вблизи заряда. В двухобъективной схеме щель расположена в плоскости изображения заряда, создаваемого первым объективом. Второй объектив отображает щель и промежуточное изображение заряда на пленку. В первом случае фронт засветки на пленке получается менее четким (так как заряд и щель находятся в разных, хотя п близких плоскостях), зато во втором случае ниже светосила системы и сложнее фокусировка.[390, С.129]

На фиг. 44 показано, как связаны между собой отклонение светового пучка е в фазовом объекте с постоянным градиентом показателя преломления и интерференционная картина в плоскости изображения /г- — 1г. Длина нагретой стенки в рабочей части равна /, и ее координатой в направлении светового пучка является 2 (0^ ^2^/). Световой пучок, входящий перпендикулярно в рабочую часть на высоте г/о (жирная сплошная линия), под действием постоянного показателя преломления (1п/с1у распространяется по параболе, как было показано в гл. 3 для теплового пограничного слоя, примыкающего к стенке.[470, С.113]

Это можно использовать в котировочных целях для получения точной настройки на полосу бесконечной ширины. На практике для получения поля максимальной интенсивности (общий случай основного расположения зеркал) настройку на максимальную и равномерную освещенность (в плоскости изображения ^ — /,) лучше проводить визуально, наблюдая одновременно за полем при помощи вспомогательной линзы (изображенной штриховыми линиями на фиг. 37, а). Поле зрения должно быть равномерно затемненным. Отклонения от требуемого расположения зеркал (>Х/8) приводят к появлению света на темном поле, на котором контрасты легче улавливаются глазом, чем в поле полосы бесконечной ширины с максимальной интенсивностью. Если используется источник белого света, то при смещении разделителя светового пучка М'2 образуется полоса бесконечной ширины с однородной окраской (соответствующей спектру белого света), а не происходит смена[470, С.95]

Фазовый объект такого типа реализован в примере, приведенном в гл. 5, разд. 2.3. Температура в исследуемой среде между нагретой (•&оо + Д'в'/2) и охлажденной (й<х> — ДФ/2) поверхностями, где градиент показателя преломления Ап1<Л считается постоянным, уменьшается по линейному закону (фиг. 43). Поэтому линейный профиль температуры в рабочей части 7\5 пропорционален профилю показателя преломления. Постоянный градиент показателя преломления в конечном итоге вызывает отклонение волновых фронтов т, которое можно рассматривать как влияние мнимого клина; в даль-' нейшем он будет служить заменой фазового объекта. В плоскости изображения ^^ — ^^ объектив Ь% дает изображения (суммирующихся) волновых фронтов, расположенных в плоскостях фокусировки 1т — 1т и /г — 1т- В фокальной плоскости 1$ — // объектива Ьг отклонение г плоских волновых фронтов измерительного пучка проявляется как смещение е = е-/ (/ — фокусное расстояние Ь2) изображений источника света в сравнительном г и измерительном т пучках (ср. также фиг. 37).[470, С.113]

Если для плоскости изображения выбрано положение ^^ — ^^ (из положений 1\ — ^^, 1\ — ^', 1" — I"), то тогда она будет[470, С.113]

Определим разность оптических путей 5 -Я в точке изображения Рг-гс. Она представляет пересечение соответствующих измерительного и сравнительного лучей в плоскости изображения ^ — ^^. Они кажутся исходящими из мнимой точки обекта Ртм) и на фиг. 52 показаны жирными линиями.[470, С.127]

Установка углового положения модели осуществляется проще и в некоторых случаях точнее по наблюдениям увеличенной интерференционной картины на стенке, образующейся вследствие дифракционной интерференции или интерференции между отраженными от стенки лучами (эксперимент Ллойда с зеркалом). В этом случае сравнительный луч перекрывается и наблюдается увеличенное изображение плоскости 1т — 1т в плоскости изображения ^^ — 1г (фиг. 58, д, е).[470, С.148]

Совмещение плоскости изображения источника излучения с приемной поверхностью термостолбика[133, С.266]

... отрезано, скачайте архив с полным текстом ! Полный текст статьи здесь

Задачи по теоретической механике из сборника курсовых работ под редакцией А.А. Яблонского, Тарга, Кепе, Диевского, Мещерского и любого другого на заказ. Быстро, качественно, все виды оплат, СМС-оплата.
Вы так же можете заказать решение задач и по другим предметам: химия, высшая математика, строймех, сопромат, электротехника, метрология, ДМ, ТММ и другие.

СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

Перейти к перечню использованной литературы

На главную