На главную
ПОМОЩЬ СТУДЕНТАМ!!!
Готовые решения задач по теормеху из методичек Тарга С.М. 1988 и 1989 г. и старых методичек 1978, 1982 и 1983гг.. Решение любых задач по термеху на заказ.
Если Вам нужны решения задач по Физике из методички Чертова А.Г. для заочников или решение задач из задачников Прокофьева, Чертова, Воробьёва и Волькинштейна или любых других решений по физике или гидравлике, воспользуйтесь сайтом fiziks.ru

Статья по теме: Плотность полусферического

Область знаний: теплообменники, печи, теплоперенос, паровые котлы, нагревание, горение, топлива, теплообмен

Скачать полный текст

Из закона Ламберта следует, что плотность полусферического излучения в пределах телесного угла со = 2ж: Е = Е„к, откуда Ея = ?/я, где Е - плотность интегрального полусферического излучения, определяемого по закону Стефана - Больцмана по формуле (2.345); Ея — плотность излучения по нормали. Соответственно по направлению ф плотность излучения определяется по формуле (2.349), или после подстановки ?„: ?ф = (Е/я) cos ф.[311, С.211]

Газы многоатомные, такие как HjO, CO2, и полимерные углеводороды, так же как и гетерополярные молекулы, как, например НС1, имеют полосы поглощения в интервале частот, соответствующих температурам, используемым в технике. Следовательно, такие газы при этих температурах обладают тепловым излучением. Как известно, полная энергия теплового излучения, точнее плотность полусферического излучения абсолютно черного тела три температуре Г°К определяется на основании закона Стефана — Больцмана[459, С.9]

Из уравнения (5-21) видно, что с ростом спектральной оптической толщины слоя ov/ суммарная спектральная интенсивность излучения с поверхности /v(0 растет и при av />3 практически достигает спектральной интенсивности излучения абсолютно черного тела /ov при температуре, равной температуре газа в объеме. Вне полос спектра поглощения газа величина а, — 0; из соотношения (5-21) следует, что в этих участках спектра излучение газового объема отсутствует. Выражение (5-21) определяет интенсивность излучения по направлению нормали к поверхности плоского слоя. Плотность полусферического излучения с поверхности Ev можно найти, если рассмотреть также иные направления, по которым излучение пересекает граничную поверхность. Выражение для интенсивности излучения в произвольном направлении п (рис. 5-21) определяется тем же уравнением (5-21), если в нем толщину слоя газа / заменить на длину пути луча в этом направлении /„ — J/cosO. Если подставить это соотношение в (в), то после вычислений получим:[323, С.174]

Плотность полусферического потока излучения определяется интегрированием по рассматриваемой поверхности. Следовательно, для поверхности на рис. 1.14[483, С.40]

Единичный вектор излучения равен вектору излучения, если плотность полусферического излучения поверхностей равна единице.[186, С.285]

Формула (19.22) показывает, что максимальная монохроматическая плотность полусферического излучения абсолютно черного тела пропорциональна пятой степени температуры. На фиг. 19—6 представлено распределение относительной плотности монохроматического излучения черного тела в зависимости от КТ. Из (19.23) и (19.22) следует, что[356, С.464]

Для излучения абсолютно черного тела величина яркости одинакова по- "всем направлениям. Поэтому к поверхности такого тела применим закон Ламберта. Для абсолютно черной поверхности плотность полусферического излучения определяется законом Стефана — Больцмана согласно формуле (1-19). Из этой формулы и вы'ра-жения (1-51) для черного излучения получается[186, С.27]

Уравнения (20.186) и (20.187) могут быть использованы в общем случае при исследовании переноса тепла в плоском слое теплопроводной и движущейся среды. В частном случае, когда рассматривается только излучение (соленоидальное поле), плотность полусферического результирующего излучения в слое постоянна, а ее производная по А, т. е. плотность объемного результирующего излучения, тождественно равна нулю. В связи с этим задача[356, С.542]

Яркость излучения каждой из площадок выражается через плотность, полусферического излучения по (16-59). Тогда зависимости (17-54) и (17-55) принимают вид: " .[322, С.393]

т. е, плотность полусферического потока излучения в я раз больше интенсивности излучения. Это находится в соответствии с законом косинусов Ламберта, который гласит, что интенсивность излучения по полусфере над излучающим элементом постоянна. Из этого следует, что интенсивность излучения меняется обратно пропорционально квадрату расстояния от источника.[483, С.40]

где ~л— безразмерная плотность полусферического результирующего излучения во внутренних граничных точках пограничного слоя. В граничные условия (25.37) включено уравнение энергии, составленное соответственно для условий околостеночной области и на границе невозмущенного потока. Учитывая, что [356, С.645]

... отрезано, скачайте архив с полным текстом ! Полный текст статьи здесь

Задачи по теоретической механике из сборника курсовых работ под редакцией А.А. Яблонского, Тарга, Кепе, Диевского, Мещерского и любого другого на заказ. Быстро, качественно, все виды оплат, СМС-оплата.
Вы так же можете заказать решение задач и по другим предметам: химия, высшая математика, строймех, сопромат, электротехника, метрология, ДМ, ТММ и другие.

СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

Перейти к перечню использованной литературы

На главную