На главную
ПОМОЩЬ СТУДЕНТАМ!!!
Готовые решения задач по теормеху из методичек Тарга С.М. 1988 и 1989 г. и старых методичек 1978, 1982 и 1983гг.. Решение любых задач по термеху на заказ.
Если Вам нужны решения задач по Физике из методички Чертова А.Г. для заочников или решение задач из задачников Прокофьева, Чертова, Воробьёва и Волькинштейна или любых других решений по физике или гидравлике, воспользуйтесь сайтом fiziks.ru

Статья по теме: Плотность радиационного

Область знаний: теплообменники, печи, теплоперенос, паровые котлы, нагревание, горение, топлива, теплообмен

Скачать полный текст

Плотность радиационного потока теплоты между двумя стенками с различными температурами или между стенкой и средой (ни непрозрачной, ни диатермичной) может быть большой при большом значении ДС5Т4, где Cs — постоянная Стефана — Больцмана, равная 5.6697Х X Ю~8 Вт/(м'2'К4). Если AT мало по сравнению с уровнем температуры, то ДС^Т4 можно представить в виде 4С57"тДГ, где Тт — средняя температура. При 300 К величина 4CsT'm несколько превосходит 6 Вт/(м2-К), т. е. имеет тот же порядок, что и коэффициент теплоотдачи при естественной конвекции. При Т,л=2000 К величина 4CsTm примерно в 300 раз больше, т. е. составляет 1800 Вт/(м2-К), и этим объясняется существование радиационного теплообмена при пленочном кипении. Излучение играет важную роль в случаях высоких температур и больших размеров (поскольку коэффициенты конвективного теплообмена зависят от размера D как О-1''5 при турбулентном течении или D~l при ламинарном) или в условиях вакуума, когда коэффициенты конвективного теплообмена малы вследствие малости плотности жидкости.[452, С.451]

Плотность радиационного потока тепла в данном сечении слоя qv(x) является функционалом температурного поля и определяется из 'интегрального выражения:[130, С.384]

Плотность радиационного теплового потока qr, входящая в уравнение энергии, находится из решения уравнения переноса излучения, как это будет описано ниже. Сосредоточим теперь наше внимание на преобразовании приведенных выше дифференциальных уравнений в частных производных с помощью стандартных методов, используемых при решении подобных задач без учета излучения.[359, С.564]

Для оптически толстой среды (TO^ 1) плотность радиационного теплового потока равна 16п2стГ4/Зт0 [см. (9.25)], а кондук-тивного kT/L. Тогда отношение кондуктивного и радиационного тепловых потоков для оптически толстой среды будет равно[359, С.492]

Для оптически тонкой среды (TO <С 1) плотность радиационного теплового потока равна 2т0п2аГ4 [это выражение можно получить из (8.84), если считать среду серой, не_ учитывать излучение от границ, принять /ь = гг2бТ4/я = const, т = TO, а затем выполнить интегрирование и произвести замену ?з(то) на[359, С.492]

В приведенной выше математической постановке задачи в уравнение энергии (13.53) входит безразмерная плотность радиационного теплового потока[359, С.540]

Число Больцмана, как видно из (13.30а), представляет собой отношение плотностей конвективного и> радиационного тепловых потоков. Однако характерная оптическая толщина TO также играет роль при определении относительного вклада теплообмена излучением* по сравнению с конвективным теплообменом для случаев оптически толстого (Tot?>'l) и оптически тонкого (TO -С 1) слоев. Плотность радиационного теплового потока, покидающего систему, для случаев оптически толстого и оптически тонкого слоев, можно записать соответственно как 'Ш/г^аТ^/З^'й 2т0п§5Г?; плотность конвективного теплового потока, покидающего систему, можно записать как роы0сРоГо. С учетом этих выражений отношение плотностей конвективного и радиационного[359, С.533]

Методы второй группы ориентированы на непосредственное решение двух уравнений — переноса излучения и сохранения энергии. Поэтому при проведении расчетов используется в том или ином виде итерационный процесс, при котором задается начальное приближение температурного поля, по этому приближению на основе решения уравнения переноса (6.44) вычисляются поля интенсивности /v и плотности радиационного теплового потока [307, С.202]

а коэффициент теплоотдачи h считается заданным. Плотность радиационного- теплового потока qr (x) ' можно выразить с помощью уравнения (5.10а) следующим образом: - „ "[359, С.260]

раздела среды и поверхности; <7Pi(;c) = I qv(x)dx— полная поверхностная плотность радиационного потока в сечении х слоя *; ?рез =[130, С.139]

случаях еще остается влияние затопленной поверхности теплообмена на температуру слоя, непосредственно примыкающего к ней. Таким образом, наличие более холодной поверхности, например, изменяет локальную температуру слоя, уменьшая плотность радиационного теплового потока. В [12] сделана попытка решить эту проблему учетом температуры объема слоя с помощью эффективной излучательной способности ecf. Она уменьшается с увеличением разности температур между слоем и поверхностью (рис. 3). Эффективная излучательная способность также уменьшается с увеличением абсолютной температуры слоя.[452, С.448]

Полный текст статьи здесь

Задачи по теоретической механике из сборника курсовых работ под редакцией А.А. Яблонского, Тарга, Кепе, Диевского, Мещерского и любого другого на заказ. Быстро, качественно, все виды оплат, СМС-оплата.
Вы так же можете заказать решение задач и по другим предметам: химия, высшая математика, строймех, сопромат, электротехника, метрология, ДМ, ТММ и другие.

СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

Перейти к перечню использованной литературы

На главную