На главную
ПОМОЩЬ СТУДЕНТАМ!!!
Готовые решения задач по теормеху из методичек Тарга С.М. 1988 и 1989 г. и старых методичек 1978, 1982 и 1983гг.. Решение любых задач по термеху на заказ.
Если Вам нужны решения задач по Физике из методички Чертова А.Г. для заочников или решение задач из задачников Прокофьева, Чертова, Воробьёва и Волькинштейна или любых других решений по физике или гидравлике, воспользуйтесь сайтом fiziks.ru

Статья по теме: Плотность равновесного

Область знаний: теплообменники, печи, теплоперенос, паровые котлы, нагревание, горение, топлива, теплообмен

Скачать полный текст

Е°т . =п2аТ4_ — средняя обобщенная плотность равновесного излучени! на зоне i; ?э3ф,г н ^Оэф,з — средние обобщенные плотности эффективного излучения на зонах i и /.[130, С.285]

Во-вторых, из (2-36) вытекает и другое не менее важное следствие, позволяющее определить длину волны, для которой объемная плотность равновесного излучения при заданной температуре будет максимальной. Пользуясь соотношением c=Av, формулу (2-36) можно записать относительно спектральной объемной плотности энергии равновесного излучения, приходящейся на единицу интервала длин волн ?/ох(А, Т), следующим образом:[130, С.70]

Выражение (2-51) носит название формулы Рэлея — Джинса. Как видно, формула Рэлея — Джинса согласуется с законом смещения Вина (2-36). Она также хорошо подтверждается результатами экспериментов при низких частотах. Однако, как следует из (2-51), лри увеличении частоты спектральная объемная плотность равновесного излучения безгранично возрастает. Это, в свою очередь, приводит к тому, что полная объемная плотность равновесного излучения U0, определяемая как чнтеграл (2-51) по всему спектру частот, оказывается бесконечно большой, что противоречит физическому смыслу. Этот факт в свое время получил название «ультрафиолетовой катастрофы» и свидетельствует о том, что формула Рэлея — Джинса оказывается непригодной для больших частот.[130, С.74]

Соответственно спектральные интенсивность и поверхностная плотность равновесного излучения на основании (2-6) и (2-7) будут равны:[130, С.75]

Вывод формулы плотности излучения был получен нами для полости, окруженной абсолютно черными стенками. Можно показать, однако, что этот вывод справедлив для полости со стенками любого свойства, т. е. плотность равновесного излучения внутри полости не зависит от свойств окружающих ее стенок, а зависит только от их температуры (см. стр. 89).[360, С.87]

и излучательная способности граничной поверхности; ЕТ ч w — спектральная поверхностная плотность равновесного излучения в среде при заданной температуре граничной поверхности.[130, С.120]

б) Формулы Вина и Рэлея — Джинса. Помимо установления закона смещения, частично раскрывающего характер функции спектральной интенсивности равновесного излучения, Вином была также предпринята попытка найти конкретный вид этой искомой функции. Полученный им в этом направлении результат известен в литературе как формула Вина [Л. 322]. При ее выводе Вин исходил из несколько иных позиций, привлекая статистические представления. Он рассматривал термодинамически равновесную систему — идеальный газ, излучающий во всех длинах волн, заключенный в абсолютно отражающую оболочку. При этом делалось предположение, что объемная плотность равновесного излучения[130, С.71]

решения задачи переноса излучения в рассеивающих средах для конкретных видов индикатрис рассеяния (Л. 41, 42, 55, 59], проведенные на основе аппроксимации уравнения переноса. В других работах выполнены приближенные теоретические решения задачи радиационного теплообмена с учетом рассеяния для сферической [Л. 56, 58, 344] и произвольной |[Л. 57] индикатрис рассеяния среды. Рассмотрим процесс теплообмена излучением между плоским слоем поглощающего и рассеивающего таза и граничными поверхностями слоя. Решение задачи осуществляется на основе дифференциально-разностного приближения для произвольных индикатрис рассеяния среды [Л. 29]. Схема задачи представлена «а рис. 4-1, а. Изотермический плоский слой газа имеет постоянную во всех сечениях температуру Гг=сош1. Газ обладает следующими радиационными характеристиками: спектральным показателем преломления nVj спектральными коэффициентами поглощения a'v и рассеяния fv и индикатрисой рассеяния Yv(s'- s)- Вследствие постоянства температуры газа все его спектральные радиационные характеристики, а также спектральная поверхностная плотность равновесного излучения[130, С.129]

для поглощающих сред. Так как плотность равновесного излучения т}0, ^ связана с яркостью или интенсивностью /0> х соотношением[356, С.514]

где /7о = 4а7ч/с — полная объемная плотность равновесного излучения в данном месте; а — «росселандово среднее» значение коэффициента поглощения среды, определяемое по формуле [Л. 22, 346]:[130, С.143]

ностной плотности эффективного излучения и поверхностная плотность равновесного излучения той же зоны;[130, С.296]

... отрезано, скачайте архив с полным текстом ! Полный текст статьи здесь

Задачи по теоретической механике из сборника курсовых работ под редакцией А.А. Яблонского, Тарга, Кепе, Диевского, Мещерского и любого другого на заказ. Быстро, качественно, все виды оплат, СМС-оплата.
Вы так же можете заказать решение задач и по другим предметам: химия, высшая математика, строймех, сопромат, электротехника, метрология, ДМ, ТММ и другие.

СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

Перейти к перечню использованной литературы

На главную