На главную
ПОМОЩЬ СТУДЕНТАМ!!!
Готовые решения задач по теормеху из методичек Тарга С.М. 1988 и 1989 г. и старых методичек 1978, 1982 и 1983гг.. Решение любых задач по термеху на заказ.
Если Вам нужны решения задач по Физике из методички Чертова А.Г. для заочников или решение задач из задачников Прокофьева, Чертова, Воробьёва и Волькинштейна или любых других решений по физике или гидравлике, воспользуйтесь сайтом fiziks.ru

Статья по теме: Плотность собственного

Область знаний: теплообменники, печи, теплоперенос, паровые котлы, нагревание, горение, топлива, теплообмен

Скачать полный текст

Плотность собственного интегрального излучения углекислого газа и водяных паров по опытным данным выражается соотношениями[298, С.326]

Плотность собственного излучения Е°соб ^соб == ?&т "Пг <*гт п П f ?'соб = W^-JT C Т То же[130, С.206]

Вычислить плотность собственного излучения поверхности изделия и длину волны, которой будет соответствовать максимальное значение спектральной интенсивности излучения.[289, С.185]

Поверхностная плотность собственного излучения для поверхностей, излучение которых подчиняется закону Ламберта, определяется очень просто. Подставляя (1-34) в (1-28) и принимая во внимание (1-33), получаем выражение, являющееся следствием закона Ламберта:[130, С.31]

Физически спектральная объемная плотность собственного излучения характеризует количество энергии, которое спонтанно и индуцирование испускается единицей объема среды за единицу времени, отнесенное к единице частотного интервала.[130, С.29]

Закон Стефана — Больцмана позволяет определить плотность собственного излучения EI, которое возникает в поверхностном слое тела и полностью определяется его температурой и физическими свойствами. Если тело участвует в лучистом теплообмене с другими телами, то на рассматриваемое тело падает извне лучистая энергия в количества ?пад. Часть падающей лучистой энергии в количестве АЕтя телом поглощается и превращается в его внутреннюю энергию. Остальная часть лучистой энергии в количестве REnw отражается от тела. Сумма собственного и отраженного излучений, испускаемых поверхностью данного тела, называется эффективным (фактическим) излучением:[290, С.467]

Из рассмотрения (11-1) становится очевидным, что поля поверхностных плотностей эффективного и падающего излучения в рассматриваемой системе не изменятся, если на той части поверхности (F%), где по условию задается величина Ереа, отражательная способность станет равна единице, а поверхностная плотность собственного излучения — заданной плотности результирующего излучения, взятой с обратным знаком [Е*(М) = = — ?реа(М)]. Следовательно, если на всей поверхности Р2 величина Ерез(М) <0 (поверхность отдает тепло в результате радиационного теплообмена), то заданное распределение плотности результирующего излучения на световой модели можно воспроизвести соответствующим распределением светимости этой поверхности, сделав ее отражательную способность по возможности близкой к единице (г~1). Этот прием позволяет задавать граничные условия второго рода на световой модели. Однако он ограничен условием ?pe3(Af)<0, так как светимость поверхности, являющаяся в данном случае аналогом ( — ?рез), всегда есть положительная величина. Естественно, что некоторую погрешность при этом вносит и отличие реальной отражательной способности поверхности световой модели, на которой задается Ерез, от единицы, так как по физическим причинам невозможно создать абсолютно отражающую поверхность. Тем не менее описанный прием задания «а световой модели граничных условий второго рода в целом ряде случаев может оказаться удобным и эффективным.[130, С.312]

Угловая плотность собственного излучения раскаленной поверхности в направлении а определяется из выражения[151, С.20]

Заметим, что если плотность собственного излучения тела ?с>к =1, то QiK=HiK, т. е. взаимная поверхность тела i и к имеет физический смысл единичных однородных потоков. Соотношения типа (19.80) позволяют при расчете локальных угловых коэффициентов использовать их интегральные значения, если вычисление последних оказывается более простым.[356, С.482]

Полная поверхностная плотность собственного излучения поверхности определяется «а основании (1-29) по выражению[130, С.53]

Равенство (2-37) определяет плотность собственного объемного излучения через излучение абсолютно черного тела В0. Оно, строго говоря, справедливо только для случая термодинамического равновесия в системе. Однако в явлениях радиационного теплообмена термодинамическое равновесие отсутствует. В таком случае используют введенное астрофизиками понятие «локального термодинамического равновесия».[186, С.43]

... отрезано, скачайте архив с полным текстом ! Полный текст статьи здесь

Задачи по теоретической механике из сборника курсовых работ под редакцией А.А. Яблонского, Тарга, Кепе, Диевского, Мещерского и любого другого на заказ. Быстро, качественно, все виды оплат, СМС-оплата.
Вы так же можете заказать решение задач и по другим предметам: химия, высшая математика, строймех, сопромат, электротехника, метрология, ДМ, ТММ и другие.

СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

Перейти к перечню использованной литературы

На главную