На главную
ПОМОЩЬ СТУДЕНТАМ!!!
Готовые решения задач по теормеху из методичек Тарга С.М. 1988 и 1989 г. и старых методичек 1978, 1982 и 1983гг.. Решение любых задач по термеху на заказ.
Если Вам нужны решения задач по Физике из методички Чертова А.Г. для заочников или решение задач из задачников Прокофьева, Чертова, Воробьёва и Волькинштейна или любых других решений по физике или гидравлике, воспользуйтесь сайтом fiziks.ru

Статья по теме: Плотностей эффективного

Область знаний: теплообменники, печи, теплоперенос, паровые котлы, нагревание, горение, топлива, теплообмен

Скачать полный текст

Для определения средних плотностей эффективного излучения по зонам излучающей системы воспользуемся выражением (8-91) для локальной величины Е°Э$(М) в рассматриваемой точке М. Проинтегрируем это выражение отдельно в пределах каждой зоны i (i=-l, 2, ..., п) ло обобщенной поверхности F°i и разделим затем полученный результат на величину F°{. В результате получим систему выражений для определения средних величин:[130, С.262]

Найдя из решения системы (8-81) приближенные значения локальных плотностей эффективного излучения Е°Эф(М{) в фиксированных точках М{ (t=il, 2, ... . . ., п) излучающей системы, можно определить и приближенное значение Ё°Эф(М) для любой точки М. С этой целью можно использовать уравнения (8-80) в качестве интерполяционного выражения, заменяя в нем фиксированную точку Mi произвольной точкой М и подставляя под знак суммы найденные приближенные значения Е°ЭФ(МЗ) для фиксированных точек. В результате этой операции получаем:[130, С.252]

Из рассмотрения (11-1) становится очевидным, что поля поверхностных плотностей эффективного и падающего излучения в рассматриваемой системе не изменятся, если на той части поверхности (F%), где по условию задается величина Ереа, отражательная способность станет равна единице, а поверхностная плотность собственного излучения — заданной плотности результирующего излучения, взятой с обратным знаком [Е*(М) = = — ?реа(М)]. Следовательно, если на всей поверхности Р2 величина Ерез(М) <0 (поверхность отдает тепло в результате радиационного теплообмена), то заданное распределение плотности результирующего излучения на световой модели можно воспроизвести соответствующим распределением светимости этой поверхности, сделав ее отражательную способность по возможности близкой к единице (г~1). Этот прием позволяет задавать граничные условия второго рода на световой модели. Однако он ограничен условием ?pe3(Af)<0, так как светимость поверхности, являющаяся в данном случае аналогом ( — ?рез), всегда есть положительная величина. Естественно, что некоторую погрешность при этом вносит и отличие реальной отражательной способности поверхности световой модели, на которой задается Ерез, от единицы, так как по физическим причинам невозможно создать абсолютно отражающую поверхность. Тем не менее описанный прием задания «а световой модели граничных условий второго рода в целом ряде случаев может оказаться удобным и эффективным.[130, С.312]

Если рассматривать ту же самую непрерывно-дискретную фундаментальную постановку задачи для п изотермических и оптически однородных зон, то в соответствии с принятыми условиями коэффициенты распределения ?г, gj <и Yjt (i, 7=1, 2, ..., п) по всем зонам будут равны единице. Принятие второго допущения (8-94) приводит к тому, что оставшиеся коэффициенты распределения 6jt(i, /=1, 2, ..., п) также становятся равными единице. В результате этого приходим к системе алгебраических уравнений (8-27), составленной для средних плотностей излучения по зонам при условии равенства единице всех коэффициентов распределения. Преобразуя (8-27) относительно плотностей эффективного и собственного излучения, получаем систему уравнений:[130, С.259]

Решение системы (8-101) с использованием теоремы Крамера дает выражения для средних плотностей эффективного излучения по зонам:[130, С.260]

Подставим найденные средние по зонам значения величин ?°Эф, j согласно (8-103) в (8-85), в результате чего получим формулу первого приближения для вычисления локальных плотностей эффективного излучения по классическому методу:[130, С.260]

В отношении задания граничных условий в самой среде дело обстоит гораздо сложнее. Если для поверхностей модели граничные условия первого рода моделируются сравнительно просто и основные затруднения связаны с заданием граничных условий второго рода, то для среды задание любых граничных условий встречает значительные трудности. Сравнительно просто удается моделировать в ослабляющей среде лишь состояние локального радиационного равновесия (divqp='0). В этом случае, если индикатриса рассеяния среды в исследуемой системе является сферической, подобие полей объемных плотностей эффективного и падающего излучения достигается путем применения в модели чисто рассеивающей среды также со сферической индикатрисой рассеяния. При этом критерий Бугера в образце, подсчитанный по коэффициенту ослабления реальной[130, С.317]

Аппроксимируем уравнение (10-11) системой линейных алгебраических уравнений для средних плотностей излучения аналогично тому, как это делалось в зональном методе. С этой целью объем среды V разбивается на п\ дискретных объемов, а граничная поверхность F, замыкающая данный объем, — на п2 дискретных участков. Полное число получаемых в результате такого деления зон п будет соответственно равно ni + n2. С известным приближением принимается, что все коэффициенты распределения различных величин по зонам равны единице, т. е. считается, что величины объемных и поверхностных плотностей эффективного и равновесного излучения, а также оптические параметры а', (5 и «остаются постоянными в пределах каждой объемной или поверхностной зоны.[130, С.284]

Плотность потока результирующего излучения q(r) равна разности плотностей эффективного и падаюьцего потоков излучения и описывается выражением[359, С.173]

В результате решения интегрального уравнения (6-161) найдем распределение плотностей эффективного излучения по длине цилиндра[186, С.225]

Поверхность F представляет собой часть поверхности сегмента (рис. 123). Поверхность изотермическая с постоянной степенью черноты. Найти распределение плотностей эффективного и результирующего лучистых потоков по поверхности и величину потери энергии всей поверхностью. Рассматриваемая система имеет ось симметрии О А. Поэтому плотности излучения в каждой точке поверхности определяются только углом <р между этой осью и радиусом-вектором, соединяющим центр шара с рассматриваемой' точкой на поверхности.[186, С.223]

... отрезано, скачайте архив с полным текстом ! Полный текст статьи здесь

Задачи по теоретической механике из сборника курсовых работ под редакцией А.А. Яблонского, Тарга, Кепе, Диевского, Мещерского и любого другого на заказ. Быстро, качественно, все виды оплат, СМС-оплата.
Вы так же можете заказать решение задач и по другим предметам: химия, высшая математика, строймех, сопромат, электротехника, метрология, ДМ, ТММ и другие.

СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

Перейти к перечню использованной литературы

На главную