На главную
ПОМОЩЬ СТУДЕНТАМ!!!
Готовые решения задач по теормеху из методичек Тарга С.М. 1988 и 1989 г. и старых методичек 1978, 1982 и 1983гг.. Решение любых задач по термеху на заказ.
Если Вам нужны решения задач по Физике из методички Чертова А.Г. для заочников или решение задач из задачников Прокофьева, Чертова, Воробьёва и Волькинштейна или любых других решений по физике или гидравлике, воспользуйтесь сайтом fiziks.ru

Статья по теме: Полностью турбулентной

Область знаний: теплообменники, печи, теплоперенос, паровые котлы, нагревание, горение, топлива, теплообмен

Скачать полный текст

В полностью турбулентной части рапнопесного ппгря ничного слоя коэффициент турбулентной вязкости е() может рассматриваться постоянной величиной относительно //. При больших числах Рейпольдса влияние молекулярной вязкости на величину е0 очень мало и им можно пренебречь, что подтверждается экспериментальными данными для следов и струй. Для определения масштаба е0 обычно используют в качестве характерного размера толщину вытеснения б* и среднее значение дефекта скорости MI—и, поскольку[166, С.212]

Профиль средней скорости в полностью турбулентной части равновесного -пограничного слоя получен в [Л. 353] из уравнения турбулентной энергии, которое записано в виде[166, С.188]

В целях дальнейшего исследования этого существеннейшего фактора представим перенос импульса на поверхности F, параллельной стенке, находящейся в полностью турбулентной зоне. Определим в этой поверхности касательное напряжение т. На единицу поверхности вследствие поперечного турбулентного движения через поверхность F в единицу времени приходит сверху вниз определенная масса жидкости т. Такая же масса протекает и снизу вверх. При турбулентном движении вниз масса имеет в направлении х составляющую скорости, равную cxi. При движении вверх такая же масса т имеет ту же составляющую скорости сх2. Следовательно, нижняя часть пограничного слоя передает вверх через единицу поверхности приращение импульса т (cxi — сл2), которое по закону импульсов эквивалентно действующей вдоль поверхности силе т:[192, С.234]

В литературе имеются данные, согласно которым коэффициенты теплоотдачи существенно больше, чем значения, полученные по формулам (57)—(59) или (64). В [40] предполагается, что различие возникает из-за того, что экспериментаторы не исключают эффекты сдвигающего усилия пара. Влияние динамического воздействия пара на пленку рассмотрено ниже. Кроме того, различие в значениях может быть вызвано тем, что пленка может быть полностью турбулентной. Этот вопрос обсуждается ниже.[452, С.346]

Автор получил предварительное решение задачи о развитии нестационарного вязкого движения, использовав уравнения нестационарного ламинарного пограничного слоя. Полученные распределения скорости показаны на фиг. 3 в функции времени, отсчитываемого от момента прохождения предыдущего разрушения. Интегрирование этого решения по всему периоду развития разрушения х) приводит к распределению осредненной скорости для всей области течения у стенки (т. е. подслоя, переходной области и полностью турбулентной области), изображенного на фиг. 4. Можно заметить, что теоретическое распределение находится в хорошем согласии с экспериментальными данными.[147, С.304]

Коэффициент А в этом выражении имеет значение, аналогичное вязкости, и при поперечном турбулентном движении характеризует долю переноса импульса, отнесенную к касательному напряжению. Коэффициент А только численно входит в формулу, он неоднороден с коэффициентом вязкости \л. Последний является постоянной характеристикой физических свойств рабочего агента, а А зависит только от условий течения. Непосредственно у стенки А = 0, так как там невозможно поперечное движение из-за наличия стенки. Но по мере удаления от стенки А быстро увеличивается и становится намного больше fx, так что в полностью турбулентной зоне (д, по сравнению с А может быть исчезающе мало.[192, С.234]

Уравнение (7-16) справедливо в полностью турбулентной части равновесного слоя, которая определяется условием[166, С.189]

В случае турбулентного пограничного слоя на гладкой поверхности на малом расстоянии от стенки внутри .полностью турбулентной части этого слоя распределение скорости описывается логарифмическим законом:[166, С.189]

Опыт показывает, что в сечении пограничного слоя распределение касательного напряжения а также плотности теплового потока представляет собой сложную неоднородную картину. Она изменяется под влиянием состояния обтекаемой поверхности, степени турбуленгности внешнего потока, особен постен течения (наличие или отсутствие продольного градиента давления, теплообмена, массообмена, химических реакций и т. п.). Значительное влияние на перенос количества движения и энергии в пограничном слое оказывает физическое состояние движущейся среды, зависящее от скорости течения, а также от соотношения температур между обтекаемой поверхностью и потоком среды вне пограничного слоя. Все отмеченные факторы по-разному' влияют на характеристики течения в ламинарном подслое, переходной и в полностью турбулентной части слоя. Поэтому в различных частях слоя неодинаково ведут себя коэффициенты турбулентной вязкости и температуропроводности.[166, С.201]

В полностью турбулентной части будем пренебрегать, как и прежде, молекулярным трением. Принимаем, что в этой области длина пути перемешивания выражается (8-Г8). Тогда[166, С.231]

В предельном случае <о = 0 (Res* -» со) во внешней полностью турбулентной части слоя, где Ф—К, уравнение (9-61) становится:[166, С.243]

... отрезано, скачайте архив с полным текстом ! Полный текст статьи здесь

Задачи по теоретической механике из сборника курсовых работ под редакцией А.А. Яблонского, Тарга, Кепе, Диевского, Мещерского и любого другого на заказ. Быстро, качественно, все виды оплат, СМС-оплата.
Вы так же можете заказать решение задач и по другим предметам: химия, высшая математика, строймех, сопромат, электротехника, метрология, ДМ, ТММ и другие.

СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

Перейти к перечню использованной литературы

На главную