На главную
ПОМОЩЬ СТУДЕНТАМ!!!
Готовые решения задач по теормеху из методичек Тарга С.М. 1988 и 1989 г. и старых методичек 1978, 1982 и 1983гг.. Решение любых задач по термеху на заказ.
Если Вам нужны решения задач по Физике из методички Чертова А.Г. для заочников или решение задач из задачников Прокофьева, Чертова, Воробьёва и Волькинштейна или любых других решений по физике или гидравлике, воспользуйтесь сайтом fiziks.ru

Статья по теме: Поверхности шероховатость

Область знаний: теплообменники, печи, теплоперенос, паровые котлы, нагревание, горение, топлива, теплообмен

Скачать полный текст

Для интенсификации теплообмена при вынужденной конвекции широко используются шероховатые поверхности. Шероховатость на поверхности можно создать традиционным способом промышленной обработки, а именно обработкой, формовкой, литьем, сваркой на станках. Различные вставки также могут создавать выпуклости на поверхности. Не удивительно, что из-за огромного числа возможных геометрических форм шероховатости, описанных более чем в 200 работах [1], для них не существует унифицированных технологий.[452, С.323]

Известно, что аналогия между теплообменом и трением для шероховатых поверхностей при турбулентном течении зависит от типа шероховатости. Решение задачи для эквивалентной песочной шероховатости приведено в [21]. Недавно появившаяся работа рассматривает поверхности, которые можно производить промышленным способом. В (22] коэффициенты теплоотдачи для труб с шероховатостью в виде квадратных повторяющихся ребер обобщены на основе корреляций для коэффициента трения с использованием функции подобия Никурадзе U+ числа Рейноль-[452, С.323]

На рис. 27.7 [81] представлены кривые изменения локального числа Нуссельта при поперечном обтекании цилиндра в зависимости от угла ф для различных чисел Рейнольдса в условиях постоянного теплового потока по поверхности. Из рисунка видно, что число Нуссельта уменьшается, начиная от передней критической точки, достигает минимума при некотором угле (р и далее вниз по потоку резко возрастает. В передней критической точке толщина ламинарного пограничного слоя мала и поэтому локальные коэффициенты теплоотдачи и числа Нуссельта велики. По мере удаления от критической точки вниз по потоку растет толщина пограничного слоя, вместе с ней растет его тепловое сопротивление и коэффициент теплоотдачи уменьшается. В зоне отрыва погранич-'ного слоя коэффициент теплоотдачи вновь резко возрастает. В этой области происходят весьма сложные и еще до конца не ясные явления, Здесь, видимо, происходит периодический процесс — утолщение пограничного слоя, его отрыв и унос оторвавшейся массы жидкости вниз по потоку. Этот периодический процесс непрерывно повторяется. Можно ожидать, что чем больше таких процессов происходит в единицу времени, тем интенсивнее теплоотдача, так как в момент отрыва слоя тепловое сопротивление в этой зоне значительно уменьшается. Очевидно, что применить гидродинамическую теорию теплообмена (см. гл. 24) в этой области невозможно. На интенсивность теплоотдачи в зоне отрыва влияют: число Рейнольдса, форма и качество поверхности (шероховатость) обтекаемого тела, физические константы жидкости.[304, С.321]

На рис. 27.7 [81] представлены кривые изменения локального числа Нуссельта при поперечном обтекании цилиндра в зависимости от угла ф для различных чисел Рейнольдса в условиях постоянного теплового потока по поверхности. Из рисунка видно, что число Нуссельта уменьшается, начиная от передней критической точки, достигает минимума при некотором угле ф и далее вниз по потоку резко возрастает. В передней критической точке толщина ламинарного пограничного слоя мала и поэтому локальные коэффициенты теплоотдачи и числа Нуссельта велики. По мере удаления от критической точки вниз по потоку растет толщина пограничного слоя, вместе с ней растет его тепловое сопротивление и коэффициент теплоотдачи уменьшается, В зоне отрыва пограничного слоя коэффициент теплоотдачи вновь резко возрастает. В этой области происходят весьма сложные и еще до конца не ясные явления, Здесь, видимо, происходит периодический процесс — утолщение пограничного слоя, его отрыв и унос оторвавшейся массы жидкости вниз по потоку. Этот периодический процесс непрерывно повторяется. Можно ожидать, что чем больше таких процессов происходит в единицу времени, тем интенсивнее теплоотдача, так как в момент отрыва слоя тепловое сопротивление в этой зоне значительно уменьшается. Очевидно, что применить гидродинамическую теорию теплообмена (см. гл. 24) в этой области невозможно. На интенсивность теплоотдачи в зоне отрыва влияют: число Рейнольдса, форма и качество поверхности (шероховатость) обтекаемого тела, физические константы жидкости.[304, С.380]

Для гладкой поверхности, шероховатость которой, меньше длины волны падающего излучения, изменение поглощательной способности вещества в зависимости от[133, С.39]

Как следует из определения первого режима обтекания шероховатой поверхности, шероховатость не оказывает влияния на течение потока при условии, что высота бугорков значительно меньше толщины Ьл п.[197, С.117]

При современном уровне знаний мы не можем аналитически оценить влияние неоднородности шероховатой поверхности. Однако очевидно, что учет этого фактора при определении величины допустимой шероховатости не мог бы привести к заметному отличию результатов. Таким образом, при рассмотрении этого вопроса будем предполагать, что шероховатость поверхности является однородной.[197, С.117]

Температуру начала интенсивного возникновения гребневидных отложений, определенную опытным путем при помощи неохлаждаемых зондов, можно лишь в первом приближении приравнять температуре продуктов сгорания, при которой начинается образование гребневидных отложений. В действительности же температура начала интенсивного образования гребневидных отложений определяется температурой частицы золы в момент касания с поверхностью, а также свойствами самой поверхности (шероховатость, способность смачивания и др. параметры). Поскольку в условиях теплообмена между продуктами сгорания и поверхностью нагрева температура частиц возле поверхности ниже температуры газов, то температура начала интенсивного образования гребневидных отложений, определенная по вышеизложенной методике, вероятно, является несколько заниженной. Таким образом, температура начала интенсивного образования гребневидных отложений является неоднозначно определяемой величиной. При более точном определении условий начала образования гребневидных отложений необходимо учитывать такие параметры, как температура поверхности, скорости потока и др.[407, С.232]

Состояние поверхности. Шероховатость поверхности и наличие на ней слоя оксидов ведут к снижению коэффициента теплоотдачи из-за роста термического сопротивления самой конденсатной пленки и дополнительного сопротивления оксидной пленки.[180, С.245]

На рис. Х-7 [107] представлены кривые изменения локального числа Нуссельта для поперечно обтекаемого цилиндра в зависимости от угла q> для различных чисел Рейнольдса в условиях постоянного теплового потока по поверхности. Из рисунка видно, что число Нуссельта уменьшается, начиная от передней критической точки, достигает минимума при некотором угле ф и далее вниз по потоку резко возрастает. В передней критической точке толщина ламинарного пограничного слоя мала и поэтому локальные коэффициенты теплоотдачи и числа Нуссельта велики. По мере удаления от критической точки вниз по потоку растет толщина пограничного слоя, вместе с ней растет его тепловое сопротивление и коэффициент теплоотдачи уменьшается. В зоне отрыва пограничного слоя коэффициент теплоотдачи вновь резко возрастает. В этой области происходят весьма сложные и еще до конца не ясные явления. Здесь, видимо, происходит периодический процесс — утолщения пограничного слоя, его отрыв и унос оторвавшейся массы жидкости вниз по потоку. Этот периодический процесс непрерывно повторяется. Можно ожидать, что чем больше таких процессов происходит в единицу времени, тем интенсивнее теплоотдача, так как в момент отрыва слоя тепловое сопротивление в этой зоне значительно уменьшается. Очевидно, что применить гидродинамическую теорию теплообмена (гл. VII) в этой области невозможно. На интенсивность теплоотдачи в зоне отрыва влияют: число Рейнольдса, форма и качество поверхности (шероховатость) обтекаемого тела, физические константы жидкости.[375, С.213]

вместе с ней растет его тепловое сопротивление, и коэффициент теплоотдачи уменьшается. В зоне отрыва пограничного слоя коэффициент теплоотдачи вновь резко возрастает. В этой области происходят весьма сложные и еще до конца не ясные явления. Здесь, видимо, происходит периодический процесс — утолщение пограничного слоя, его отрыв и унос оторвавшейся массы жидкости вниз по потоку. Этот периодический процесс непрерывно повторяется. Можно ожидать, что чем больше таких процессов происходит в единицу времени, тем интенсивнее теплоотдача, так как в момент отрыва слоя тепловое сопротивление в этой зоне значительно уменьшается. Очевидно, что применить гидродинамическую теорию теплообмена (гл. 7) в этой области невозможно. На интенсивность теплоотдачи в зоне отрыва влияют: число Реинольдса, форма и качество поверхности (шероховатость) обтекаемого тела, физические константы жидкости.[303, С.194]

течения (сплошные линии). Качество омываемой поверхности (шероховатость) оказывает влияние на значение коэффициента трения Ct. На рис. 25.3 представлены также экспериментальные зависимости C/ = /(Re) при течении жидкости в шероховатых трубах (пунктирные линии).[304, С.296]

Полный текст статьи здесь

Задачи по теоретической механике из сборника курсовых работ под редакцией А.А. Яблонского, Тарга, Кепе, Диевского, Мещерского и любого другого на заказ. Быстро, качественно, все виды оплат, СМС-оплата.
Вы так же можете заказать решение задач и по другим предметам: химия, высшая математика, строймех, сопромат, электротехника, метрология, ДМ, ТММ и другие.

СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

Перейти к перечню использованной литературы

На главную