На главную
ПОМОЩЬ СТУДЕНТАМ!!!
Готовые решения задач по теормеху из методичек Тарга С.М. 1988 и 1989 г. и старых методичек 1978, 1982 и 1983гг.. Решение любых задач по термеху на заказ.
Если Вам нужны решения задач по Физике из методички Чертова А.Г. для заочников или решение задач из задачников Прокофьева, Чертова, Воробьёва и Волькинштейна или любых других решений по физике или гидравлике, воспользуйтесь сайтом fiziks.ru

Статья по теме: Поверхности оказывается

Область знаний: теплообменники, печи, теплоперенос, паровые котлы, нагревание, горение, топлива, теплообмен

Скачать полный текст

Здесь все величины даны в системе единиц СИ. При достаточно высокой скорости полета тепловой поток 1-поверхности оказывается пропорциональным скорости полета в степени 3,149, но не зависит от температуры поверхности раздела. Удвоение плотности газа р^ повышает тепловой поток приблизительно на 40%, в то время как увеличение вдвое радиуса носовой части приблизительно на столько же уменьшает д"ь.[345, С.219]

Поскольку при разрушении термоизоляции тепловые процессы локализованы в сравнительно тонком поверхностном слое, влияние кривизны поверхности оказывается практически несущественным и в случае установившегося процесса разрушения (q = const, v = const) из (3.87) следует, что градиент температуры dT/dz\n на поверхности остается постоянным. Это значит, что (если пренебречь влиянием противоположной поверхности рассматриваемого слоя) профиль температуры в подвижной системе координат ? = z - vt, начало которой связано с движущейся поверхностью термоизолятора (рис. 3.14), не изменяется во времени t. Тогда передаваемое в глубь термоизоляции в единицу времени количество теплоты расходуется на предварительный подогрев разрушаемого за эту единицу времени слоя термоизолятора от начальной температуры Т0 до значения Т„ т.е.[105, С.113]

Опытные данные показывают, что критическая температура при зажигании может превышать температуру самовоспламенения смеси. Это обусловлено тем, что температура в газе быстро падает по мере удаления от поверхности нагретого тела, а концентрация горючего вещества вблизи поверхности оказывается (благодаря протеканию химической реакции) ниже, чем в остальной части среды. Бывают случаи, когда у нагретого тела реакция протекает, а пламя не распространяется.[437, С.12]

Для двух сопоставляемых поверхностей изменением в некотором интервале Re* всегда можно достичь такого положения, когда для деи ствительно худшей поверхности энергетический коэффициент может оказаться большим. Естественно, что такое сопоставление гГри отсутствии дополнительных ограничений на сравниваемые поверхности оказывается произвольным, так как для этих поверхностей основные удельные характеристики q, N0, E имеют различное значение. Только при правильно поставленных условиях возможно корректное сопоставление эффективности теплообмена поверхностей.[447, С.31]

Подчеркнем, что эта зависимость справедлива для одностороннего обтекания, а также для двухстороннего обтекания, когда коэффициенты Л,-, Д/, gx не зависят от dal, а термическое сопротивление стенки равно нулю. Из (2.53) следует, что эффективность теплообмена монотонно возрастает при уменьшении эквивалентного диаметра канала (для любой поверхности 6,->3). Чем больше величина hi, тем более эффективным для поверхности оказывается уменьшение dai. Для различных схем обтекания и компоновок трубной решетки имеем:[447, С.45]

При кипении парожидкостной смеси в кольцевом канале интенсивность теплообмена не зависит от условий обогрева и от ширины щели [191]. При одной и той же плотности теплового потока значения коэффициента теплоотдачи при кипении на внутренней и на внешней трубах в условиях двустороннего обогрева и при одностороннем обогреве одинаковы. Влияние ширины кольцевого зазора проявляется только тогда, когда диаметр парового пузыря при отрыве от теплоотдающей поверхности оказывается соизмеримым с шириной щели.[319, С.252]

При протекании процесса горения во внутренней диффузионной области концентрация газообразного реагента (кислорода при горении углерода, горючей смеси при горении на катализаторе) на внешней поверхности твердого вещества примерно равна концентрации в окружающем объеме (в потоке), причем на внутренних поверхностях она постепенно сходит на-нет. Глубина проникновения процесса внутрь пористой массы будет определяться скоростью диффузии через поры или, вернее, отношением скоростей внутренней диффузии и химической реакции на поверхности пор. Суммарная реагирующая поверхность в этом случае становится переменной величиной. Так как учет этой поверхности оказывается весьма трудно осуществимым, то обычно принимают протекание процесса за чисто поверхностное, приписывая суммарный получаемый эффект воздействию чисто кинетических факторов. При такой трактовке процесса применение закона Аррениуса должно привести к «кажущимся» значениям энергии активации.[401, С.77]

Особо следует оговорить, что и в начальной части зоны / в области температур испарения около 35°С количество накипи отнюдь не равно нулю, хотя степень пересыщения здесь весьма мала. Объясняется это тем, что сравнивать интенсивность образования накипи можно лишь при одинаковых тепловых потоках, и если принять характеризующую поток разность температур греющего и вторичного пара равной 20° С (как в большинстве судовых испарителей), то температура пристенного слоя рассола будет примерно на 10 град больше температуры рассола, и поэтому степень его пересыщения оказывается значительной. Кроме того, для сохранения тепловых потоков при низких температурах рассола необходимо ввиду повышенной его вязкости иметь более высокий температурный напор (во всяком случае между стенкой и основной массой рассола), в связи с чем количество накипи на 1 т дистиллята в этих испарителях достигает 20 г при удельном паросъеме 100—120 кГ/м2. Лишь в утилизационных опреснителях с удельным паросъемом 40— 50 кГ/(м2-ч) вес накипи не превышает 20 г на 1т дистиллята, но при этом и температура греющей поверхности оказывается не более 45° С.[16, С.99]

величины О.я использовались данные по спектральным излучательным способностям указанных материалов,заимствованные из работ [3,4]. Результаты расчета приведены на графике фиг.2. Они показывают, что селективность излучательных свойств золовых отложений на тепловос-принимающих поверхностях существенно влияет на теплообмен,снижая его величину до 30$. Наиболее сильное влияние проявляется при высоких значениях температуры и излучательных свойств топочной среды. Для стальной окисленной и неокисленной поверхностей результирующий поток излучения, рассчитанный с учетом реальных свойств поверхности, оказывается значительно большим /на 20 + 50$/, чем для серых поверхностей нагрева.Вместе с тем следует отметить,что в реальных условиях топочных камер энергетических котлов принятие допущения серости обменивающихся излучением сред и поверхностей при расчетах интегрального теплообмена в большинстве случаев не приводит к существенным ошибкам. Поэтому такое допущение и было использовано при разработке инженерного метода расчета теплообмена в топках энергетических котлов,базирующегося на уравнениях (8) •*• (12) .Коэффициент С , входящий в уравнение (II), определялся на основе опытных данных, полученных при испытаниях камерных топок промышленных котлоагрегатов. Средние значения его приведены ниже.[344, С.8]

Tw~y х тепловой поток на поверхности оказывается постоянным. Поэтому для коэффициента трения можно в этом случае получить формулу, аналогичную (179),[452, С.115]

ется не на более холодной поверхности. Зависимость этой скорости от температуры поверхности оказывается довольно сложной, как видно из рис. 79. В силу этого нередко оказывается, что при температуре стенки более низкой, чем точка росы, скорость коррозии сравнительно небольшая и значит срок службы поверхности становится более или менее удовлетворительным, а при более высокой температуре — износ идет много быстрее и стенка быстро повреждается.[245, С.124]

цы, плотность эффективного излучения мало меняется по поверхности, за исключением случаев с малыми а и h/L. Авторы подсчитали также суммарные потери тепла системой. Эти величины приведены в табл. 22. Они интересны с точки зрения их сравнения с приближенными величинами потери тепла, подсчитываемыми по формуле (6-100) в предположении, что плотности эффективного излучения постоянны по всей поверхности. Оказывается, что для большинства случаев потеря тепла, подсчитанная приближенным способом, очень близка к точному подсчету, и только при очень малых степенях черноты и h/L разница значительна.[186, С.223]

Полный текст статьи здесь

Задачи по теоретической механике из сборника курсовых работ под редакцией А.А. Яблонского, Тарга, Кепе, Диевского, Мещерского и любого другого на заказ. Быстро, качественно, все виды оплат, СМС-оплата.
Вы так же можете заказать решение задач и по другим предметам: химия, высшая математика, строймех, сопромат, электротехника, метрология, ДМ, ТММ и другие.

СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

Перейти к перечню использованной литературы

На главную