На главную
ПОМОЩЬ СТУДЕНТАМ!!!
Готовые решения задач по теормеху из методичек Тарга С.М. 1988 и 1989 г. и старых методичек 1978, 1982 и 1983гг.. Решение любых задач по термеху на заказ.
Если Вам нужны решения задач по Физике из методички Чертова А.Г. для заочников или решение задач из задачников Прокофьева, Чертова, Воробьёва и Волькинштейна или любых других решений по физике или гидравлике, воспользуйтесь сайтом fiziks.ru

Статья по теме: Поверхности омываемой

Область знаний: теплообменники, печи, теплоперенос, паровые котлы, нагревание, горение, топлива, теплообмен

Скачать полный текст

Основополагающим фактором кинетики процесса является скорость ионообмена между ионами воды и омываемой частицей смолы. Непосредственно на наружной поверхности омываемой частицы образуется неподвижная водяная пленка, толщина которой зависит от скорости потока умягчаемой воды и размеров зерна смолы. Ион Са2+ или Mg2+, который стремится попасть внутрь частицы смолы, в функциональную группу, должен диффундировать из воды через пленку, пройти через граничную• поверхность частицы и внутри смолы в растворе набухания устремиться к ассоциации с функциональной группой.[23, С.499]

В модели Гликсмана и Деккера [109] использован подход, аналогичный [105], т. е. при контактировании с поверхностью крупных частиц, обладающих большой по сравнению с газом теплоемкостью, когда скорости фильтрации газа велики, время пребывания частиц у поверхности незначительно, процесс может рассматриваться как квазистационарный. В этом случае появляется возможность оперировать долей поверхности, омываемой пузырем б, вместо трудно определимой доли времени /0 контактирования трубы с эмульсионной фазой.[287, С.82]

Соотношение (10.1) дает значение эффективности нагрева на стороне холодного воздуха в зависимости от коэффициента теплоотдачи, площади поверхности, омываемой газом, массового расхода газа и теплоемкости газа.[454, С.197]

Разумеется, существо дела не меняется, будет ли неподвижным газ, а перемещаться метеоритная пыль, баллистическая ракета, космический корабль, или же будет неподвижным какой-либо предмет, а перемещаться газ. Динамическое повышение температуры поверхности, омываемой газом, зависит при заданных свойствах газа от относительной скорости или, говоря точнее, от числа Маха в относительном движении, а также от геометрических факторов. В связи с последним обстоятельством следует различать местные и средние значения собственной температуры на стенке.[144, С.138]

Сложнее решается вопрос о значении собственной температурь! на главной части поверхности, омываемой быстродвижущимся потоком газа. В пограничном слое, будь то ламинарном или турбулентном, происходит торможение элементов потока из-за действия соответствующих сил трения и, следовательно, имеет место внутреннее тепловыделение. Поскольку в направлении к стенке тепло, по условию, передаваться не может, тепловыделению вследствие трения противостоит теплопроводность (молекулярная или турбулентная) в направлении менее разогретой области, т. е. прочь от стенки. В стационарном состоянии оба взаимно противоположных эффекта компенсируют друг друга в каждой точке поля, обусловливая установление некоторого стабильного профиля температур по внешней нормали к стенке. Чем интенсивнее будет теплопроводность при фиксированной мощности местного тепловыделения, тем меньшей окажется равновесная температура на данном удалении от стенки и, следовательно, на самой стенке. Это рассуждение, как, разумеется, и основное уравнение энергии (4-22), указывает на роль числа Прандтля (отношение коэффициентов кинематической вязкости и температуропроводности) при решении задачи о собственной температуре стенки. На рис. 5-6 приведена для примера расчетная эпюра температур по нормали к продольно обтекаемой воздухом пластине при ламинарном пограничном[144, С.139]

На цилиндры турбин действуют силы давления, весьма большие в современных мощных паровых турбинах. Кроме того, в стенках и фланцах цилиндров действуют температурные напряжения, вызываемые тем, что при пусках и остановках и при резких изменениях нагрузки температура стенок и фланцев неодинакова в разных сечениях и на разном расстоянии от поверхности, омываемой горячей^ средой. Температурные напряжения сильно возрастают и могут вызвать недопустимую пластическую деформацию отдельных участков или раскрытие фланцев с потерей плотности цилиндра в тех случаях, когда форма последнего очень несимметрична и толщины стенок и фланца резко отличаются друг от Друга.[46, С.99]

На рис. 4-16 приведены данные Вурца [4-25], показывающие границы различных режимов течения пленки воды по плоской поверхности, омываемой продольным потоком газа.[148, С.102]

При таком определении />1; в литературе встречается обратная величина 1// [73], а также 1/; f {64].Для частиц неправильной формы трудности возникают при вычислении S. Поэтому эту величину определяют экспериментально. Поскольку в расчетах фигурирует характерный диаметр частиц, эквивалентный шару по поверхности, то экспериментальное определение S основано на определении поверхности, омываемой гидродинамическим потоком. Практически величина поверхности S определяется по перепаду давления при фильтрации[466, С.47]

Аналогично тому, как из масс нагретого воздуха пар может конденсироваться на охлаждаемой стенке, возможно образование твердого углерода на холодной поверхности, омываемой горячими парами углеводорода.[345, С.17]

Структура потока и истинное объемное паросодержание. В литературе наметилась следующая модель развития структурных форм течения кипящего теплоносителя. В сечении обогреваемого канала, где температура стенки несколько превышает температуру насыщения жидкости, появляются первые пузырьки пара. Находясь на стенке канала, пузырьки «работают» как тепловая трубка, т. е. наряду с испарением жидкости в полость пузырька происходит конденсация пара на его поверхности, омываемой недогретым потоком жидкости. Этот режим носит название неразвитого поверхностного кипения. Суммарный объем пара в пристенном слое при названном режиме кипения зависит от количества центров парообразования на стенке канала и от размеров образующихся пузырьков пара. Размер образующихся пузырьков пара во многом определяется интенсивностью теплосъема от границы пристенного пузырькового слоя к подогретому ядру жидкости. Как только степень недогрева ядра потока достигает величины, при которой размеры пузырьков превышают некоторую критическую величину, нарушается баланс действующих на пузырьки сил и начинается интенсивный унос пузырьков из пристенной области в ядро потока. В результате область неразвитого поверхностного кипения переходит в область развитого поверхностного кипения, в которой уход пузырька в ядро потока приводит к разрушению ламинарного пограничного[469, С.80]

Таким образом, общий коэффициент теплообмена для поверхности, омываемой газами при температуре 980° С, равен:[473, С.518]

... отрезано, скачайте архив с полным текстом ! Полный текст статьи здесь

Задачи по теоретической механике из сборника курсовых работ под редакцией А.А. Яблонского, Тарга, Кепе, Диевского, Мещерского и любого другого на заказ. Быстро, качественно, все виды оплат, СМС-оплата.
Вы так же можете заказать решение задач и по другим предметам: химия, высшая математика, строймех, сопромат, электротехника, метрология, ДМ, ТММ и другие.

СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

Перейти к перечню использованной литературы

На главную