На главную
ПОМОЩЬ СТУДЕНТАМ!!!
Готовые решения задач по теормеху из методичек Тарга С.М. 1988 и 1989 г. и старых методичек 1978, 1982 и 1983гг.. Решение любых задач по термеху на заказ.
Если Вам нужны решения задач по Физике из методички Чертова А.Г. для заочников или решение задач из задачников Прокофьева, Чертова, Воробьёва и Волькинштейна или любых других решений по физике или гидравлике, воспользуйтесь сайтом fiziks.ru

Статья по теме: Поверхности существует

Область знаний: теплообменники, печи, теплоперенос, паровые котлы, нагревание, горение, топлива, теплообмен

Скачать полный текст

Характер свободного движения у поверхности горячих горизонтальных труб показан на рис. 17.10. У труб малого диаметра на всей поверхности существует ламинарный пограничный слой, разрушение которого происходит вдали от трубы. При большом диаметре переход ламинарного течения в турбулентное происходит на поверхности трубы.[296, С.195]

Закон теплоотдачи при свободной конвекции изменяется при достаточно больших значениях числа Gr независимо от размеров тела. Физически это изменение связано с тем, что ламинарный характер течения около поверхности нагрева в целом нарушается и возникает так называемая тепловая турбулентность. При этом режиме течения около поверхности существует вязкий слой, с внешней стороны которого срываются турбулентные вихри. Характер движения жидкости становится в среднем (статистически) одинаковым для различных частей поверхности теплообмена, и коэффициент теплоотдачи перестает зави-Рис. 8.5. Опытные данные о теп- сеть от размеров тела. лоотдаче при свободной конвек- Это описывается форму-ции в жидких металлах i2341. ЛОЙ[135, С.220]

Ниже рассматривается качественно конденсация на вертикальной поверхности, которой в теплообменниках служит обычно вертикально расположенная труба. На рис. 1 показаны основные особенности конденсации на такой поверхности при неподвижном паре, т. е. при незначительном сдвигающем усилии. Расход конденсата, текущего вниз, равен нулю в верхней части поверхности и с удалением от нее увеличивается по мере того, как накапливается конденсат. В верхней части поверхности существует область с очень малыми числами Re конденсата, где течение ламинарное и безволновое. В некоторой расположенной ниже по поверхности точке число Re достигает такого значения, при котором на границе раздела пар — жидкость образуются неустойчивости, приводящие к появлению волн на пленке. Еще ниже по поверхности число Re возрастает до значения, когда возникает турбулентность. В области ламинарного течения коэффициент теплоотдачи уменьшается с увеличением толщины конденсатной пленки, хотя в области волнового движения скорость уменьшения снижается вследствие перемешивающего эффекта волн. Тур-Рис. 1. Конденсация на вертикальной поверхности (без сдвигающего усилия пара): / — ламина-рная безволновая пленка; 2 — ламинарная волновая пленка; 3 — турбулентная пленка; 4 •— пленка конденсата; 5 — охладитель[452, С.340]

Рассмотрим распределение потенциалов переноса в пограничном с жидкостью слое газа. Для этого проследим тепло- и массо-обмен отдельно мелких и крупных капель воды в потоке воздуха, например, при #ж < #м. Температура мелких капель при контакте с воздухом быстро стремится к температуре воздуха по смоченному термометру /м. Прогрев капель происходит через поверхность их пограничного слоя, температуру которо^ они в конечном счете и принимают, т. е. температура #м на этой поверхности существует в течение всего процесса прогрева капель, как бы скоротечен он ни был. При этом, поскольку температура tM отвечает состоянию насыщения газа (#м, dK), то, естественно, она имеет место на границе насыщения, между слоем ненасыщенного и слоем насыщенного газа.[132, С.35]

В процессе плавления полупрозрачного стеклообразного материала, такого, как кварц или стекло «Пирекс», температура нагреваемой поверхности может достигать очень высоких значений. Например, сообщалось [23, 24], что при уносе массы кварца на его поверхности достигается температура 2700 К. При таких высоких температурах все стеклообразные материалы переходят в жидкое состояние и их вязкость в сильной степени зависит от температуры [18]. Поэтому при уносе массы стекло-' образного материала в высокотемпературной области вблизи поверхности существует очень тонкий жидкий слой, в котором в основном и происходит унос. По мере удаления в глубь тела от нагретой поверхности температура понижается и материал постепенно переходит из жидкого состояния в твердое. Нахождение распределения температуры в плавящемся стеклообразном материале важно для определения количества вещества, уносимого за счет сдува жидкой пленки и за счет испарения. В статье Бете и Адамса [25] обсуждается вопрос об определении те-мпе-ратуры поверхности и скорости уноса массы стеклообразного материала.[359, С.511]

Прежде чем перейти к рассмотрению конкретных решений, желательно показать, какие точные решения уже получены и какими методами мы сейчас располагаем. Наиболее важно точное решение Неймана для случая полуограниченной области х > 0, находящейся в начальный момент времени при постоянной температуре V, превышающей температуру плавления, с поверхностью д: = 0, температура которой во все последующие моменты времени поддерживается равной нулю. Для других важных граничных условий при х — 0 (например, постоянство теплового потока или граничные условия третьего рода), замкнутых решений **) нет, хотя для различных заданных значений температуры поверхности существует несколько решений, не представляющих, однако, сколько-нибудь существенного физического интереса. Часто применяемое приближение заключается в пренебрежении теплоемкостью исследуемого материала между поверхностью x=Q и поверхностью раздела, т. е. в предположении, что тепловой поток через эту область является установившимся.[355, С.276]

Закон теплоотдачи при свободной конвекции изменяется лри достаточно больших значениях числа Gr независимо от размеров тела. Физически это изменение связано с тем, что ламинарный характер течения около поверхности нагрева в целом нарушается, и возникает так называемая тепловая турбулентность. При этом режиме течения около поверхности существует вязкий слои, с внешней стороны которого срываются турбулентные вихри. Характер движения жидкости становится в среднем (статистически) одинаковым для различных частей поверхности теплообмена, коэффициент теплоотдачи перестает зависеть от размеров тела, и это описывается формулой[136, С.215]

Перенос массы в неподвижной или почти неподвижной газовой смеси рассматривался в предыдущем разделе. Перенос массы в промышленном применении обычно более сложен, так как имеет место вынужденная или свободная конвекция, которая также способствует массообмену. Когда масса переносится с твердой поверхности в поток жидкости, процесс переноса по существу концентрируется в пограничном слое. Этот процесс будет изучаться на плоской плите, помещенной в потоке с одинаковой скоростью такой величигаьп, что вдоль поверхности, существует ламинарный пограничный слой. В большинстве случаев процесс переноса тепла связан с переносом массы. Так, например, при испарении пара с влажной поверхности или при конденсации на поверхности тепло поглощается или выделяется на поверхности благодаря изменению фазы. Этот процесс обычно вызывает разность температур в жидкости и, следовательно, перенос тепла.[473, С.557]

ничного слоя, толщина которого б имеет порядок 6/1 ?& Неи '.» т. е. в этом случае вблизи поверхности существует нестационарный пограничный слой (б [141, С.33]

2. Кольцевые каналы. Для критического теплового потока в вертикальных кольцевых каналах с однородным нагревом внутренней поверхности существует несколько обширных перечней данных [38—40]. Критические тепловые потоки в кольцевых каналах, нагреваемых изнутри, можно описать уравнением[452, С.393]

где Р — полное давление смеси; Рн о — парциальное давление водяного пара. Если считать, что поверхность раздела между водой и смесью воздух — вода — пар находится в пограничном слое и если на этой поверхности существует термодинамическое равновесие, то Рн2о в уравнении (16-4) представляет собой давление насыщенного водяного пара при температуре to — tb-[333, С.389]

Полный текст статьи здесь

Задачи по теоретической механике из сборника курсовых работ под редакцией А.А. Яблонского, Тарга, Кепе, Диевского, Мещерского и любого другого на заказ. Быстро, качественно, все виды оплат, СМС-оплата.
Вы так же можете заказать решение задач и по другим предметам: химия, высшая математика, строймех, сопромат, электротехника, метрология, ДМ, ТММ и другие.

СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

Перейти к перечню использованной литературы

На главную