На главную
ПОМОЩЬ СТУДЕНТАМ!!!
Готовые решения задач по теормеху из методичек Тарга С.М. 1988 и 1989 г. и старых методичек 1978, 1982 и 1983гг.. Решение любых задач по термеху на заказ.
Если Вам нужны решения задач по Физике из методички Чертова А.Г. для заочников или решение задач из задачников Прокофьева, Чертова, Воробьёва и Волькинштейна или любых других решений по физике или гидравлике, воспользуйтесь сайтом fiziks.ru

Статья по теме: Превышает критическое

Область знаний: теплообменники, печи, теплоперенос, паровые котлы, нагревание, горение, топлива, теплообмен

Скачать полный текст

Если значение критерия Рейнольдса превышает критическое, то где-то на участке стабилизации режим движения в пограничном слое меняется на турбулентный. При возрастании значения критерия Рейнольдса переходная зона приближается к входному отверстию. Так как толщина турбулентного пограничного слоя увеличивается быстрее, чем ламинарного [см. уравнение (6-35)], то длина участка стабилизации Le сокращается. При Re[473, С.196]

Рассмотрим поверхность нагрева, находящуюся в контакте с жидкостью. При этом давление превышает критическое, а температура жидкости ниже псевдокритической. Допустим, что температура стенки превышает псевдокритическую. Тогда жидкость вдали от стенки представляет собой псевдожидкость, а в нагретом пограничном слое свойства жидкости напоминают свойства газа. Таким образом, жидкость в пограничном слое характеризуется высокой сжимаемостью и малой плотностью. Волна конденсации, проходящая через поверхность нагрева, стремится сжать жидкость в пограничном слое и кратковременно увеличить теплоотдачу. Когда через поверхность проходит волна разрежения, пограничный слой расширяется, вызывая мгновенное уменьшение теплоотдачи. По-видимому, эти условия являются идеальными для поддержания пульсаций. Аналогичный вывод справедлив и для докритической двухфазной системы, когда существует «пузырьковый пограничный слой». Способность теплового источника, зависящего от давления, поддерживать резонансные акустические колебания, известна с 1777 г. Отдельные задачи подобного рода были рассмотрены Зондхаузом и Релеем [18, 19]. Очевидно, необходимо, чтобы рабочее тело вдали от стенки было в состоянии псевдожидкости, поскольку пульсации при температуре в массе жидкости, превышающей псевдокритическую, не наблюдались. Возможно, жидкость в пограничном слое (псевдогаз) находится в таком состоянии, что при незначительном росте давления она сжимается и ее плотность приближается к плотности жидкости. Происходящий в этом случае «взрыв» может генерировать волны давления, которые в дополнение к влиянию нестационарного теплообмена должны усиливать первоначальное возмущение.[147, С.358]

На скорость распространения пламени влияет состояние потока, которое в свою очередь зависит не только от движения смеси со скоростями, при которых критерий Рейнольдса превышает критическое значение, яо и от воздействия за-вихрителей (например, как показано на рис. 3-4,д), турбулизаторов и т. п. Исследования Л. С. Казачен-ко показали, что ит могут увеличиваться в 3 — 4 раза при постоянной скорости движения газовоздушной смеси, если степень турбулентности искусственно увеличивается от 1,7 до 15% {Л. 25].[19, С.42]

Один из способов создания необходимых условий для коагуляции состоит в ослаблении сил взаимного отталкивания частиц путем уменьшения их поверхностного заряда. Заряженные частицы отталкивают друг друга лишь в том случае, когда расстояние между ними превышает критическое, зависящее наряду с другими факторами от плотности заряда на поверхности частиц; если частицы сблизить, то они самопроизвольно соединяются и таким[26, С.302]

Эта часть потока называется установившимся потоком. Величина, .представляющая сабой отношение расстояния Le к диаметру грубы d, является функцией числа Рей-нольдеа. В области установившегося потока поток является турбулентным, когда число Рейнольдса превышает критическое значение. Если число Рейнольдса определяется средней скоростью ит IB поперечном сечении трубы диаметра d, то критическая величина критерия Рейнольдса будет определяться выражением[473, С.167]

Как, конечно, читатель уже убедился, гармоническое движение волн, характеризующее турбулентность с малыми возмущениями, имеет большое сходство с волнами неустойчивости, теория которых разработана В. Толлмином [7] и Г. Шлихтингом [8]. Такие волны возникают в вынужденном потоке при продольном обтекании плоской пластины, когда число Рейнольдса превышает критическое. Чтобы иметь возможность провести сравнение этих волн с волнами, возникающими при естественной конвекции, необходимо для последних определить характеристический формпараметр волны. Нами найдено, что длина волны ^ гармонических волн, возникающих в начальный момент возмущающего движения, имеет следующее значение:[171, С.356]

Для каждого турбинного ротора можно подсчитать частоту собственных колебаний, соответствующее число оборотов называют критическим. Никогда не допускают совпадения рабочего числа оборотов ротора с критическим, так как при этом возникли бы сильные общие вибрации турбины и работа её оказалась бы опасной. Если рабочее число оборотов меньше критического, ротор называют жёстким, если же рабочее число оборотов превышает критическое, ротор называют гибким. При гибком роторе, пуская турбину, нужно быстро проходить через критическое число оборотов.[80, С.278]

В заключение необходимо отметить, что в случае газовых систем ускорение горения также обусловлено увеличением поверхности горения. Согласно фундаментальным исследованиям Щелки-на [75], основной причиной ускорения пламени является турбу-лизация несгоревшего газа, движущегося впереди фронта пламени, которое вызывает искривление и дробление фронта горения. Движение непрореагировавшей смеси осуществляется вследствие расширения продуктов горения. Ускорение горения наблюдается, когда число Рейнольдса, отнесенное к потоку несгоревшего газа, превышает критическое значение, т. е. когда неизбежно возникновение турбулентности. При поджигании газа в трубе турбули-зация газа начинается на стенках трубы и распространяется к оси. Убедительным подтверждением изложенной точки зрения является резкое ускорение горения в шероховатых трубах (по сравне-[423, С.60]

На основе существующих представлений переход горения твердых ВВ в детонацию можно представить общей упрощенной схемой (рис. 44), которая включает следующие стадии: I — устойчивое послойное горение; II — конвективное горение; III- — низкоскоростной (800—3500 м/сек) режим взрывчатого превращения *; IV <— стационарная, нормальная детонация. Каждая из стадий различается механизмом передачи тепла и возбуждения реакции. Основной формой передачи тепла при послойном горении является молекулярная теплопроводность, при конвективном горений — вынужденная конвекция. Низкоскоростной режим возбуждается волнами сжатия, детонация — ударной волной. В общем случае развитие процесса является ускоренным. Конечным результатом ускоренного развития является формирование ударной волны, которая инициирует детонацию ВВ, если ее амплитуда превышает критическое значение, и система является детонацион-носпособной (диаметр заряда превышает критический диаметр детонации). Существование и пространственная протяженность отдельных стадий зависят от структуры заряда, физико-химических (индивидуальных) свойств ВВ, условий проведения опыта. Так, например, конвективное горение может непосредственно переходить в детонацию, минуя стадию III. Развитие процесса может заканчиваться установлением низкоскоростного режима с постоянной скоростью, и возникновение детонации отсутствует.[423, С.110]

превышает критическое значение, зависящее от расстояния возмущающего вихря от оси. Здесь U — локальная скорость внешнего потока; 8- — толщина потери импульса пограничного слоя; R — радиус кривизны стенки (для вогнутой стенки берется положительным) и v — кинематическая вязкость движущейся среды. Указанное критическое значение практически не зависит от вида профиля скорости пограничного слоя, а следовательно, и от его предыстории и градиента давления. Этим явление неустойчивости пограничного слоя весьма существенно отличается от плоских поступательных волн Толлмина — Шлихтинга [3 и 4], критическое число Рейнольдса которых в значительной степени определяется характером профиля скорости и локальными градиентами давления. Поэтому понятие устойчивости скорее подходит к волновым возмущениям, чем к вихревым, для которых определяющими величинами являются величины, входящие в формулу (1). Зато неустойчивость по Толлмину—Шлихтингу практически, в пределах точности измерений, не зависит от малых искривлений стенки, что можно доказать также и теоретически [6].[171, С.258]

превышает критическое значение, равное примерно 2. Здесь и0 —~ скорость набегающего потока; du/dy — градиент скорости; ц0 — толщина фронта пламени. Поскольку гашение фронта пламени зависит не только от градиента скорости, фронт пламени можно поддерживать вплоть до минимальных скоростей потока, которые дают ему возможность пересечь данный градиент скорости. В высокоскоростном потоке это должно осуществляться внешним тепловым источником, например, вспомогательным пламенем или стабилизатором. Поэтому при низких давлениях стабилизировать пламя труднее, так как этот тепловой источник должен доставлять избыточную энтальпию, которая не зависит от давления, тогда как скорость тепловыделения во фронте пламени пропорциональна давлению.[430, С.388]

... отрезано, скачайте архив с полным текстом ! Полный текст статьи здесь

Задачи по теоретической механике из сборника курсовых работ под редакцией А.А. Яблонского, Тарга, Кепе, Диевского, Мещерского и любого другого на заказ. Быстро, качественно, все виды оплат, СМС-оплата.
Вы так же можете заказать решение задач и по другим предметам: химия, высшая математика, строймех, сопромат, электротехника, метрология, ДМ, ТММ и другие.

СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

Перейти к перечню использованной литературы

На главную