На главную
ПОМОЩЬ СТУДЕНТАМ!!!
Готовые решения задач по теормеху из методичек Тарга С.М. 1988 и 1989 г. и старых методичек 1978, 1982 и 1983гг.. Решение любых задач по термеху на заказ.
Если Вам нужны решения задач по Физике из методички Чертова А.Г. для заочников или решение задач из задачников Прокофьева, Чертова, Воробьёва и Волькинштейна или любых других решений по физике или гидравлике, воспользуйтесь сайтом fiziks.ru

Статья по теме: Приближении оптически

Область знаний: теплообменники, печи, теплоперенос, паровые котлы, нагревание, горение, топлива, теплообмен

Скачать полный текст

В приближении оптически толстого слоя влияние поглощения и рассеяния среды на теплообмен излучением учитывается только через коэффициент ослабления рн. Для только поглощающей и излучающей среды (т. е. при а = 0) величина (5Н заменяется на средний по Росселанду коэффициент поглощения V.R. Для только рассеивающей среды температура не оказывает влияния на теплообмен излучением.[359, С.346]

В приведенных выше выражениях величина dq^Jdt в приближении оптически тонкого слоя не зависит от коэффициента рассеяния, так как dt = $vdy, a 1—cov = xv/pv, вследствие чего pv сокращается.[359, С.343]

Второй пример - перенос тепла излучением. В этом случае процесс теплообмена описывается сложными соотношениями, в которые входят интегралы по всему пространству от различных характеристик среды, т.е. учитывается, что энергия, излученная в одном месте, может рассеиваться и поглощаться в других местах. В приближении оптически тонкого слоя излучающий объем и стенка обмениваются теплом, как бы далеко друг от друга они ни находились, т.е. процесс сильно нелокален. С математической точки зрения аналогичный подход развивался и в теории турбулентности. Примером могут служить работы Крейкнана [1959, 1974], в которых спектральная плотность энергии турбулентности находится из решения системы нелинейных интегро-дифференциальных уравнений. Представляется, что и это математическое оформление непригодно для описания турбулентности, так как роль нелокальных процессов сильно преувеличивается.[426, С.262]

Фиг. 12.3. Сравнение распределений температуры в плоском слое, полученных в приближении оптически толстого слоя и в результате точного решения [22].[359, С.498]

Теперь необходимо получить выражение для плотности потока результирующего излучения qr. В приближении оптически толстого слоя (т. е. в приближени-и Росселанда) плотность потока результирующего излучения описывается выражением (9.25):[359, С.547]

Теперь можно записать выражения для плотности интегрального потока результирующего излучения в приближении оптически толстого слоя:[359, С.344]

На фиг. 12.3 сравниваются распределения температуры в слое при совместном действии теплопроводности и излучения, полученные в приближении оптически толстого слоя и в результате точного решения задачи при постоянном коэффициенте теплопроводности, и отсутствии тепловыделения (т.е. Я = 0). В качестве определяющей температуры используется температура Т% границы т = to (т. е. Тг = Т2). На этом графике приведены результаты для N = 0,01, 01 = 0,5 и. 02 = 1,0. Значение N = 0,01 соответствует случаю, когда преобладает перенос энергии излучением.[359, С.498]

Влияние излучения на теплообмен при ламинарной свободной конвекции на вертикальной пластине для поглощающей и излучающей жидкости в приближении оптически толстого слоя было исследовано в работе.[24] с помощью метода единичного возмущения. В [25] рассмотрена аналогичная задача для случаев как оптически тонкого, так и оптически толстого слоя. Для решения уравнения энергии использовался приближенный интегральный метод. Авторы работы [26] рассмотрели задачу сложного теплообмена для поглощающей, излучающей и изотропно рассеивающей жидкости. Радиационная часть задачи решалась ими точно с помощью метода разложения по собственным функциям. В этом разделе будет дана формулировка задачи о свободной конвекции на вертикальной пластине при наличии излучения, описаны методы решения и обсуждены некоторые результаты.[359, С.563]

В настоящем разделе будет рассмотрен метод определения стационарного распределения температуры и плотности результирующего теплового потока при совместном действии теплопроводности и излучения в приближении оптически толстого слоя. Предположим, что • слой является оптически толстым (т. е. pL = = TO?§ 1) и серым, имеет черные границы т = 0 и т = to, которые поддерживаются при постоянных температурах Т\ и Т2 соответственно, и что объемная мощность внутренних источников энергии постоянна и равна А.[359, С.495]

Оптически тонкий тепловой пограничный слой. Для оптически тонкого теплового пограничного слоя уравнение энергии (13.92) упрощается в результате подстановки выражения для <3Qr/fl?T, полученного в приближении оптически тонкого слоя. Если пограничный слой рассматривать как локально плоскопараллельный слой газа оптической толщины TO, то в приближении оптически тонкого слоя выражение для dQr/dt получается либо непосредственно из формул (9.7) и(9.3а)п>, либо путем упрощения выражения (13.104) для этого предельного случая. В результате получаем •[359, С.559]

Точное решение для т0 = 10 больше соответствует приближению оптически толстого слоя, чем точное решение для TO = 1; поэтому распределение температуры, полученное в предельном случае оптически толстого слоя, лучше согласуется с точным решением для TO = Ю. Однако градиенты температуры на стенках, вычисленные в приближении оптически толстого слоя, значительно отличаются от результатов точного расчета; это может[359, С.498]

... отрезано, скачайте архив с полным текстом ! Полный текст статьи здесь

Задачи по теоретической механике из сборника курсовых работ под редакцией А.А. Яблонского, Тарга, Кепе, Диевского, Мещерского и любого другого на заказ. Быстро, качественно, все виды оплат, СМС-оплата.
Вы так же можете заказать решение задач и по другим предметам: химия, высшая математика, строймех, сопромат, электротехника, метрология, ДМ, ТММ и другие.

СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

Перейти к перечню использованной литературы

На главную