На главную
ПОМОЩЬ СТУДЕНТАМ!!!
Готовые решения задач по теормеху из методичек Тарга С.М. 1988 и 1989 г. и старых методичек 1978, 1982 и 1983гг.. Решение любых задач по термеху на заказ.
Если Вам нужны решения задач по Физике из методички Чертова А.Г. для заочников или решение задач из задачников Прокофьева, Чертова, Воробьёва и Волькинштейна или любых других решений по физике или гидравлике, воспользуйтесь сайтом fiziks.ru

Статья по теме: Приближении пограничного

Область знаний: теплообменники, печи, теплоперенос, паровые котлы, нагревание, горение, топлива, теплообмен

Скачать полный текст

В приближении пограничного слоя полагаем, что градиент нормального напряжения равен градиенту давления. Следовательно, при переходе через контрольную поверхность элемент жидкости совершает работу, равную Pv, или Р/р. Энтальпия смеси равна сумме внутренней[333, С.49]

Первое' соотношение в (5.4) есть уравнение движения, записанное в приближении пограничного слоя. В нем учтены силы плавучести. Здесь, так же как и во всей настоящей главе, рассматриваются факелы, образующиеся при истечении горючего вертикально вверх. Второе соотношение является уравнением неразрывности, а третье — уравнением турбулентной диффузии. Следующие два уравнения для энергии турбулентности и коэффициента турбулентной вязкости описывают принятую модель турбулентности. Эти уравнения, так же как последнее .соотношение в (5.4), которое дает дисперсию пульсаций концентрации, построены по известной схеме, отражающей роль процессов конвекции (левые части уравнений), турбулентной диффузии (первые члены в правых частях уравнений), поролсдения (вторые члены в правых частях уравнений) и диссипации (последйие слагаемые в правых частях уравнений). Величина 0i [ 1 •*• vte~l \ Э (и )/ду \ ]eo2v~tl , фигурирующая в последнем из соотношений в (5.4), равна удвоенному значению скалярной диссипации <АГ) = )(Э^/Э^/)2 >, которая далее будет играть очень важную роль[426, С.173]

Уравнение движения в проекциях на ось Ох для рассматриваемого .здесь течения было записано в приближении пограничного слоя в гл. 4 — см. уравнение (4-28). Учитывая, что s = \i(dwx/dy), представим уравнение (4-28) в следующей записи:[322, С.181]

При принятых условиях поля температур и скоростей можно описать дифференциальными уравнениями в приближении пограничного слоя (см. § 4-4). Учтем дополнительно подъемную силу pg&ft, считая ее соизмеримой с вязкостным членом \i(d2wxjdy2). .Введем также обозначение ® = t—А), где ^ — температура жидкости (заметим, что dt = d®, так как ^0 = const).[322, С.150]

Мы рассмотрели условия подобия физических процессов на примере конвективного теплообмена несжимаемой жидкости в приближении пограничного слоя. Очевидно, условия подобия справедливы не только для рассмотренного частного процесса, но и для других процессов.[322, С.160]

Г. Г. Черный [2-9, 4-30] рассматривал ламинарную пленочную конденсацию быстродвижущегося пара (рис. 4-5), основываясь на дифференциальных уравнениях, записанных в приближении пограничного слоя.[148, С.85]

Член (pi — pz)i0sxi(d!)ldx) отражает то обстоятельство, что продольная составляющая скорости wx не является касательной к поверхности пленки жидкости. Для пленочной конденсации в приближении пограничного слоя 6<С/ и можно положить du/dx — Я). Тогда[148, С.74]

Запишем математические формулировки задач об отдельно протекающих стационарных процессах теплообмена и массообмена при продольном смывании плоской поверхности. Формулировки приведем в приближении пограничного слоя, считая течение безградиентным, физические параметры постоянными и скорости умеренными.[148, С.132]

Рассмотрим конденсацию пара из движущейся сверху вниз парогазовой смеси на вертикальной плоской стенке, имеющей неизменную температуру Тс (рис. 5-1). Пар считается насыщенным (удовлетворяется локальное термодинамическое равновесие). Заданы скорость, температура и концентрация газа в невозмущенном потоке Wo, TO, /Иго. Значения этих величин на поверхности жидкой пленки а»гр, TVp, mr.rp заранее неизвестны и должны быть определены. Сформулированная таким образом задача является сопряженной. Приведем ее математическую формулировку в приближении пограничного слоя. Парогазовая смесь:[148, С.129]

Эти уравнения справедливы как для ламинарного, так и для турбулентного пограничных слоев при условиях, что течение является стационарным, скорости малы по сравнению с локальными значениями скорости звука и влияние подъемных сил несущественно. Следствием этих допущений является отсутствие в уравнении (126) слагаемых, описывающих сжатие и диссипацию. Кроме того, предполагается постоянство Ср и Рг, что для газов можно рассматривать как очень хорошее приближение. Если же для рассматриваемой жидкости Ср сильно меняется с изменением температуры (или, что менее вероятно, давления), то вместо уравнения (126) следует использовать уравнение для удельной энтальпии, записанное, конечно, в приближении пограничного слоя. Случай течения с большими скоростями, когда становятся важными эффекты сжимаемости (транс- . звуковой, сверхзвуковой и даже гиперзвуковой пограничные слои), рассмотрен в [3, 26].[452, С.111]

При принятых предположениях математическая формулировка задачи для жидкости в приближении пограничного слоя будет следующей:[148, С.181]

... отрезано, скачайте архив с полным текстом ! Полный текст статьи здесь

Задачи по теоретической механике из сборника курсовых работ под редакцией А.А. Яблонского, Тарга, Кепе, Диевского, Мещерского и любого другого на заказ. Быстро, качественно, все виды оплат, СМС-оплата.
Вы так же можете заказать решение задач и по другим предметам: химия, высшая математика, строймех, сопромат, электротехника, метрология, ДМ, ТММ и другие.

СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

Перейти к перечню использованной литературы

На главную