На главную
ПОМОЩЬ СТУДЕНТАМ!!!
Готовые решения задач по теормеху из методичек Тарга С.М. 1988 и 1989 г. и старых методичек 1978, 1982 и 1983гг.. Решение любых задач по термеху на заказ.
Если Вам нужны решения задач по Физике из методички Чертова А.Г. для заочников или решение задач из задачников Прокофьева, Чертова, Воробьёва и Волькинштейна или любых других решений по физике или гидравлике, воспользуйтесь сайтом fiziks.ru

Статья по теме: Продольных градиентов

Область знаний: теплообменники, печи, теплоперенос, паровые котлы, нагревание, горение, топлива, теплообмен

Скачать полный текст

Приведенная здесь в/, приближенная методика может быть распространена и на случай умеренных продольных градиентов давления, для этого следует использовать интегральное уравнение импульсов в виде (8.51). Для получения приближенного решения можно подставить в правую часть этого уравнения выражение (8.68), после чего получается для б** обыкновенное дифференциальное уравнение типа Бернулли, которое легко решается, в результате получается выражение для коэффициента трения. Для получения теплового и диффузионного потоков можно воспользоваться интегральными соотношениями (8.53), (8.52), а также обобщенным подобием (8.71).[295, С.292]

Из содержания предшествующих параграфов этой главы, и в особенности из описания результатов опытов, посвященных определению кризисных состояний, следует, что в условиях значительных продольных градиентов давления изменение состояния ускоряющейся жидкости, движущейся по адиабатному каналу, существенным образом отклоняется от термодинамически равновесного изоэнтро-пийного процесса, отвечающего плоской поверхности раздела фаз. Отклонение системы от термодинамического равновесия приводит к уменьшению (по сравнению с равновесным процессом) количества образующегося пара и сохранению конденсированной составляющей потока в перегретом состоянии.[137, С.178]

Этот результат расходится с результатом, полученным при выводе уравнения ламинарного пламени из уравнения пограничного слоя. Расхождение является, конечно, следствием использования приближения пограничного слоя. Предположение о малости продольных градиентов по сравнению с поперечными градиентами, которое дает возможность пренебречь членами с д2/дх2, оказывается неверным для. пламени, когда величина т становится сравнимой с величиной р^. Приближение пограничного слоя применимо в области распространения пламени, только если 0<^1, так что sin 0 ж tg0. Может также вызвать сомнение применимость приближения пограничного слоя в задней части (10%) зоны развития пламени, в которой, как показывают результаты Марбла и Адамсона, профили могут сильно изменяться с изменением х.[392, С.421]

Законы движения высокоскоростных потоков парожйд-костных сред (системы жидкость—пар) длительное время привлекают внимание специалистов различных направлений. Интерес к указанной проблеме объясняется, в первую очередь, назревшими потребностями современной энергетики, энергетического машиностроения и других отраслей техники. Из литературы известны многочисленные теоретические и экспериментальные исследования процесса течения двухфазной среды в условиях больших продольных градиентов давления. Однако результаты этих разработок опубликованы лишь в виде отдельных журнальных статей.[137, С.3]

Кинетика фазовых переходов, так же как и кинетика любых иных явлений, выходит за рамки собственно квазистационарной термодинамики. В вопросах изменения агрегатных состояний термодинамика ограничивается рассмотрением равновесных систем, которые включают в себя уже сформировавшуюся новую фазу. Сам же ход формирования как микро-, так и макроскопических частиц вновь образующейся фазы, их роста и накопления остается за пределами анализа. В границах термодинамических представлений, как указывает Я- И. Френкель [Л. 50], под температурой агрегатного перехода (при заданном давлении) понимается не та температура, при которой фактически начинаются фазовые превращения, а та, при которой микроструктурные изменения, приводящие к возникновению новой фазы, прекращаются и система приходит в стабильное состояние. Очевидно, что и в стабильной системе изменение количественного соотношения между газообразной и конденсированной фазами возможно лишь при некотором нарушении взаимного равновесия элементов системы. Квазистационарная термодинамика допускает такие отклонения, однако каждое из них должно быть исче-зающе мало. Это означает, что изменения макроскопического масштаба могут происходить лишь на протяжении бесконечно больших отрезков времени, во всяком случае по сравнению со временем восстановления нарушенного равновесия. В действительности же, как это отмечалось ранее, в быстротекущих процессах (например, при движении в условиях больших продольных градиентов давления) скорость изменения состояний среды, вызываемая внешними воздействиями, оказывается вполне сопоставимой со скоростью развития внутренних процессов, ведущих к восстановлению равновесия системы. Следует отметить, что особенно значительные нарушения равновесного .состояния происходят в период зарождения новой фазы и начала ее развития. Мы здесь рассмотрим некоторые элементы процесса формирования конденсированной фазы, во-первых, ввиду его большого практического значения, во-вторых, для того, чтобы несколько осветить физическую картину явлений, приводящих в конечном счете к термодинамически устойчивому двухфазному состоянию.[137, С.121]

Очевидным первым приближением является такая функция /1 (Re*r), которая не зависит от продольных градиентов скорости и температуры. Такая функция, по определению, совпадает с законом теплоотдачи при безградиентном обтекании пластины.[155, С.230]

Существует ряд методов расчета динамического и теплового пограничного слоев при наличии продольных градиентов давления и температуры. При этом, как уже указывалось в гл. IX, решение будет наиболее простым, если известны зависимости типа (9.46), т. е. для теплового пограничного слоя[155, С.229]

Такое допущение в ряде динамических и тепловых задач позволило путем несложных выкладок получить весьма удовлетворительные количественные зависимости трения и теплообмена при наличии продольных градиентов давления |[Л. 1 и 2] и температур [Л. 3] на поверхности обтекаемого тела.[341, С.134]

Опыты подтверждают, что и другие критерии подобия оказывают соответствующее влияние на структуру ' двухфазного пограничного слоя. С увеличением числа Маха возрастают продольные градиенты давления и соответственно изменяются толщины вытеснения и потери импульса. Особенно велико влияние дисперсности жидкой фазы и продольных градиентов давления на характеристики пограничного слоя и положение точки отрыва.[142, С.19]

НА фиг. I показано изменение по нормали к поверхности пористого цилиндра профилей температуры при различных значениях вдува и градиента давления. Отчетливо видно,что при безградиентном иградиентном течениях на пористой стенке при больших вдувах возникает тепловой слой оттеснения,в которомсГГ/с/у =0. Важно отметить,что этот слой оттеснения при наличии градиента давления существует в условиях возвратного вихревого течения. В этом можно убедиться из анализа фиг. 2(А,В). На этих графиках представлено изменение некоторого характерного времени 1- %/?0 по высоте пограничного слоя. 10 - общее время записи на осциллограмму показаний трех термометров сопротивления датчика направления (в настоящих опытах *? =30 сек.), Ч - время.в течении которого какой-либо из трех термометров сопротивления обтекался горячим следом от нагреваемой нити. Значение 1 * О для нити №2 означает восходящие течения, для нити *1 - возвратите и для нити *3 -поступательные движения потока. На фиг. 2(А,В) можно видеть зоны,где наиболее вероятны восходящие потоки,возвратные течения. Видно,что возвратные течения отделены от стенки слоем оттеснения, данные фиг. I и 2 согласуются между собой и указывают на возможность надежной защиты поверхности при пористом вдуве в случае больших положительных продольных градиентов давления. Из фиг. I можно видеть,что толщина теплового слоя оттеснения возрастает с увеличением вдува.[344, С.52]

Турбулентный пограничный слой в несжимаемой жидкости при наличии продольных градиентов давления рассчитывается по формуле[179, С.68]

... отрезано, скачайте архив с полным текстом ! Полный текст статьи здесь

Задачи по теоретической механике из сборника курсовых работ под редакцией А.А. Яблонского, Тарга, Кепе, Диевского, Мещерского и любого другого на заказ. Быстро, качественно, все виды оплат, СМС-оплата.
Вы так же можете заказать решение задач и по другим предметам: химия, высшая математика, строймех, сопромат, электротехника, метрология, ДМ, ТММ и другие.

СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

Перейти к перечню использованной литературы

На главную