На главную
ПОМОЩЬ СТУДЕНТАМ!!!
Готовые решения задач по теормеху из методичек Тарга С.М. 1988 и 1989 г. и старых методичек 1978, 1982 и 1983гг.. Решение любых задач по термеху на заказ.
Если Вам нужны решения задач по Физике из методички Чертова А.Г. для заочников или решение задач из задачников Прокофьева, Чертова, Воробьёва и Волькинштейна или любых других решений по физике или гидравлике, воспользуйтесь сайтом fiziks.ru

Статья по теме: Пульсационная составляющая

Область знаний: теплообменники, печи, теплоперенос, паровые котлы, нагревание, горение, топлива, теплообмен

Скачать полный текст

Если пульсационная составляющая скорости w' [см. уравнение (103)] значительно (превосходит нормальную скорость горения ын, то это означает, что горение существенно зависит от скорости потока и поэтому даже при использовании в качестве топлива готовой горючей смеси процесс сжигания ее переходит из кинетической области в диффузионную. По указанной причине кинетическое горение готовой горючей смеси в турбулентном лотоке характеризуется малой устойчивостью очага горения.[394, С.156]

Формально такое явление наблюдается при рассмотрении турбулентного течения. Однако существенное отличие состоит в том, что пульсационная составляющая распределения скорости определяется периодической структурой поверхности раздела волновой пленки жидкости, определяемой из решения уравнения Навье-Стокса, а следовательно, не носит характер случайной величины, как это имеет место при турбулентном течении. Такой характер распределения скорости, представленный формулой (1.3.12), вносит существенные коррективы в природу уравнения конвективной диффузии для волновой пленки. На самом деле, если два первых члена уравнения (1.3.8) по форме напоминают уравнение переноса вещества в гладкой жидкой пленке (при a => 0), то его третий член ответствен за волновую природу массообмена. Этот член по форме напоминает добавку к потоку вещества, обусловленную турбулентным переносом. Но как и для случая распределения скорости (1.3.12), эта добавка носит периодический, а не случайный как это имеет место при турбулентном потоке вещества.[293, С.22]

Если / мало, 6uttl(du/dy). бт/60 — это массовый расход жидкости. Согласно уравнению неразрывности (>1//4) (6т/'60) = |z/|p, где \v'\ — соответствующая осред-н.енная пульсационная составляющая скорости в положительном направлении оси у. Подставив эту зависимость в уравнение для т, после преобразований получим:[333, С.89]

Рассмотренная выше модель предполагала, что поля потоков и концентраций не зависят от времени. Как показывает опыт, на пространственную неравномерность накладывается пульсационная составляющая, в результате которой и расходы и концентрации колеблются по достаточно сложному, подчиняющемуся вероятностному, но все же периодическому закону.[393, С.138]

Как следует из табл. 1 уже начиная с Re/ = 4q/v = 35 •+• 40, расчеты по формуле (1.3.13) становятся ниже экспериментальных. Начиная примерно с этих чисел Re/ в седловинах волн функция тока принимает отрицательное значение (см. [1], рис. 1.14), rot v Ф О, что указывает на завихренность течения. Пульсационная составляющая в формуле (1.3.12), и третий нелинейный член в уравнении (1.3.8) принимает заметную величину, профиль скорости становится более заполненным в седловинах волн, как это имеет место при турбулентном течении (см. [1] и рис. 1.12).[293, С.24]

Если турбулентность факела крупного масштаба (масштаб турбулентности больше толщины фронта пламени), то фронт пламени теряет свою сплошность, так как турбулентные пульсации разрывают его и превращают в слой очажков горения, где и происходит выгорание горючей смеси; это весьма интенсифицирует процесс сжигания горючего. Если пульсационная составляющая скорости w' [см. уравнение (72)] значительно превосходит нормальную скорость горения «„, то это означает, что горение существенно зависит от скорости потока и поэтому даже при использовании в качестве топлива готовой горючей смеси процесс сжигания ее переходит из кинетической области в диффузионную. По указанной причине кинетическое горение готовой горючей смеси в турбулентном потоке характеризуется малой устойчивостью очага горения.[102, С.122]

Обратимся для простоты к плоскому течению и направим ось X вдоль вектора осредненной скорости потока. Примем также, что осредненная скорость меняется только по нормали Y к «плоскостям тока». Элементарность такого случая не препятствует получению существенных физических выводов. Итак, проекция осредненной скорости на ось Y равна нулю, однако пульсационная составляющая w'y остается. Перемещаясь поперек «главного» направления, моль образует конвективный ток массы, плотность которого в данный момент будет pw'y (здесь массовая плотность среды р считается постоянной). С этим током массы увлекается тот или иной субстрат, осредненное по времени количество которого в данной точке обозначим через sy. По аналогии с тепловым движением молекул в газе предполагается, что моль сохраняет свои первоначальные свойства на протяжении некоторого пути смещения /', после чего ассимилируется теми смежными элементами потока, в которые он внедрился и которые, следовательно, могут быть помечены индексом у-\-Г. Очевидно, навстречу току массы с плотностью pw'v должен возникнуть ток с такой же плотностью, но с количеством субстрата s,,+ /-. Поэтому сквозь плоскость, лежащую между отметками у и у-\-1', будет происходить осредненный по времени результативный перенос субстрата, так называемый турбулентный обмен в количестве (на единицу площади и в единицу времени):[144, С.76]

?т;(г) = I и'/ и \\ и'2 —среднеквадратичная пульсационная составляющая продольной скорости; и — средняя скорость в данной точке). Максимумы ?Tt(z) и Ap0f(z) зафиксированы в разных сечениях слоя, однако в сечении z~0,5 значения ETi достаточно велики.[142, С.201]

импульса; / — удельная энтальпия; Г — энтальпия торможения; j — пульсационная составляющая массовой скорости (расхода); / = рстдаст — массовая скорость поперечного потока вещества через проницаемую поверхность;[365, С.6]

булентность имеет максимальную интенсивность во фронте турбулентного пламени. Как видно из рис. 7.13, пульсационная составляющая скорости и',[427, С.161]

лишь колебательная составляющая скорости). При этих колебаниях воздушные массы движутся вдоль оси симметрии камеры сгорания, так что пульсационная составляющая скорости складывается со средней скоростью течения газовых масс вдоль камеры. На схеме б показаны тангенциальные колебания. Они во многом подобны продольным, но происходят в поперечном направлении камеры сгорания. При этом, в силу того, что поперечное сечение камеры является кругом, линии равных давлений перестают быть прямыми. На схеме в даны радиальные колебания. Последний вид колебаний обладает осевой симметрией, причем осью симметрии является ось камеры сгорания.[409, С.18]

... отрезано, скачайте архив с полным текстом ! Полный текст статьи здесь

Задачи по теоретической механике из сборника курсовых работ под редакцией А.А. Яблонского, Тарга, Кепе, Диевского, Мещерского и любого другого на заказ. Быстро, качественно, все виды оплат, СМС-оплата.
Вы так же можете заказать решение задач и по другим предметам: химия, высшая математика, строймех, сопромат, электротехника, метрология, ДМ, ТММ и другие.

СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

Перейти к перечню использованной литературы

На главную