На главную
ПОМОЩЬ СТУДЕНТАМ!!!
Готовые решения задач по теормеху из методичек Тарга С.М. 1988 и 1989 г. и старых методичек 1978, 1982 и 1983гг.. Решение любых задач по термеху на заказ.
Если Вам нужны решения задач по Физике из методички Чертова А.Г. для заочников или решение задач из задачников Прокофьева, Чертова, Воробьёва и Волькинштейна или любых других решений по физике или гидравлике, воспользуйтесь сайтом fiziks.ru

Статья по теме: Расширения пограничного

Область знаний: теплообменники, печи, теплоперенос, паровые котлы, нагревание, горение, топлива, теплообмен

Скачать полный текст

Для углов расширения пограничного слоя а и сужения потенциального ядра струи Р были получены по две зависимости от давления нагнетания жидкости Рв при практически постоянном давлении газа на входе струйного аппарата Р = const. Величины углов аир возрастают с увеличением давления нагнетания жидкости Рв от 0,9 до 2,4 МПа при давлении эжектируемого воздуха Рн = 0,098-0,102 МПа. Причем величины углов расширения пограничного слоя а, полученные в аппарате с камерой смешения 27 мм, больше величин а, полученных в аппаратах с камерой смешения 23 мм. А величины углов сужения потенциального ядра Р, полученные в аппаратах с камерой смешения 27 мм, меньше величин Р, полученных в аппаратах с камерой смешения 23 мм. В связи с этим возник вопрос: какова причина этих рассуждений? Для его решения на график рис. 8.8 нанесли максимальные величины КПД г\, а на график рис. 8.9 соответствующие этим КПД величины коэффициентов эжекции U0, полученные из экспериментальных характеристик струйных течений в аппаратах с камерами смешения диаметром 27 и 23 мм.[293, С.193]

Величины углов расширения пограничного слоя а и сужения потенциального ядра Р струйного течения определялись исходя из вывода, сделанного в разд. 4.2 о том, что наиболее эффективно процесс эжекции протекает на начальном участке струи и достигает своего максимума в ее переходном сечении (см. рис. 4.18, б).[293, С.189]

Рис. 8.11. Изменение углов расширения пограничного слоя а и сужения потенциального ядра Р струйного течения жидкости, эжектирующей газ в зависимости от чисел Вебера (We) и Рейнольдса (Re)[293, С.192]

Рис. 8.2. Аппарат для определения углов расширения пограничного слоя а и сужения потенциального ядра \\ струйного течения, а также характеристик процесса эжекции последнего[293, С.188]

Рис. К.7. Экспериментальные величины углов расширения пограничного слоя а и сужения потенциального ядра р свободно истекающего струйного течения при эжектировании воздуха водой с максимальным КПД в чависимости от давления нагнетания воды Ря при давлении воздуха/'„ от 0,098 до 0,102 МПа[293, С.191]

Рис. 4.19. Изменение величин коэффициентов эжекции (У0 и полного напора ч» струйного течения в зависимости от углов расширения пограничного слоя а и сужения потенциального ядра струи (3 в переходном сечении П-П[293, С.129]

Для расчета процессов эжекции и тепломассообмена и многокомпонентном струйном течении необходимо знать величины углов расширения пограничного слоя а и сужения потенциального ядра р струйного течения. Однофазные осесиммет-ричные свободно истекающие струйные течения, состоящие из одинаковых или незначительно отличающихся по плотности взаимодействующих высоконапорной и низконапорной сред, исследованы достаточно полно, поэтому величина углов аи Р находятся из эмпирических или полуэмпирических уравнений, которые приведены в работах, посвященных таким течениям, например, (1, 2, 3]:[293, С.187]

Суть данного явления состоит, видимо, в следующем. Турбулентная струя жидкости, эжектирующая газ, имеет небольшие углы расширения пограничного слоя и потенциального ядра (см. рис. 8.35). В связи с этим, для того чтобы захватить из окружающего пространства газ в количестве, равном количеству газа, захватываемому струей кавитирующей жидкости, турбулентной струе необходимо пройти довольно большое расстояние от выхода сопла. Кавитационная струя за счет того, что она состоит в основном из парожидкостной смеси с очень низким статическим давлением, интенсивно захватывает газ из окружающего пространства, имеющего более высокое давление, чем статическое давление в струе кавитирующей жидкости. Газ под действием разности давлений проникает внутрь струи, замещая внутри нее нар. Скорость проникновения газа внутрь струи довольно высока. Не величина, оцененная из выражения (4.2.3) после подстановки в него экспериментальных величин давления газа Ри = 0,01 МПа и давления в струе Рп = 0,004 МПа, при Е, = 0,3 составляет порядка 200 м/с. Имея такую скорость, газ проникает внутрь струи и полностью замещает в ней пар на расстоянии порядка 0,2 мм от выхода сопла. Количество газа, заместившего пар, т.е. захваченного струей кавитирующей жидкости, рассчитанного из выражения (5.15) и представленного в виде коэффициента эжекции, равно ?/,> = 4,2143, что составляет 88% от всего захваченного струей газа (см. рис. 8.36). Это подтверждает вывод о том, что модель процесса эжектирования низконапорной среды струей кавитирующей жидкости качественно и количественно верно отражает протекание данного процесса.[293, С.212]

Результаты измерений углов аир были обработаны в зависимости от величины критерия Рейнольдса. Эти данные нанесены на график, представленный на рис. 8.16. Из этого графика следует, что величины углов расширения пограничного слоя а и[293, С.197]

Величина коэффициента полного напора струи у при изменении плотности высоконапорной среды рв по отношению к плотности р„ низконапорной среды изменяется в очень незначительных пределах. Однако, с увеличением отношения угла расширения пограничного слоя а к углу сужения потенциального ядра струи (3 коэффициент полного, напора Ч* резко снижается, как показано на рис. 4.19. Снижение величины Ч* происходит потому, что с увеличением отношения а/3 увеличивается коэффициент эжекции U(), т.е. увеличивается масса захваченной низконапорной среды FH = Fa по отношению к массе высоконапорной среды F1U), что приводит к снижению средней скорости W струи и, как следствие, к снижению полного напора Р струи.[293, С.130]

Как показали расчетные исследования, величина коэффициента эжекции t/() увеличивается при увеличении плотности высоконапорной среды р„ по отношению к плотности низконапорной среды рн (рис. 4.19). Коэффициент эжекции t/0 также увеличивается с увеличением угла расширения пограничного слоя а и уменьшением угла сужения потенциального ядра струи р.[293, С.130]

... отрезано, скачайте архив с полным текстом ! Полный текст статьи здесь

Задачи по теоретической механике из сборника курсовых работ под редакцией А.А. Яблонского, Тарга, Кепе, Диевского, Мещерского и любого другого на заказ. Быстро, качественно, все виды оплат, СМС-оплата.
Вы так же можете заказать решение задач и по другим предметам: химия, высшая математика, строймех, сопромат, электротехника, метрология, ДМ, ТММ и другие.

СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

Перейти к перечню использованной литературы

На главную