На главную
ПОМОЩЬ СТУДЕНТАМ!!!
Готовые решения задач по теормеху из методичек Тарга С.М. 1988 и 1989 г. и старых методичек 1978, 1982 и 1983гг.. Решение любых задач по термеху на заказ.
Если Вам нужны решения задач по Физике из методички Чертова А.Г. для заочников или решение задач из задачников Прокофьева, Чертова, Воробьёва и Волькинштейна или любых других решений по физике или гидравлике, воспользуйтесь сайтом fiziks.ru

Статья по теме: Распределения касательных

Область знаний: теплообменники, печи, теплоперенос, паровые котлы, нагревание, горение, топлива, теплообмен

Скачать полный текст

Графики распределения касательных напряжений и удельных тепловых потоков в пограничном слое использованы для вычисления коэффициентов турбулентного обмена импульсов и тепла Д. и Лд по уравне-[341, С.353]

В каналах сложного поперечного сечения Т0 изменяется вдоль периметра. Расчет распределения касательных напряжений на стенке и распределения скоростей при турбулентном течении в каналах произвольного сечения см. в [8]. Принципиальным является факт справедливости универсального распределения скорости w/vf = / (yvjv) по нормали к поверхности. Лишь при малом радиусе кривизны периметра профиль скорости отличается от универсального.[129, С.27]

К. К- Федяевский [Л. 100] -впервые предложил метод аналитического определения распределения касательных напряжений через полиномиальное представление:[166, С.291]

Большинство гидродинамических расчетов'в ядерной энергетике связано с течениями в каналах. Главными задачами при^расчете таких течений (преиму-щественно^несжимаемых однофазных сред) являются определение гидравлических сопротивлений каналов различной формы и местных сопротивлений; расчет распределения расходов; расчет распределения скоростей; расчет распределения касательных напряжений. Целью расчета гидравлических сопротивлений является определение потерь давления в каналах и затрат мощности на прокачку теплоносителя.[129, С.17]

Закон распределения скорости внутри «толстых» волновых слоев жидкости, движущихся совместно с потоком газа, может отличаться от универсального. Последнее обстоятельство, по-видимому, можно учесть, если воспользоваться усовершенствованной методикой Даклера [169], при построении которой он базировался на уравнении количества движения при заданном законе распределения касательных напряжений. Согласно [169], распределение безразмерной скорости жидкости в пленке зависит не только от безразмерного расстояния от стенки у+, как это имеет место при однофазном течении жидкости, но также и от профиля касательных напряжений внутри пленки, точнее, от параметра В=у+(1-1/1т) (рис. 29).[175, С.220]

В других работах (И. М. Бюргере [30] и Г. Б. Вандер-Хегге-Цейнен [31]) термоанемометром Л. В. Кинга [32] измерялось распределение-скоростей непосредственно в пограничном слое, образующемся на продольно обтекаемой пластине. Подобные измерения на пластине проводили М. Ганзен [33] с помощью микротрубки Пито. Позднее оба эти метода применялись неоднократно [27]. Рейхардт [34] предложил тройной зонд с термоанемометрами, который позволял определять колебания скоростей в основном направлении течения, колебания поперечных скоростей и их соотношение. Последнее, разумеется, открывает большие возможности для изучения турбулентного пограничного слоя, где с помощью этого метода можно получить полную картину распределения касательных напряжений. В последнее время интенсивно развивались методы измерения касательного напряжения на стенке, чему посвящены некоторые статьи в данном сборнике.[171, С.14]

Для многих практических случаев достаточно удовлетворительные результаты дает степенная аппроксимация распределения касательных напряжений по сечению пограничного слоя.[357, С.21]

Наличие продольного градиента давления существенно нарушает подобие между процессами трения и теплообмена в пограничное слое. При этом процесс теплообмена обладает значительной консервативностью к продольному градиенту давления, что обнаруживается уже при сопоставлении законов распределения касательных напряжений и плотностей теплового потока по сечению пограничного слоя. Как видно из формул (1-6-14) . и (2-5-4), при принятой аппроксимации распределение плотности теплового потока вообще не зависит от продольного градиента давления, в то время как распределение касательных напряжений существенным образом зависит от величины /.[357, С.96]

где р0 — плотность потока вне динамического пограничного слоя. Разделим обе части уравнения (9.118) на произведение c/0t0, где г0 закон распределения касательных напряжений на непроницаемой пластине, обтекаемой изотермическим пограничным слоем. Проинтегрировав это уравнение, получим[155, С.164]

сопротивления при турбулентном течении в некруглом канале значительно сложнее, чем при ламинарном течении. Поскольку течение не является осесимметричным, асимметрия турбулентного поля скоростей приводит к возникновению вторичных течений, при которых жидкость перемещается из области малых касательных напряжении в область больших. Это приводит к выравниванию распределения касательных напряжений на периферии. На рис. 7 изображена структура вторичного течения в квадратном канале. Максимальная скорость вторичного течения составляет I—2% скорости основного потока. Вторичные потоки постоянно переносят импульс из центральной .зоны к угловым, в результате чего скорость там увеличивается. Прандтль назвал это явление вторичным течением второго типа в отличие от вторичных течений, обусловленных естественной конвекцией (см. §2.2.1) или кривизной (см. § 2.2.5).[452, С.127]

су. Впали от стенки распределение температуры отличается от характера изменения скорости. С увеличением градиента давления наклон пробили температуры увеличивается. Это наиболее ясно проявляется в потоке воздуха, так как в нем сопротивление теплопереносу равномернее распределяется по сечению пограничного слоя. Сравнение расчетных распределений скорости и температуры по (6)и и (7) при изменении фактора гашения турбулентности с экспериментальными данными указывает, что уже при К > 3-Ю"6 вблизи стенки происходит полная ламинаризация профилей.Однако это не означает отсутствия турбулентного перемешивания.Происходит лишь частичное угасание пульсаций и изменение распределения касательных напряжений.Под воздействием йр/йх < О безразмерная величина пульсаций и' уменьшается по всей толщине пограничного слоя.но больше всего во внешней области.Пуль-савди и в некоторой степени отражают величину турбулентного переноса, так как и'~ <(Йи/(1ц). По этой зависимости рассчитанная длина пути перемешивания при ар/их<О в области стенки имеет меньшее значение,чем при с!р/йх:0.[344, С.61]

... отрезано, скачайте архив с полным текстом ! Полный текст статьи здесь

Задачи по теоретической механике из сборника курсовых работ под редакцией А.А. Яблонского, Тарга, Кепе, Диевского, Мещерского и любого другого на заказ. Быстро, качественно, все виды оплат, СМС-оплата.
Вы так же можете заказать решение задач и по другим предметам: химия, высшая математика, строймех, сопромат, электротехника, метрология, ДМ, ТММ и другие.

СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

Перейти к перечню использованной литературы

На главную