На главную
ПОМОЩЬ СТУДЕНТАМ!!!
Готовые решения задач по теормеху из методичек Тарга С.М. 1988 и 1989 г. и старых методичек 1978, 1982 и 1983гг.. Решение любых задач по термеху на заказ.
Если Вам нужны решения задач по Физике из методички Чертова А.Г. для заочников или решение задач из задачников Прокофьева, Чертова, Воробьёва и Волькинштейна или любых других решений по физике или гидравлике, воспользуйтесь сайтом fiziks.ru

Статья по теме: Распределение спектральной

Область знаний: теплообменники, печи, теплоперенос, паровые котлы, нагревание, горение, топлива, теплообмен

Скачать полный текст

Кривые 3 и 4 показывают распределение спектральной излучательности в общем виде в случае так называемого цветного излучения. Кривые 3' и 4', ординаты которых определены из соот-[313, С.392]

Формула (5-1) определяет распределение спектральной плотности потока излучения черного тела по длинам волны и температурам. Иногда при описании удобно использовать не длины волн Я, а соответствующие им частоты v = с/К. При этом спектральная плотность потока излучения ?v относится к единичному интервалу частот[324, С.166]

Помимо решения Вина были предприняты и другие попытки найти распределение спектральной плотности равновесного излучения, исходя из соотношений классической электродинамики. Такой подход был осуществлен Рзлеем [Л. 323] и Джинсом [Л. 324]. Рассматривался газ, находящийся в состоянии термодинамического равновесия и представляющий собой совокупность огромного числа гармонических осцилляторов, излучающих энерлию для всех длин волн. В соответствии с законами электродинамики количество энергии, излучаемой гармонически колеблющимся осциллятором в единицу времени, равно:[130, С.73]

Для пояснения закона Кирхгофа на рис. 32.5 схематически показаны два графика один под другим: верхний график дает распределение спектральной излучательности в функции длины волны (спектр излучения), а на нижнем графике даны соответствующие кривые коэффициента поглощения (спектр ног лощения).[313, С.392]

Установленные формулы [59] связывают величину -уя (9) с параметром дяфракции р и комплексным показателем преломления т. Эти формулы описывают угловое распределение спектральной плотности потока излучения, рассеянного частицей в различных направлениях. Индикатриса рассеяния[181, С.54]

Полное количество лучистой энергии, излучаемой абсолютно черным телом, описывается законом Стефана—Больцмана, а распределение интенсивности излучения по отдельным направлениям — законом Ламберта. Распределение спектральной интенсивности излучения по длинам волн устанавливается законом Планка, а связь длины волны с максимумом спектральной интенсивности излучения выражается законом смещения Вина.[480, С.88]

Полное количество лучистой энергии, излучаемой абсолютно черным телом, описывается законом Стефана—Больцмана, а распределение интенсивности излучения по отдельным направлениям — законом Ламберта. Распределение спектральной интенсивности излучения по длинам волн устанавливается законом Планка, а связь длины волны с максимумом спектральной интенсивности излучения выражается законом смещения Вина.[0, С.88]

Поскольку ядра интегральных уравнений в общем случае зависят от распределения спектральной интенсивности излучения по частотам и направлениям, то коэффициенты облученности и облучения также являются функционалами и для их точного определения следует использовать метод итераций. При термодинамическом равновесии в излучающей системе распределение спектральной интенсивности по частотам подчиняется закону Планка и является изотропным для любых направлений. В этом случае ядра интегральных уравнений становятся симметричными функциями и различие между коэффициентами облученности и облучения пропадает, в результате чего становятся справедливыми равенства (8-38) и (8-39).[130, С.237]

В связя с этим приходится так же, как и в дифференциальных методах, ограничиваться заданием приближенных значений неизвестных заранее величин, входящих в интегральные уравнения и являющихся функционалами температурного поля. Наиболее эффективным представляется итерационный способ решения. Задаваясь на основании предварительных оценочных расчетов неизвестным температурным полем в излучающей системе, на основании соответствующих вышеприведенных уравнений определяют приближенное распределение спектральной интенсивности излучения, исходя из которого находят значения всех функционалов, подставляют их в интегральные уравнения и, решая последние, получают первое приближение для температурного поля. Многократно повторяя эту операцию, можно получить решение с любой степенью точности. Иными словами, здесь имеет место аналогия с определением коэффициентов переноса в дифференциальных методах расчета теплообмена излучением. Таким образом, интегральные уравнения теплообмена излучением в общем случае по существу являются своего рода интегральным приближением, часто используемым для исследований и расчетов радиационного теплообмена, в котором неизвестные функциональные величины определяются или задаются с той или иной степенью точности.[130, С.196]

Разработке моделей двухфазного потока при различных режимах течения посвящен ряд исследований. В литературе имеется описание таких режимов течения, как снарядный, пробковый, пенистый, волновой, гребневой, кольцевой, полукольцевой, пузырьковый и т. д. Одной из проблем является описание режима течения и условий его реализации. Было сделано много попыток классифицировать режимы течения и получить расчетные соотношения. В последние годы предпринимались усилия для разработки методов классификации, но не было предложено ни одного достаточно удовлетворительного метода. Недостатком большинства методов является то, что они основываются на субъективных визуальных наблюдениях. Количественное описание режимов течения должно базироваться на использовании параметра, не связанного с визуальными наблюдениями при определении режима течения и условий его реализации. Оказалось, что такой параметр, как распределение спектральной плотности пульсаций давления на стенке, вполне подходит для характеристики режима течения.[147, С.8]

также одинаковы и не зависят от направления, т. е. а.. „ щ = = ш способности поверхностей равны друг другу, а распределение спектральной интенсивности в эффективных потоках, испускаемых граничными поверхностями, оказывается изотропным. Последнее обстоятельство приводит также к тому, что спектральная полусферическая излучательная способность изотермического слоя газа ev г будет равна его полусферической поглощательной способности av г относительно эффективного излучения граничных поверхностей.[130, С.130]

G — удельный массовый расход газа, кг/м2 -час; К — число статистических степеней свободы; L — удельный массовый расход жидкости, кг/м2 -час; т — число шагов по временному смещению; п — число моментов, когда производились записи; РОО (/) — точное распределение спектральной плотности; РО (/) — несглаженное распределение спектральной плотности; РЗ(/) — сглаженная спектральная плотность; Р (/) — нормированная спектральная плотность; р — мгновенное давление, атм; р — среднее давление, атм; Q (/) — спектральное окно;[147, С.7]

Полный текст статьи здесь

Задачи по теоретической механике из сборника курсовых работ под редакцией А.А. Яблонского, Тарга, Кепе, Диевского, Мещерского и любого другого на заказ. Быстро, качественно, все виды оплат, СМС-оплата.
Вы так же можете заказать решение задач и по другим предметам: химия, высшая математика, строймех, сопромат, электротехника, метрология, ДМ, ТММ и другие.

СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

Перейти к перечню использованной литературы

На главную