На главную
ПОМОЩЬ СТУДЕНТАМ!!!
Готовые решения задач по теормеху из методичек Тарга С.М. 1988 и 1989 г. и старых методичек 1978, 1982 и 1983гг.. Решение любых задач по термеху на заказ.
Если Вам нужны решения задач по Физике из методички Чертова А.Г. для заочников или решение задач из задачников Прокофьева, Чертова, Воробьёва и Волькинштейна или любых других решений по физике или гидравлике, воспользуйтесь сайтом fiziks.ru

Статья по теме: Распространения падающего

Область знаний: теплообменники, печи, теплоперенос, паровые котлы, нагревание, горение, топлива, теплообмен

Скачать полный текст

При значениях р > 1 почти все рассеянное излучение концентрируется в узком телесном угле, направленном вперед по ходу распространения падающего излучения. Физическая природа этого явления была рассмотрена в предыдущем параграфе.[181, С.56]

Максимальное рассеяние наблюдается в направлениях 9 = 180° и G = О (в перед- на зад). В плоскости, перпендикулярной направлению распространения падающего излучения, частица малых размеров рассеивает в два раза меньше энергии, чем в направлениях вперед или назад. Для системы независимых частиц (монодисперсной) рассеяние во всех направлениях увеличивается пропорционально числовой концентрации частиц N0.[181, С.56]

По мере увеличения параметра р дифракционно-рассеянный свет все более концентрируется в узком пучке, направленном вперед по ходу распространения падающего излучения. В пределе, при р-»- оо, излучение, рассеянное частицей в этом узком пучке, становится равным излучению, рассеянному частицей во всех направлениях по законам геометрической оптики, что приводит к удвоению фактора ослабления для частиц больших размеров. Даже «абсолютно черные» частицы вследствие указанных выше дифракционных явлений также обладают сильным рассеянием вперед по ходу луча.[181, С.53]

При более высоких значениях р происходит существенная деформация индикатрис рассеяния. Заметно возрастает рассеяние вперед по ходу распространения падающего излучения. Уже при р = 0,5 индикатриса рассеяния отличается от рэлеевской, а при р = 1 частица рассеивает вперед примерно в три раза больше энергии, чем назад.[181, С.56]

Как уже отмечалось в предыдущих главах, по мере увеличения размеров частиц рассеянный свет все больше концентрируется в направлении распространения падающего излучения. При достаточно больших р главной составляющей рассеянного света в малых телесных углах вдоль пучка является дифракционная составляющая.[210, С.219]

При более высоких значениях р угловое распределение рассеянного излучения отличается от рэлеевского. Резко возрастает рассеяние вперед по направлению распространения падающего излучения. Оно концентрируется в малом телесном угле по этому направлению. На рис. 4-5, помимо непосредственно индикатрис рассеяния, приведены также в зависимости от р величины »1вп/нз и т)нэ- Из рисунка видно, что если при р <; 0,1 доля рассеянной вперед энергии составляет 0,5, то уже при р = 0,5 она доходит почти до 0,7, а при р = 2 •— почти до 0,99. Еще более заметно изменяется коэффициент асимметрии индикатрисы рассеяния г]вп/Нз- Проведенные расчеты показали, что с уменьшением р и увеличением X величина т)Нз возрастает, стремясь к своему асимптотическому значению Г|нз = 0,5 для частиц углерода малых размеров с рэлеевской индикатрисой рассеяния. Наоборот, с увеличением р величина т]нз заметно убывает, стремясь к нулю при р -> оо.[181, С.121]

Рассмотрим пучок монохроматического излучения интенсивностью /v(r, И'), ограниченный элементарным телесным углом dQ' и падающий по нормали на элемент поверхности dA слоя толщиной dS (фиг. 1.8). По мере распространения падающего излучения в веществе часть его поглощается этим веществом. Обозначим через xv(r) спектральный коэффициент поглощения 13>, равный доле падающего излучения, поглощенной веществом на единице длины пути распространения излучения, и имеющий размерность (длина)"1. Тогда величина[359, С.35]

Приведенные результаты были получены [46 ] в предположении об изотропности рассеяния во всех зонах топочной камеры. В то же время, как уже отмечалось выше, для частиц золы и кокса в пылеугольном пламени характерным является анизотропное рассеяние преимущественно в направлении распространения падающего излучения. В этих условиях, т. е. при учете в расчетах анизотропии рассеяния, показатели теплообмена изменяются в значительно меньшей степени, чем в случае изотропного рассеяния при одинаковых значениях Sc. Влияние анизотропии рассеяния уменьшается по мере увеличения доли дифрагированного излучения.[181, С.192]

Угловое распределение рассеянного излучения (индикатрисы рассеяния) приведено на рис. 3-4 и 3-5. Как видно из представленных данных, наиболее сильное влияние на характер индикатрисы рассеяния оказывает изменение параметра дифракции р. С увеличением р резко возрастает доля энергии, рассеиваемой частицами в узком телесном угле в направлении распространения падающего излучения. Уже при р = 1 доля энергии, рассеянной в переднюю полусферу, доходит до 70 %. Коэффициент асимметрии индикатрисы рассеяния при этом достигает значения т]вп/из « 14. При постоянном р изменение длины волны излучения К, а также вида[181, С.83]

Индикатор регистрирует угловое распределение интенсивности рассеянного света под малыми углами. В качестве индикатора используется фотоумножитель или фотопластинка (фотопленка). В первом случае индикатор представляет собой фотоумножитель с диафрагмой диаметром о!0тв = 0,3 мм. Фотоумножитель монтируется на устройстве, позволяющем плавно перемещать его перпендикулярно направлению распространения падающего излучения.[210, С.225]

по направлению распространения падающего излучения, по сравнению с рассеянием вперед для монодисперсной системы, в которой все частицы имеют размер х— хт. В рассматриваемых условиях (хт — 0,2 мкм и х = 0,2 мкм) увеличение длины волны излучения приводит к соответствующему уменьшению параметров р и рт. При этом уже для значения "k = 6 мкм индикатрисы рассеяния как для полидисперсной, так и для монодисперсной системы частиц близки к рэлеевским.[181, С.138]

... отрезано, скачайте архив с полным текстом ! Полный текст статьи здесь

Задачи по теоретической механике из сборника курсовых работ под редакцией А.А. Яблонского, Тарга, Кепе, Диевского, Мещерского и любого другого на заказ. Быстро, качественно, все виды оплат, СМС-оплата.
Вы так же можете заказать решение задач и по другим предметам: химия, высшая математика, строймех, сопромат, электротехника, метрология, ДМ, ТММ и другие.

СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

Перейти к перечню использованной литературы

На главную