На главную
ПОМОЩЬ СТУДЕНТАМ!!!
Готовые решения задач по теормеху из методичек Тарга С.М. 1988 и 1989 г. и старых методичек 1978, 1982 и 1983гг.. Решение любых задач по термеху на заказ.
Если Вам нужны решения задач по Физике из методички Чертова А.Г. для заочников или решение задач из задачников Прокофьева, Чертова, Воробьёва и Волькинштейна или любых других решений по физике или гидравлике, воспользуйтесь сайтом fiziks.ru

Статья по теме: Рассмотрим теплообмен

Область знаний: теплообменники, печи, теплоперенос, паровые котлы, нагревание, горение, топлива, теплообмен

Скачать полный текст

Рассмотрим теплообмен между двумя единичными (например, по 1 м2) поверхностями, обращенными друг к другу с небольшим зазором (рис. 11.2), причем Г|>Г2. В этой системе Е\ — энергия собственного излучения первого тела на второе, ?•,> второго на первое. Ввиду малого расстояния между ними практически все излучение каждой из рассматриваемых поверхностей попадает на противоположную. Воспользуемся понятием эффективного излучения ?Эф, представленного выражением (11.3). Для непрозрачного тела (D = Q и R=\— А) выражение (11.3) запишется в виде ?ц,= = ? + ?„.„ (1-Л).[286, С.92]

Рассмотрим теплообмен излучением при стационарном режиме между двумя параллельными стенками, имеющи-[294, С.429]

Рассмотрим теплообмен излучением между двумя параллельными пластинами (серыми телами) неограниченных размеров 1 и 2 с постоянными во времени температурами Т1 и 7\(71]>Т'2) и поглощающими способностями ai и аа, разделенными слоем неподвижной поглощающей серой аг среды толщиной /. Будем считать, что переноса теплоты теплопроводностью и конвекцией не происходит. Выведем формулу для определения поверхностной плотности результирующего потока излучения ф^ от пластины / к пластине 2 [85]. Из формулы (13.70) при условии аг = const найдем распределение температуры в слое поглощающей среды[303, С.295]

Рассмотрим теплообмен излучением между двумя параллельными серыми поверхностями с площадью А каждая, расстояние между которыми мало сравнительно с их высотой и шириной. При этом условии излучение каждой из них обязательно попадает на другую (см. § 32.4).[313, С.402]

Рассмотрим теплообмен между двумя единичными (по 1 м2) поверхностями, обращенными друг к другу с небольшим зазором (рис. 11.5), причем Ti>T2. В этой системе Е\ — энергия собственного излучения первого тела на второе, Е2 — второго на первое. Проследим за расходованием энергии собственного излучения 1-го тела. После попадания энергии EI на второе тело часть ее EiA2 поглощается вторым телом, часть Е\—EiAy=E\(\—А2) отражается снова на первое тело, где доля EI(\—А2)А\ отраженного излучения поглощается, а доля Е\(\—Л2) (1—А\) отражается на второе тело и так до бесконечности. Таким же образом можно проследить за расходованием энергии Е2 собственного излучения второго тела.[315, С.108]

Рассмотрим теплообмен между реагирующим пограничным слоем и испаряющейся (сублимирующейся) поверхностью твердого тела. За пределами пограничного слоя параметры газа — плотность смеси ро, ее тангенциальная скорость wx=w0, концентрации компонентов смеси niio — постоянны. Будем полагать для простоты, что число Прандтля газового потока равно единице и соответственно равен единице коэффициент восстановления. Пренебрежем тепловым излучением. Примем, что молекулярный массообмен осуществляется только концентрационной диффузией. Рассматриваемый процесс стационарен.[322, С.358]

Рассмотрим теплообмен при обтекании колеблющимся потоком криволинейных поверхностей, например шара или цилиндра.[141, С.117]

Рассмотрим теплообмен при обтекании плоской пластины при условии, что стационарное течение сопровождается колебаниями скорости внешнего потока высокой частоты, причем закон колебания внешнего потока соответствует гармонической стоячей волне, т. е.[141, С.123]

Рассмотрим теплообмен одной частицы, находящейся в агрегате в первом ряду. Объемное количество газа, омывающего частицу за 1 ч при кубической укладке частиц в агрегате, равно 3 600 wn,-yd2. Приравнивая количества тепла, отданного газом и воспринятого частицей, имеем:[145, С.298]

Рассмотрим теплообмен двух соседних труб пакета, обтекаемого потоком. Температуры на поверхности обеих труб одинаковы. Это означает, что тепловые граничные условия в каждом поперечном сечении имеют вид tcri = tCTi+l, где i — номер трубы. При локальном моделировании обогревается одна из этих труб и tCTi Ф tCTi+i- Соответственно будут деформироваться температурные поля, что схематически и изображено на рис. 2-1. Такая деформация температурного поля изменяет величину dt/dn около поверхности нагреваемой трубы и, в соответствии с формулой (2-27), изменится величина коэффициента теплоотдачи а.[116, С.49]

В этой главе мы рассмотрим теплообмен при стационарном ламинарном течении в цилиндрических трубах. Будем полагать, что движение жидкости вынужденное, поле скорости не зависит от поля температуры и массовые силы отсутствуют. Анализ теплообмена проводится в предположении постоянства физических свойств жидкости. Влияние на теплоотдачу зависимости физических свойств от температуры обсуждается в гл. 12.[333, С.130]

... отрезано, скачайте архив с полным текстом ! Полный текст статьи здесь

Задачи по теоретической механике из сборника курсовых работ под редакцией А.А. Яблонского, Тарга, Кепе, Диевского, Мещерского и любого другого на заказ. Быстро, качественно, все виды оплат, СМС-оплата.
Вы так же можете заказать решение задач и по другим предметам: химия, высшая математика, строймех, сопромат, электротехника, метрология, ДМ, ТММ и другие.

СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

Перейти к перечню использованной литературы

На главную