На главную
ПОМОЩЬ СТУДЕНТАМ!!!
Готовые решения задач по теормеху из методичек Тарга С.М. 1988 и 1989 г. и старых методичек 1978, 1982 и 1983гг.. Решение любых задач по термеху на заказ.
Если Вам нужны решения задач по Физике из методички Чертова А.Г. для заочников или решение задач из задачников Прокофьева, Чертова, Воробьёва и Волькинштейна или любых других решений по физике или гидравлике, воспользуйтесь сайтом fiziks.ru

Статья по теме: Сферического телесного

Область знаний: теплообменники, печи, теплоперенос, паровые котлы, нагревание, горение, топлива, теплообмен

Скачать полный текст

Наиболее известный для теплофизиков квадратурный метод решения интегро-дифференциального уравнения переноса излучения (3-18), предложенный в (Л. 329, 330], описан в [Л. 6]. В математическом отношении этот метод заключается в аппроксимации интегро-дифференциального уравнения переноса излучения системой линейных дифференциальных уравнений. При этом подходе из бесконечного множества всевозможных направлений s в пределах сферического телесного угла 4л выбирается определенное число фиксированных направлений EJ (i=l, 2, ..., п). Записывая уравнение переноса излучения для каждого фиксированного направления 54 и заменяя в нем интеграл, учитывающий рассеяние, той или иной квадратурной формулой, приходят к системе линейных дифференциальных уравнений относительно интенсивности /у (Sj) вдоль каждого из выбранных направлений st. Очевидно, что подобная аппроксимация будет тем точнее, чем большее число фиксированных направлений S; выбирается, но одновременно с этим усложняется и система дифференциальных уравнений, подлежащая математическому решению. Использование описанного квадратурного метода для исследования процессов переноса излучения при наличии рассеяния дало позитивные результаты (Л. 41, 42].[130, С.112]

Интегрируя скалярно уравнение (3-18) по всем направлениям в пределах сферического телесного угла4я, а также принимая во внимание (1-58), (1-78), (1-88), (1-124), (1-126) и (3-17), получаем уравнение энергии спектрального излучения для среды:[130, С.98]

Когда излучение падает на элемент объема со всех направлений в пределах сферического телесного угла, интегрирование (1.63) по всем телесным „углам падения дает выражение[359, С.38]

Элемент объема, на который падает излучение со всех направлений в пределах сферического телесного угла, содержит в каждый момент времени t определенное количество энергии излучения. Количество энергии излучения, заключенное в единице объема, в единичном интервале частот, называется спектральной объемной плотностью энергии излучения и обозначается[359, С.39]

Умножив все члены уравнения (7-1) на rf[130, С.192]

Интегралы (XIII-13 и XIII-14) от интенсивности падающего излучения по возможным направлениям в пределах сферического телесного[375, С.323]

Второе уравнение можно составить, введя новый коэффициент распределения спектральной интенсивности излучения в пределах сферического телесного угла 4л у рассматриваемой точки граничной поверхности. Выражение этого коэффициента следующее:[130, С.120]

Спектральная объемная плотность энергии излучения Uv в данном месте определяется путем интегрирования (1-77) по всем направлениям в пределах сферического телесного угла:[130, С.49]

Здесь первый член описывает собственное излучение, испускав* мое нагретым веществом, а второй — излучение, падающее на элемент объема со всех направлений в пределах сферического телесного угла и рассеянное в направлении Q.[359, С.39]

Уравнения диффузионного приближения для полного (интегрального) излучения выводятся из (3-18), как и в случае спектрального излучения. Аналогичное векторное интегрирование уравнения переноса но всем направлениям в пределах сферического телесного угла 4л; и одновременное интегрирование всех членов этого уравнения по всему спектру частот от v = 0 до сю приводит к уравнению для вектора 'полного потока излучения:[130, С.155]

Рассмотрим тензорное приближение для полного (интегрального) излучения. Аналогичным образом проинтегрируем (3-18) по всем направлениям с одновременным интегрированием его по всему спектру частот. Умножим все члены (3-18) поочередно на величину cos (s, Xi)d(usdv (i=\, 2, 3) и проинтегрируем в пределах сферического телесного угла 4л: и по частоте от v = 0 до оо. Три скалярных уравнения, получаемые в результате такой операции, запишем в виде векторного выражения[130, С.171]

... отрезано, скачайте архив с полным текстом ! Полный текст статьи здесь

Задачи по теоретической механике из сборника курсовых работ под редакцией А.А. Яблонского, Тарга, Кепе, Диевского, Мещерского и любого другого на заказ. Быстро, качественно, все виды оплат, СМС-оплата.
Вы так же можете заказать решение задач и по другим предметам: химия, высшая математика, строймех, сопромат, электротехника, метрология, ДМ, ТММ и другие.

СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

Перейти к перечню использованной литературы

На главную