На главную
ПОМОЩЬ СТУДЕНТАМ!!!
Готовые решения задач по теормеху из методичек Тарга С.М. 1988 и 1989 г. и старых методичек 1978, 1982 и 1983гг.. Решение любых задач по термеху на заказ.
Если Вам нужны решения задач по Физике из методички Чертова А.Г. для заочников или решение задач из задачников Прокофьева, Чертова, Воробьёва и Волькинштейна или любых других решений по физике или гидравлике, воспользуйтесь сайтом fiziks.ru

Статья по теме: Спектральная интенсивность

Область знаний: теплообменники, печи, теплоперенос, паровые котлы, нагревание, горение, топлива, теплообмен

Скачать полный текст

Так, спектральная интенсивность собственного излучения поверхности, определяемая для термодинамического равновесия по (2-68), для реальных случаев при той же кинетической температуре частиц тела будет несколько иной:[130, С.83]

В соответствии с (2-5) спектральная интенсивность излучения /v +n(s), падающего на поверхность в любом направлении s, в точности равна спектральной интенсивности /v _n( — s) исходящего от поверхности излучения в прямо противоположном направлении, т. е.[130, С.79]

Из (33.68) следует, что локальная спектральная интенсивность излучения /^ зависит только от значения локальной интенсивности излучения абсолютно черного тела /ох и ее градиента d/0>, d.v. Уравнение (33.68) получено в приближении диффузии излучения, поэтому оно относительно простое, так как в этом случае перенос энергии зависит только от условий в ближней окрестности данной точки и может быть выражен через градиенты паря-метров в точке. Уравнение (33.68) используется при выводе зависи-[304, С.421]

Таким образом, с макроскопической точки зрения спектральная интенсивность излучения представляет собой количество электромагнитной энергии, распространяющейся в рассматриваемом направлении за единицу времени, отнесенное к единице телесного угла, осью которого является выбранное направление, к единице поверхности, нормальной к этому направлению, и к единице частотного интервала.[130, С.19]

На основании закона Кирхгофа можно доказать, что спектральная интенсивность собственного излучения единичного газового объема в любом направлении пространства равна а^^, т. е. определяется только коэффициентом поглощения газа и спектральной интенсивностью черного излучения /ov при температуре газа.[323, С.172]

На основании закона Кирхгофа можно доказать, что спектральная интенсивность собственного излучения единичного газового объема в любом направлении пространства равна a^J^, т. е. определяется только коэффициентом поглощения газа и спектральной интенсивностью черного излучения J^ при температуре газа.[324, С.185]

Уравнение (2-3) будет выполняться при условии, если спектральная интенсивность равновесного излучения в вакууме /ov для всех длин волн не будет зависеть от направления s, т. е. термодинамически равновесное излучение является изотропным. Поскольку, как уже отмечалось, интенсивность в вакууме не меняется вдоль любого направления, то получим первое важное свойство равновесного излучения для вакуума:[130, С.61]

На основании приведенного анализа было показано, что спектральная интенсивность равновесного излучения в вакууме является универсальной функцией частоты и температуры согласно (2-5), а полная интенсивность равновесного излучения /о определяется только температурой равновесной системы и является ее универсальной функцией согласно (2-8). Количественная зависимость полной объемной плотности равновесного излучения от температуры была найдена экспериментально в 1879 г. Стефаном [Л. 318) и теоретически — в 1884 г. Л. Больцманом [Л. 319], вследствие чего она и получила название закона Стефана — Больцмана. В дальнейшем эта найденная зависимость была подтверждена точными экспериментальными измерениями, а также была получена как следствие закона Планка.[130, С.66]

Исходной (первичной) величиной, характеризующей поле излучения, является спектральная интенсивность излучения /v(s), физический смысл 'и определение которой приведены выше. Эта величина является функцией координат рассматриваемой точки М, времени т, направления s и частоты v:[130, С.49]

Из уравнения (5-21) видно, что с ростом спектральной оптической толщины слоя ov/ суммарная спектральная интенсивность излучения с поверхности /v(0 растет и при av />3 практически достигает спектральной интенсивности излучения абсолютно черного тела /ov при температуре, равной температуре газа в объеме. Вне полос спектра поглощения газа величина а, — 0; из соотношения (5-21) следует, что в этих участках спектра излучение газового объема отсутствует. Выражение (5-21) определяет интенсивность излучения по направлению нормали к поверхности плоского слоя. Плотность полусферического излучения с поверхности Ev можно найти, если рассмотреть также иные направления, по которым излучение пересекает граничную поверхность. Выражение для интенсивности излучения в произвольном направлении п (рис. 5-21) определяется тем же уравнением (5-21), если в нем толщину слоя газа / заменить на длину пути луча в этом направлении /„ — J/cosO. Если подставить это соотношение в (в), то после вычислений получим:[323, С.174]

В свою очередь спектральная интенсивность исходящего от поверхности излучения /v _п ( — s) складывается из интенсивности собственного и отраженного излучения и может быть записана:[130, С.79]

... отрезано, скачайте архив с полным текстом ! Полный текст статьи здесь

Задачи по теоретической механике из сборника курсовых работ под редакцией А.А. Яблонского, Тарга, Кепе, Диевского, Мещерского и любого другого на заказ. Быстро, качественно, все виды оплат, СМС-оплата.
Вы так же можете заказать решение задач и по другим предметам: химия, высшая математика, строймех, сопромат, электротехника, метрология, ДМ, ТММ и другие.

СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

Перейти к перечню использованной литературы

На главную