На главную
ПОМОЩЬ СТУДЕНТАМ!!!
Готовые решения задач по теормеху из методичек Тарга С.М. 1988 и 1989 г. и старых методичек 1978, 1982 и 1983гг.. Решение любых задач по термеху на заказ.
Если Вам нужны решения задач по Физике из методички Чертова А.Г. для заочников или решение задач из задачников Прокофьева, Чертова, Воробьёва и Волькинштейна или любых других решений по физике или гидравлике, воспользуйтесь сайтом fiziks.ru

Статья по теме: Теплоотдающую поверхность

Область знаний: теплообменники, печи, теплоперенос, паровые котлы, нагревание, горение, топлива, теплообмен

Скачать полный текст

Краевой угол в, зависящий от способности жидкости смачивать теплоотдающую поверхность, точно воспроизводится только в ква-.зистатических условиях роста пузыря, когда процесс протекает бесконечно медленно. В реальных условиях угол в искажается, так как скорость роста пузыря, особенно на начальной стадии, весьма высока. При этом в жидкости возникают значительные инерционные силы, оказывающие динамическое воздействие на пузырь. При изменении в от 40 до 90° коэффициент у меняется от 0,1 до 0,49. Если принять у=0,3, а 02=6, то уравнение (6.11) удовлетворительно согласуется с опытными данными, полученны-[319, С.173]

Число центров парообразования можно искусственно изменить, подвергнув соответствующей обработке теплоотдающую поверхность и жидкость. Например, если теплоотдающую поверхность отполировать, а жидкость дегазировать и очистить от мельчайших пылинок, то для возникновения процесса парообразования потребуется больший перегрев, ,чем при кипении той же жидкости на необработанной технической поверхности без соответствующей подготовки жидкости. Это объясняется тем, что с повышением класса чистоты обработки на поверхности остаются все более мелкие микровпадины с меньшим радиусом кривизны. Однако даже[319, С.170]

На рис. 6.1, б схематично показана форма паровых пузырей, образующихся при кипении жидкости, не смачивающей теплоотдающую поверхность. При такой форме пузырей (краевой угол Э> >90°) тепловой поток от поверхности передается в основном к пару и вследствие малой его теплопроводности интенсивность теплообмена оказывается примерно на порядок ниже, чем при кипении смачивающей жидкости. Термин «пузырьковое кипение» обычно применяется к жидкостям, смачивающим теплоотдающую поверхность, и изложенные ниже основы теории теплообмена при пузырьковом кипении относятся к этим жидкостям.[319, С.162]

В настоящей работе были получены экспериментальные данные по теплоотдаче при кипении калия под давлением собственных паров в довольно широком интервале изменения параметров, а именно при давлении насыщения ря = 1-^-1 100 мм рт. ст. и q=7 -104~2.4-106 вт/м2. Теплоотдача исследовалась на опытных элементах, изготовленных из никеля (гладкая поверхность), армко (гладкая и шероховатая) и нержавеющей стали 1Х18Н9Т (шероховатая). Искусственную шероховатость на теплоотдающую поверхность наносили керном специальной заточки. Впадины имели форму либо узких щелей (поверхность из армко), либо конических углублений (поверхность из нержавеющей стали) (рис. 2). Сопоставление данных по теплоотдаче на поверхностях различной шероховатости при низких и высоких давлениях насыщения обнаружено существенное влияние величины температурного напора &Т—ТЮ — Та, где Tw — температура теплоотдаю-щей стенки, Тв — температура насыщения, как на условия возникновения пузырькового кипения, так и на устойчивость этого процесса. Первичный анализ полученных экспериментальных данных показал, что наблюдается некоторая закономерность перехода к устойчивому кипению при достижении определенной тепловой нагрузки д„, характерной для данного давления насыщения. Дальнейшая обработка результатов опытов привела к установлению эмпирической зависимости начала перехода от неустойчивого процесса кипения к устойчивому развитому кипению на поверхностях с умеренной шероховатостью:[134, С.250]

Вторая физическая модель, предложенная Д. А. Лабунцовым 197, 98], предполагает, что в период роста пузыря теплота подводится к нему от теплоотдающей поверхности теплопроводностью через микропленку жидкости, отделяющую теплоотдающую поверхность от основания пузыря. Решение, полученное на основе этой модели, имеет вид[319, С.173]

Выражения (4-21), (4-22) показывают, что увеличение относительной площади сечения изоляционных прослоек S уменьшает величину Z3(t), что в свою очередь приводит к снижению тепло- и холодопроизводительно-сти и коэффициентов энергетической эффективности ТТН. Однако отсюда не следует делать поспешного заключения о том, что при конструировании термобатареи всегда надо стремиться к максимальной плотности расположения термоэлементов. Ведь кроме указанного выше фактора, увеличение площади сечения прослоек увеличивает общую теплоотдающую поверхность термобатареи, что приводит к уменьшению «паразитных» перепадов температуры между спаями и окружающими их средами. При этом, если фиксированы температуры окружающих сред, то уменьшается общий рабочий перепад температур между холодными и горячими спаями, а следовательно, улучшаются все энергетические показатели ТТН.[281, С.56]

От части поверхности, на которой нет активных зародышей паровой фазы, тепловой поток отводится жидкостью, сильно турбу-лизированной паровыми пузырями. При пузырьковом кипении паровой пузырь отделен от теплоотдающей поверхности тонкой пленкой жидкости (микропленкой) [97, 98]. Краевой угол 6<90° (рис. 6.1, а). Площадь непосредственного контакта поверхности нагрева с паром парового пузыря в центре основания последнего пренебрежимо мала, поэтому поверхность практически полностью омывается жидкостью. Однако необходимо отметить, что схематично представленная на рис. 6.1, а форма парового пузыря, обеспечивающая высокую интенсивность теплообмена, реализуется только при кипении жидкости, смачивающей теплоотдающую поверхность. Очевидно, что чем больше действующих на единице площади по-1 верхности центров парообразования z, тем большая часть теплового потока отводится от стенки за счет испарения жидкости в паровые пузыри и тем выше интенсивность теплообмена. С ростом величины z усиливается турбулизация пристенной области паровыми пузырями, что также приводит к увеличению коэффициента теплоотдачи. • • .[319, С.162]

ватости в виде конических углублений (глубиной от 0.5 до 1 мм, углом конуса ф=45°) на теплоотдающую поверхность способствует возникновению кипения и стабилизации начавшегося процесса кипения. Меньший эффект дает искусственная шероховатость в виде узких канавок, что хорошо согласуется с теоретическими данными. На гладкой теплоотдающей поверхности из никеля калий склонен к перегреву относительно равновесной температуры насыщения. Зарегистрированные в опытах максимальные перегревы калия составили: при давлении 10 мм рт. ст. — ДГ=250° К, а при давлении 700 мм рт. ст. — А7'=1000 К.[134, С.257]

массу жидкости и частично разрушается при прорыве жидкости к стенке Однако в последнем случае не происходит интенсивного охлаждения теплоотдающей поверхности, так как пленка тут же восстанавливается. Высокая устойчивость пленки объясняется неспособностью жидкости смачивать теплоотдающую поверхность из-за того, что температура последней *ст существенно выше температуры сфероидального состояния жидкости /сф. Чтобы вновь перейти от пленочного кипения к пузырьковому, необходимо снизить температуру греющей стенки. В условиях естественной конвекции это можно сделать, уменьшив плотность теплового потока. После того как жидкость начнет смачивать теплоотдающую поверхность (при *ст<*с*), устанавливается пузырьковое кипение. Плотность тепло- -вого потока, при котором пленочное кипение переходит в пузырьковое, называется плотностью второго критического теплового потока <7кр2- ОчеВИДНО, ЧТО <7кр2<[319, С.165]

где а0 — коэффициент со стороны охлаждающей среды; г — термическое сопротивление стенки трубы и отложений. Коррекцией для учета различных внутренних и наружных поверхностей трубы в этом уравнении пренебрегают, хотя ее нетрудно и учесть (если она значительна). Из U можно определить теплоотдающую поверхность AT, интегрируя следующее уравнение:[452, С.352]

3. Нарушение сплошности пленки в процессе испарения последней приводит к значительному снижению коэффициента теплоотдачи и к скачкообразному повышению температуры стенки канала (ниспадающая ветвь кривой 2 на рис. 8.4). Явление ухудшения теплоотдачи, обусловленное высыханием жидкой пленки, получило название кризиса теплообмена второго рода ![45]. В закризисной области поток пара, омывающий теплоотдающую поверхность, несет в себе мелкие капли жидкости. Выпадение капель на стенку и их испарение обеспечивают более высокую интенсивность теплообмена по сравнению с процессом теплоотдачи к перегретому пару при прочих равных условиях. Эту область называют областью ухуд-шенных режимов теплоотдачи. Режимы ухудшенной теплоотдачи, если они устанавливаются даже на части поверхности теплообмена аппарата, снижают значение коэффициента теплоотдачи для всей поверхности в целом. Однако такие режимы во многих случаях полностью исключить нельзя. В прямоточных парогенераторах, в некоторых типах испарителей холодильных машин они всегда имеют-место. '[319, С.230]

Полный текст статьи здесь

Задачи по теоретической механике из сборника курсовых работ под редакцией А.А. Яблонского, Тарга, Кепе, Диевского, Мещерского и любого другого на заказ. Быстро, качественно, все виды оплат, СМС-оплата.
Вы так же можете заказать решение задач и по другим предметам: химия, высшая математика, строймех, сопромат, электротехника, метрология, ДМ, ТММ и другие.

СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

Перейти к перечню использованной литературы

На главную