На главную
ПОМОЩЬ СТУДЕНТАМ!!!
Готовые решения задач по теормеху из методичек Тарга С.М. 1988 и 1989 г. и старых методичек 1978, 1982 и 1983гг.. Решение любых задач по термеху на заказ.
Если Вам нужны решения задач по Физике из методички Чертова А.Г. для заочников или решение задач из задачников Прокофьева, Чертова, Воробьёва и Волькинштейна или любых других решений по физике или гидравлике, воспользуйтесь сайтом fiziks.ru

Статья по теме: Термодинамически равновесное

Область знаний: теплообменники, печи, теплоперенос, паровые котлы, нагревание, горение, топлива, теплообмен

Скачать полный текст

Уравнение (2-3) будет выполняться при условии, если спектральная интенсивность равновесного излучения в вакууме /ov для всех длин волн не будет зависеть от направления s, т. е. термодинамически равновесное излучение является изотропным. Поскольку, как уже отмечалось, интенсивность в вакууме не меняется вдоль любого направления, то получим первое важное свойство равновесного излучения для вакуума:[130, С.61]

Основные характеристики процесса с удовлетворительной для инженерных расчетов точностью могут быть оценены методами химической термодинамики в предположении о том, что в процессе достигается термодинамически равновесное состояние. Природа реакций органических компонентов топлива с кислородом при высоких температурах такова, что главные реакции, определяю-[180, С.311]

Уравнения (4-33) — (4-37) имеет смысл привлекать к расчету процесса, начиная от тех сечений канала, в которых возникает интенсивное образование устойчивых зародышей, сопровождающееся заметным выпадением конденсата, и кончая местом, где завершается скачок конденсации и система жидкость—пар переходит в термодинамически равновесное состояние. С момента восстановления термодинамического равновесия в потоке перестают быть действительными уравнения (4-36), (4-36'), а также выражения для определения скорости зародышеобразования, относящиеся к явлениям, происходящим в перенасыщенном паре. Уравнения же (4-33) — (4-35) "без дополнительных связей, характеризующих междуфазовый обмен массой, не образуют замкнутой системы. В условиях фазового равновесия и совпадения скоростей паровой и конденсированной составляющих потока можно парожидкостную среду рассматривать как единую систему. Процесс изоэн-тропийного течения такой термодинамически равновесной системы полностью описывается приведенными в § 3-3 уравнениями (3-7) — (3-9), к которым следует присоединить уравнение кривой упругости Т„ = f (p). Заметим, что система уравнений (3-7) — (3-9) свободна от такого допущения, заложенного в основу вывода зависимости (4-33) — (4-35), как отождествление свойств пара и идеального газа.[137, С.155]

Принятие локального термодинамического равновесия существенно облегчает задачу, .поскольку все радиационные характеристики вещества в этом случае однозначно зависят только от частоты и термодинамических параметров. Поэтому для определения излучательных и поглощательных характеристик достаточно рассмотреть излучающие системы, в которых устанавливается термодинамически равновесное излучение, подчиняющееся общим закономерностям, вытекающим из принципов термодинамики. Такое рассмотрение равновесных излучающих систем позволяет установить ряд законов, которым подчиняется термодинамически равновесное излучение, и найти связь излучательных и поглощательных характеристик вещества в условиях термодинамического равновесия.[130, С.59]

а) Термодинамически равновесное излучение в вакууме. Рассмотрим излучение в термодинамически равновесной системе, представляющей собой вакуумирован-ную полость, окруженную замкнутой изотермической оболочкой. За счет собственного излучения оболочки замкнутое вакуумированное пространство заполняется излучением различных длин волн. При этом свойства наполняющего замкнутое пространство излучения становятся такими, что оболочка поглощает ровно столько энергии, сколько и излучает. В наступившем состоянии термодинамического равновесия излучение в вакуумиро-ванной полости будет подчиняться условиям (2-2) . Поскольку IB вакууме не происходит излучения и поглощения электромагнитной энергии, то спектральная интен-60[130, С.60]

б) Термодинамически равновесное излучение в среде. Представим себе термодинамически равновесную систему, состоящую из двух объемов и окруженную изотермической оболочкой с температурой Т. Первый объем является вакуумированной полостью, а второй заполнен диатермической средой, скорость распространения излучения в которой для различных частот различна и отличается от скорости распространения электромагнитных волн в вакууме с. При этом в первом (ва-[130, С.63]

скачка: постепенное накопление и рост зародышей жидкой фазы, во время которого расширяющийся пар сохраняет свойства однородного вещества, завершается бурным выпадением конденсата, переводящим систему в термодинамически равновесное состояние. В то же время, в литературе (см., например, [Л. 67, 681) высказываются -соображения о том, что испарение жидкости при изобарном подводе тепла также носит скачкообразный характер. В связи с этим следует выяснить, в какой форме протекает процесс испарения в адиабатически движущейся жидкости: имеет ли место непрерывное изменение состояния потока или же параметры среды претерпевают разрыв, вызванный внезапным парообразованием и местным превращением перегретой жидкости в двухфазную систему. Ответ на вопрос о возможности существования скачка испарения может быть получен из самых общих соображений.[137, С.164]

2-2. Термодинамически равновесное излучение ... 60 2-3. Интегральные величины равновесного излучения, закон Стефана—Больцмана........ 66[130, С.461]

где Л0 — безразмерный оператор Л, W — безразмерные скорости реакции. Очевидно, что при Ge -*°° решение находится из системы Н^0' =0, т.е. имеет место термодинамически равновесное состояние, в котором Cm зависит только от z. Обозначим это решение символом с^ и будем искать малые поправки к нему в виде ряда[426, С.187]

* После передачи рукописи в издательство стали известны результаты опытов Г. А. Салтанова, проведенных в Московском энергетическом институте [Л. 41 ]. При изучении движения водяного пара в соплах с расчетным значением числа М « 2 на выходе, в некоторых режимах течения наблюдался повторный скачок конденсации, заметно более слабый нежели первый. Эти наблюдения показывают, что при интенсивном разгоне потока термодинамически равновесное расширение, отмечающееся за фронтом первого скачка конденсации, может на некотором расстоянии от него вновь нарушиться. Вопрос об условиях и степени повторного нарушения термодинамического равновесия фаз нуждается в дополнительном изучении.[137, С.94]

2. Превращение термодинамически равновесное, а обмен неравновесный. Кинетика процесса определяется исключительно процессами[340, С.337]

Полный текст статьи здесь

Задачи по теоретической механике из сборника курсовых работ под редакцией А.А. Яблонского, Тарга, Кепе, Диевского, Мещерского и любого другого на заказ. Быстро, качественно, все виды оплат, СМС-оплата.
Вы так же можете заказать решение задач и по другим предметам: химия, высшая математика, строймех, сопромат, электротехника, метрология, ДМ, ТММ и другие.

СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

Перейти к перечню использованной литературы

На главную