На главную
ПОМОЩЬ СТУДЕНТАМ!!!
Готовые решения задач по теормеху из методичек Тарга С.М. 1988 и 1989 г. и старых методичек 1978, 1982 и 1983гг.. Решение любых задач по термеху на заказ.
Если Вам нужны решения задач по Физике из методички Чертова А.Г. для заочников или решение задач из задачников Прокофьева, Чертова, Воробьёва и Волькинштейна или любых других решений по физике или гидравлике, воспользуйтесь сайтом fiziks.ru

Статья по теме: Возмущения теплоподвода

Область знаний: теплообменники, печи, теплоперенос, паровые котлы, нагревание, горение, топлива, теплообмен

Скачать полный текст

И —частота акустических колебаний в герцах, a D — диаметр проволочки. Приведенные кривые показывают, что ослабление возмущения теплоподвода т) при достаточно больших Q может быть весьма значительным, а фазовое запаздывание нарастает с частотой достаточно быстро и практически достигает предельного значения, равного[409, С.421]

Таким образом, каким бы сложным ни был реальный процесс внутри 0, его всегда можно заменить некоторым эквивалентным, который слагается из эффективного возмущения теплоподвода Q%, возмущения скорости распространения некоторого эффективного плоского фронта пламени Uia и эффективного возмущения гидравлического сопротивления камеры сгорания Р*3. Такая замена возможна не только тогда, когда известны все тонкости идущих внутри а процессов, позволяющие вычислить Jlt /2, Jai "Пег и т. д. Достаточно знать (из эксперимента или каким-либо иным образом) р, v и s по обе стороны сг, чтобы сразу найти эквивалентный процесс в зоне горения. Действительно, воспользовавшись равенствами (16.13),[409, С.137]

Рассмотрим теперь несколько частных случаев диаграмм устойчивости. Построенная на рис. 27 диаграмма соответствует возбуждению колебаний при J1 = J2 — J3 = О, т. е. за счет одного лишь возмущения теплоподвода Q. Она построена для самого общего случая. Предположим, что в установившемся движении подогрев газа при пересечении им поверхности 2 пренебрежимо мал, так что в уравнениях (15.7) можно положитьМ1 = MZ = М ка1 = а2; это соответствует в первом приближении возбуждению звука в трубе Рийке. Тогда систему (15.7) можно записать в следующем виде:[409, С.159]

Приведем пример подобного расчета. Пусть 11=12= =0,5, температура воздуха до подогрева 288° К, после подогрева 1500° К, а скорость холодного течения 50 м/сек. Процессы в зоне теплоподвода примем такими, что Jl = = /2 = /з = 0 и возбуждение системы может происходить только за счет возмущения теплоподвода Q. Тогда при некоторых фиксированных свойствах Q, которые будут указаны ниже, можно провести расчет по описанной выше методике.[409, С.182]

Надо сказать, что проделанный выше расчет не может претендовать на большее, чем быть грубой качественной схемой. Однако он позволяет указать на принципиально новое, что содержится в свойствах растянутого по длине камеры горения. Действительно, пусть горение происходит только в одной плоскости (а не в двух). Тогда, смещая эту плоскость вдоль оси трубы, можно изменять соотношения между фазой возмущения теплоподвода и фазой колебаний среды. При этом могут быть найдены такие положения плоскости теплоподвода, при которых самовозбуждение системы становится неизбежным. Другое дело, если горение происходит в двух плоскостях, отвечающих условиям (47.4). Тогда возбуждение становится невозможным при любом положении области теплоподвода по оси трубы, так как фазовые соотношения перестают играть какую-либо роль, поскольку амплитуда возмущения теплоподвода обратилась в нуль. Это указывает на большую универсальность второго метода подавления вибрационного горения (путем уменьшения относительных амплитуд, а не путем изменения фазовых соотноше-[409, С.410]

Рассмотрим вопрос о том, как можно рациональным образом заменить действительный процесс горения внутри а другим, простым и наглядным процессом, причем так, чтобы не потерять при переходе к этому новому процессу никаких существенных для возбуждения акустических колебаний свойств реального процесса горения. Приведенные несколько выше примеры позволяют предложить в качестве эффективного идеализированного процесса возмущенного горения процесс, складывающийся из двух основных: возмущения теплоподвода и возмущения положения плоского фронта пламени. Выше уже говорилось, что эти процессы нельзя свести друг к другу и поэтому из трех независимых величин, которые нужны для связи (без нарушения трех уравнений сохранения) произвольно заданных слева и справа от сг возмущений р, v и s, две уже имеются. В качестве третьей величины можно взять, например, вариацию Р*, которую удобнее всего представить себе как вариацию гидравлического сопротивления камеры сгорания при колебаниях параметров набегающего на нее холодного течения.[409, С.136]

Если ослабление амплитуды возмущения теплоподвода имеет только количественное влияние на процесс возбуждения звука в трубе Рийке, то фазовое запаздывание является важнейшим фактором в рассматриваемом[409, С.421]

Принципиальное отличие рассматриваемого случая от изучавшихся ранее заключается в том, что вместо возмущения теплоподвода или скорости распространения пламени здесь появляется возмущение газообразования. Поскольку газообразование, вообще говоря, не обязательно должно быть связано с теплоподводом (горением), то этот тип возбуждения акустических колебаний мыслим в устройствах, в которых полностью исключено горение или теплоподвод, но в которых происходит газообразование (например, испарение сильно перегретой жидкости, которая впрыскивается в камеру с пониженным давлением), если, конечно, это газообразование будет тем или иным образом зависеть от колебаний давления или скорости.[409, С.487]

На основе приведенных соображений можно утверждать, что разнесение горения положительно сказывается на уменьшении амплитуды возмущения теплоподвода. Однако известно (это видно хотя бы из системы (16.15),[409, С.413]

Хотя последние величины получены на основе графика Лайтхилла (рис. 95), допустимость применения которого вызывает законное недоверие, здесь они будут взяты в качестве некоторых параметров первого приближения, имеющих, вероятно, правильные порядки величин, тем более, что другие данные в настоящее время отсутствуют. Главное, что здесь вводится, — это некоторое запаздывание возмущения теплоподвода Q относительно возмущения скорости v.[409, С.427]

(Y = Q). Следует отметить интересную особенность такого случая — начало координат не попадает в заштрихованную область. Это означает, что для возбуждения системы надо иметь конечное значение вектора Q; при Q, по абсолютному значению меньшем некоторой величины, система вообще никогда не возбудится. Следует подчеркнуть, что конечность Q не означает необходимости конечного возмущения теплоподвода в начальный момент времени. Дело в том, что при построении диаграмм типа приведенных на[409, С.159]

... отрезано, скачайте архив с полным текстом ! Полный текст статьи здесь

Задачи по теоретической механике из сборника курсовых работ под редакцией А.А. Яблонского, Тарга, Кепе, Диевского, Мещерского и любого другого на заказ. Быстро, качественно, все виды оплат, СМС-оплата.
Вы так же можете заказать решение задач и по другим предметам: химия, высшая математика, строймех, сопромат, электротехника, метрология, ДМ, ТММ и другие.

СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

Перейти к перечню использованной литературы

На главную