На главную
ПОМОЩЬ СТУДЕНТАМ!!!
Готовые решения задач по теормеху из методичек Тарга С.М. 1988 и 1989 г. и старых методичек 1978, 1982 и 1983гг.. Решение любых задач по термеху на заказ.
Если Вам нужны решения задач по Физике из методички Чертова А.Г. для заочников или решение задач из задачников Прокофьева, Чертова, Воробьёва и Волькинштейна или любых других решений по физике или гидравлике, воспользуйтесь сайтом fiziks.ru

Статья по теме: Уравнениями пограничного

Область знаний: теплообменники, печи, теплоперенос, паровые котлы, нагревание, горение, топлива, теплообмен

Скачать полный текст

Систему уравнений (7.10), впервые полученную Прандтлем в 1904 г., называют уравнениями пограничного слоя.[303, С.108]

Уравнения (2.85)-(2.87) описывают течение жидкости в тонком пристенном слое и называются уравнениями пограничного слоя, причем уравнение (2.85) является уравнением движения, (2.86) — неразрывности потока и (2,87) — энергии. Они справедливы для двухмерных ламинарных стационарных течений несжимаемой жидкости с постоянными физическими свойствами. В отличие от уравнений (2.52)-(2.55), здесь введена дис-сипативная функция Ф, равная[314, С.110]

Согласно [Ы2] при расчете пограничного слоя на плоской пластине с учетом скольжения можно пользоваться обычными уравнениями пограничного слоя. В уравнениях пограничного слоя на криволинейной поверхности при учете скольжения необходимо сохранять члены порядка Re~°'5, учитывающие продольную и поперечную кривизну стенки. Точно так же необходимо учитывать и другие эффекты второго порядка в теории пограничного слоя, вклад которых имеет тот же порядок, что и скольжение. Особенности, возникающие в течении за пределами •кнудсеновского слоя при весьма интенсивной конденсации, когда поперечная макроскопическая скорость в слое Кнудсена соизмерима со скоростью теплового движения молекул, рассмотрены в работах М. Н. Когана и Н. К. Макашева [2-2, 2-6](.[148, С.35]

Токи свободной конвекции вызываются в жидкой или газообразной среде изменением ее плотности. Приводимые ниже исследования посвящены изучению естественной конвекции воздуха на вертикальной пластине, помещенной в большом объеме, при условии, что локальная температура пластины одинакова и не меняется во времени, причем температура пластины выше, чем температура окружающего воздуха. При перепаде температур между пластиной и воздухом порядка 10—50°С и высоте пластины несколько дециметров поток воздуха при атмосферном давлении в целом является ламинарным и носит пограничный характер в том смысле, что он вполне описывается уравнениями пограничного слоя, за исключением области, примыкающей к краям пластины. Пограничный характер потока определяется не тем, что пограничный слой при свободной конвекции имеет значительную толщину, а устанавливается сравнением решения уравнений пограничного слоя с измерениями профилей скорости и температуры. На рис. 1,а и Ъ приводится сравнение профилей скорости и температуры при свободной конвекции на вертикальной пластине. Решение уравнения пограничного слоя получено Е. Польгузеном и приводится в работе Е. Шмидта и В. Бекмана [1], посвященной экспериментальному определению профилей скорости и температуры. Приведенные на рис. 1 кривые профилей скорости и температуры получены расчетным путем. Там же для срав-[171, С.350]

Для описания движения уравнениями пограничного слоя достаточно условия Re^>l. Из приведенных соотношений яс-[356, С.332]

Безотрывное течение в канале с почти параллельными стенками описывается уравнениями пограничного слоя [6]. Рассмотрение турбулентного течения начнем с уравнения Рейнольдса [7]. При малой степени[171, С.374]

Систему уравнений (VI1-9), впервые полученную Прандтлем в 1904 г., называют уравнениями пограничного слоя.[375, С.124]

Ограничимся рассмотрением пограничного слоя газа с числами Рг= 1 и п= 1 (линейная зависимость вязкости от температуры). В случае пластин уравнениями пограничного слоя в переменных Дородницына (53;5) и (53,6) по-прежнему будут (54,1) — (54,3) сохранять свой вид также и интегральные соотношения для пограничного слоя (55,1) и (55,2). Граничные условия, однако, будут определяться соотношениями (65,16) и (65,23), которые мы несколько упростим, приняв в соответствии с (65,21)[472, С.326]

Второй член в правой части уравнения теплового баланса исчезает для случая охлаждения выпотеваяием. Первый член в правой части уравнения |(2) определяется уравнениями пограничного слоя и их граничными условиями (I) — '(IV). Будем обозначать[341, С.69]

Решение такой задачи в общем виде связано с большими трудностями. Однако в большинстве газодинамических задач достаточно у стенки тела воспользоваться известными уравнениями пограничного слоя Прандтля (51,9) — (51,12), которые, если ось х2 направить по нормали к стенке тела, запишутся в виде[472, С.317]

•Процесс распределения струи описывается нелинейными дифференциальными уравнениями пограничного слоя. Хотя на некотором рас-340[341, С.340]

годы интенсивно развиваются полуэмпирические методы, основанные на интегрировании совместно с основными уравнениями пограничного слоя уравнений баланса дульсационной энергии (в общем случае баланса вторых моментов) [36, 66]. Это направление, вероятно, позволит в дальнейшем увеличить полезную информацию и при соответствующем развитии экспериментальной методики будет способствовать прогрессу теории турбулентного движения. Практическая реализация его в теории горения газов связана с овладением техникой измерения пульса-ционных характеристик во всем поле факела и в первую очередь в зоне пламени. В этом отношении особенно перспективными представляются измерения с помощью лазеров [19, 65, 94]. Однако полноценное развитие их и применение в исследованиях процесса горения относится к ближайшему будущему. В настоящее время расчет турбулентного факела сводится к определению полей средних величин — температуры, скорости, концентраций. Для этой цели, как показано в работах [27, 89], серьезными преимуществами перед другими расчетными методами обладает так называемый метод эквивалентной задачи теории теплопроводности. Достоинства его сводятся к простоте расчета, возможности получения значений переменных во всем поле течения, наиболее полного учета начального распределения их. Заметим, что первые качественные модели турбулентного горения, основанные на введении по аналогии со скоростью нормального горения в качестве основной расчетной характеристики линейной скорости турбулентного распространения пламени, в дальнейшем обсуждаться не будут. Основанием для этого служит то, что такая характеристика, как скорость турбулентного распределения пламени, является по существу результирующей функцией в сложном процессе турбулентного горения, а не доступной для априорного задания константой, как для ламинарного пламени.[440, С.20]

Полный текст статьи здесь

Задачи по теоретической механике из сборника курсовых работ под редакцией А.А. Яблонского, Тарга, Кепе, Диевского, Мещерского и любого другого на заказ. Быстро, качественно, все виды оплат, СМС-оплата.
Вы так же можете заказать решение задач и по другим предметам: химия, высшая математика, строймех, сопромат, электротехника, метрология, ДМ, ТММ и другие.

СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

Перейти к перечню использованной литературы

На главную