На главную
ПОМОЩЬ СТУДЕНТАМ!!!
Готовые решения задач по теормеху из методичек Тарга С.М. 1988 и 1989 г. и старых методичек 1978, 1982 и 1983гг.. Решение любых задач по термеху на заказ.
Если Вам нужны решения задач по Физике из методички Чертова А.Г. для заочников или решение задач из задачников Прокофьева, Чертова, Воробьёва и Волькинштейна или любых других решений по физике или гидравлике, воспользуйтесь сайтом fiziks.ru

Статья по теме: Экспериментально измеренные

Область знаний: теплообменники, печи, теплоперенос, паровые котлы, нагревание, горение, топлива, теплообмен

Скачать полный текст

Экспериментально измеренные поля скорости и температуры в безразмерном виде представлены на рис. 4.4, а, б. Видно, что характер изменения этих параметров идентичен, но с уменьшением шага S/d, или числа FrM • наблюдается более интенсивное выравнивание неравномерностей температуры. Поля рм, полученные по результатам измерений и к Т, используя уравнение состояния, представлены на рис. 4.4, в. Видно, что этот параметр также изменяется по радиусу пучка. На рис. 4.5 представлены экспериментальные поля и, Т, а также поля ри и.рн2 для пучка витых труб с числом FrM = 232 для ядра потока. Здесь они сопоставляются с результатами теоретических расчетов системы уравнений (1.8) ... (1.11), проведенных методом, изложенным в работе [9]. Видно, что для области течения, где стенка витых труб не оказывает влияния, наблюдается хорошее совпадение опытных и расчетных полей и, Т, ри и ри1. Следовательно, в случае, когда источником создания неравномерности поля скорости в ядре потока является только неравномерное поле температуры, сформированное неравномерным полем тепловыделения, наблюдается сравнительно небольшое изменение скорости по радиусу пучка (см. рис. 4.5, а). В то же время неравномерности Т, ри, рм2 в поперечном сечении пучка являются значительными (см. рис. 4.5, а, б,- в). Поэтому при расчете температурных и скоростных полей в пучке витых труб в рамках гомогенизированной модели течения для осесимметричной задачи следует[143, С.105]

Экспериментально измеренные поля температуры воздуха в различные моменты времени при резком увеличении мощности тепловыделения (т = 4, 6, 8, 10, 12, 20, 30, 32, 36 с) представлены на рис. 5.3 (а, б, в) для чисел Re = 8,9 • 103, 1,36 • 104 и 1,75 • 104. Увеличение мощности тепловыделения во времени осуществлялось при постоянном расходе теплоносителя. На рис. 5.3 (а, б, в) нанесены для тех же моментов времени теоретически рассчитанные поля температур теплоносителя при различных значениях коэффициентов К = Dtlud9. При сопоставлении экспериментальных и теоретических полей температур теплоносителя наблюдается хорошее соответствие этих распределений, но при различных значениях коэффициента К для разных моментов времени. Видно также, что с увеличением времени в интервале т = 0 ... 10 с этот коэффициент уменьшается.[143, С.144]

Типичные экспериментально измеренные распределения безразмерной избыточной температуры в поперечных сечениях пучка витых труб, закрученного по закону (4.41) , для различных расстояний от источника диффузии, расположенного на оси пучка, представлены на рис. 4.10, где они сравниваются с гауссовским распределением в виде[143, С.113]

Для определения эффективного коэффициента диффузии Кн экспериментально измеренные поля температур теплоносителя (см. рис. 5.20) сопоставляются с теоретически рассчитанными полями температур методом, изложенным в разд. 5.2 (рис. 5.21) для различных моментов времени и коэффициентов Кы. Поля температур Т = Т (г/гк,т,К), представленные на рис. 5.21, свидетельствуют об уменьшении в первые моменты[143, С.171]

Применение этого метода в закрученном пучке оправдывается, поскольку экспериментально измеренные поля температур в поперечных сечениях пучка на различных расстояниях от источника диффузии близки к нормальному закону распределения »(4.23).[143, С.111]

Формально ничто не препятствует представить зависимостью вида (3-27') экспериментально измеренные значения предельных расходов насыщенного пара, даже если параметры состояния и не следуют уравнению pvfc = const, но тогда аргументы ЧГмакс не ограничиваются показателем k.[137, С.103]

Подставляя в (15) значения ср = 0,35 кал/г -град, Я = 1,6-•10~* кал/'см-сек-град и экспериментально измеренные величины Тп = 600° С, (dTldx) = 3,1-10* град/см, получаем q ~ 175 кал/е.[423, С.50]

Для определения коэффициента ат прежде всего необходимо было измерить для каждого режима эксперимента, характеризующегося числом Ren и qc, распределения скоростей потока и температур теплоносителя и стенки витых труб по радиусу пучка^ Типичные экспериментально измеренные распределения и, Т, Тс по радиусу пучка с числом труб, равным 127, представлены на рис 4.16, а, б. Зная эти распределения, для заданного радиуса пучка рассчитываются величины ат и Zm следующим образом. Вводится размерный коэффициент теплоотдачи[143, С.131]

Опытные данные по коэффициенту К для пучков витых труб получены методом диффузии тепла от системы линейных источников, основанном на эйлеровом описании турбулентного течения [39, 9, 16]. Согласно этому методу при неравномерном поле тепловыделения в выходном сечении пучка сравниваются экспериментально измеренные и теоретически рассчитанные путем решения системы уравнений (1.8) ... (1.11)[143, С.100]

Нестационарные значения коэффициента Dt определяются также путем сопоставления для каждого момента времени измеренного поля температур теплоносителя с теоретически рассчитанными полями температур при различных наперед заданных значениях коэффициента Dt при условии, что в разброс рассчитанных полей температур на графиках зависимости Т = Т (г, К) укладываются экспериментально измеренные значения температур теплоносителя. При этом каждой экспериментальной точке на графике Т = Т (г, К) можно приписать вполне определенное значение коэффициента К = Dt/(ud3) в соответствии с нанесенной на этот график сеткой теоретических кривых Т = Т (г, К ) . Тогда для каждой расчетной кривой при данном значении К можно найти квадратный корень из суммы квадратов отклонений каждой экспериментальной точки от - —[143, С.58]

При кипении обычных жидкостей на металлических поверхностях нагрева средние отрьтные диаметры пузырьков ?>„ при атмосферном давлении составляют примерно 1—2 мм. При увеличении давления значения ?>„ уменьшаются. На рис. 4-10 представлены значения D0 при кипении воды в большом объеме на горизонтальной поверхности [32, 119] в диапазоне давлений (0,2-^100)-105 Па. Качественно такие же зависимости были получены и для других жидкостей. Резкое увеличение D0 при снижении давления ниже атмосферного объясняется возрастанием влияния силы инерции, препятствующей отрыву пузырьков. Для процесса пузырькового кипения представляет интерес также величина средней частоты отрыва пузырьков от поверхности нагрева /. В табл. 4-2 приведены экспериментально измеренные значения /, D0 и произведения D0f при кипении ряда жидкостей на горизонтальной поверхности при атмосферном давлении [119].[324, С.123]

... отрезано, скачайте архив с полным текстом ! Полный текст статьи здесь

Задачи по теоретической механике из сборника курсовых работ под редакцией А.А. Яблонского, Тарга, Кепе, Диевского, Мещерского и любого другого на заказ. Быстро, качественно, все виды оплат, СМС-оплата.
Вы так же можете заказать решение задач и по другим предметам: химия, высшая математика, строймех, сопромат, электротехника, метрология, ДМ, ТММ и другие.

СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

Перейти к перечню использованной литературы

На главную