На главную
ПОМОЩЬ СТУДЕНТАМ!!!
Готовые решения задач по теормеху из методичек Тарга С.М. 1988 и 1989 г. и старых методичек 1978, 1982 и 1983гг.. Решение любых задач по термеху на заказ.
Если Вам нужны решения задач по Физике из методички Чертова А.Г. для заочников или решение задач из задачников Прокофьева, Чертова, Воробьёва и Волькинштейна или любых других решений по физике или гидравлике, воспользуйтесь сайтом fiziks.ru

Статья по теме: Жидкостей практически

Область знаний: теплообменники, печи, теплоперенос, паровые котлы, нагревание, горение, топлива, теплообмен

Скачать полный текст

Для газов и неметаллических жидкостей практически удовлетворительные результаты дает аналогия Рейнольдса с поправкой на число Прандтля в виде простого сомножителя. По опытам Б. С. Петухова, А. А. Детлафа, В. В. Кириллова, А. Б. Амбразявичюса и др. можно полагать ори 0,5<'Рг<50 Соответственно, для пда'/в имеем[356, С.207]

Коэффициент теплопроводности жидкостей практически не зависит от данленпя. Он заметно у И'лпчииаетсн лишь при очень высоких давлениях (выше 500 бар).[316, С.32]

Коэффициент теплопроводности жидкостей практически не зависит от давления. Он заметно увеличивается лишь при очень высоких давлениях (выше 500 бар).[336, С.14]

Работа двигателя протекает следующим образом: процесс подвода теплоты а-Ь осуществляется в камере горения КГ. В камеру горения при помощи насосов НГ и НО нагнетаются жидкие горючее и окислитель, удельный объем капельных жидкостей практически не изменяется, поэтому термодинамического процеса сжатия нет; на привод насосов расходуется очень маленькая доля работы[304, С.141]

Коэффициенты теплопроводности большинства капельных жидкостей с повышением температуры убывают. Они лежат в пределах от 0,08 до 0,65 вт/м-град. Вода является исключением: с увеличением температуры от 0° С до 127° С коэффициент теплопроводности повышается, а при дальнейшем возрастании температуры уменьшается. От давления Я капельных жидкостей практически не зависит.[290, С.351]

Все опытные точки удовлетворительно расположились около проведенной кривой. Рисунок говорит о том, что величина 2о определяется скоростью горения жидкости, а не диаметром горелки и расстоянием h. Тот факт, что точки, относящиеся к различным исследованным жидкостям, расположились около одной кривой, указывает на то, что коэффициент а для этих жидкостей практически одинаков.[437, С.58]

Для жидкостей, а также для газов значение коэффициента динамической вязкости ji зависит главным образом от температуры и лишь в незначительной степени от давления. Только близ критической точки начинает сильно сказываться зависимость от давления. Рис. П-4 иллюстрирует это явление для воды и пара. Все другие исследования жидкости ведут себя принципиально подобным же образом. Согласно уравнению (6-5) кинематическая вязкость v жидкостей практически тоже >не зависит от давления вследствие их незначительной сжимаемости. Для газов согласно уравнению состояния она обратно пропорциональна давлению.[473, С.160]

Значения А0 и сро должны быть отнесены к одной температуре. Варгафтик [Л. 7-11] рекомендует А0 и ср относить к температуре 0,5 Ткр (Ткр — критическая температура, °К) и принимать при этом Л = 4,28-10-3. Однако в расчетных таблицах там же [Л. 7-11] значение А = =4,28-10~3 принимается при +30° С, а в [Л. 7-29] то же значение рекомендуется при t=Q°C. Но указанный расхождения в температурах отнесения значения А на результатах по теплопроводности жидкостей практически[459, С.303]

Для маловязких ЖВВ критическое давление р%, при котором наступает автотурбулизация горения в условиях экспериментов при постоянном давлении, когда имеются конечные возмущения, вызванные процессом воспламенения, мало отличается (на 20— 30%) от критического давления ркр, полученного в условиях горения в манометрической бомбе, когда имеются лишь бесконечно малые случайные возмущения. Этот результат показывает, что условия устойчивости горения маловязких жидкостей практически одинаковы для бесконечно малых и конечных возмущений. Следовательно, выводы теории, полученные для бесконечно малых возмущений, пригодны для оценки устойчивости горения к конечным возмущениям.[423, С.238]

Взаимная растворимость двух жидкостей изменяется в широких пределах: от практически полной нерастворимости до смешиваемости в любых отношениях с образованием однородного раствора. Таким образом, смеси двух жидкостей можно разделить на три основные группы: смеси жидкостей, смешивающихся друг с другом во всех отношениях; смеси жидкостей, смешивающихся частично; смеси жидкостей, практически нерастворимых друг в друге.[437, С.29]

по оси абсцисс отложены приведенные температуры 0 == =Т/ТК, по оси ординат—отношения c'v при текущей температуре к (C'V\Q, отвечающей температуре насыщения при атмосферном давлении. Как видно из графика, в пределах температур Ь <С 0,7 значения безразмерных теплоемкостей a'v = c'v/{c'\u всех шести жидкостей практически не отличаются от единицы. Заслуживает внимания тот факт, что в области более высоких параметров (9 ж 0,7—0,95) характер температурной зависимости a'v таких различных по своей природе веществ, как вода, аммиак, этан и фреон 12, сохраняется примерно одинаковым.[137, С.28]

Полный текст статьи здесь

Задачи по теоретической механике из сборника курсовых работ под редакцией А.А. Яблонского, Тарга, Кепе, Диевского, Мещерского и любого другого на заказ. Быстро, качественно, все виды оплат, СМС-оплата.
Вы так же можете заказать решение задач и по другим предметам: химия, высшая математика, строймех, сопромат, электротехника, метрология, ДМ, ТММ и другие.

СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

Перейти к перечню использованной литературы

На главную