На главную
ПОМОЩЬ СТУДЕНТАМ!!!
Готовые решения задач по теормеху из методичек Тарга С.М. 1988 и 1989 г. и старых методичек 1978, 1982 и 1983гг.. Решение любых задач по термеху на заказ.
Если Вам нужны решения задач по Физике из методички Чертова А.Г. для заочников или решение задач из задачников Прокофьева, Чертова, Воробьёва и Волькинштейна или любых других решений по физике или гидравлике, воспользуйтесь сайтом fiziks.ru

Статья по теме: Мгновенного точечного

Область знаний: теплообменники, печи, теплоперенос, паровые котлы, нагревание, горение, топлива, теплообмен

Скачать полный текст

Полученное решение (1.14) для мгновенного точечного источника есть функция Грина для уравнения (1.3) при более общих предположениях о временных и пространственных характеристиках источника примеси. Зная решение уравнения (1.3), мы можем получить решение любой неоднородной задачи для него. В самом деле, пусть уравнение (1.3) имеет в правой части слагаемое ?(х,у,г,1). Тогда решение, удовлетворяющее неоднородным начальным и краевым условиям Т (к, у, 2,0) =[343, С.27]

Будем называть решение для случая мгновенного точечного источника фундаментальным. Интегрируя по времени, мы получим решение для непрерывного точечного источника, что соответствует случаю выделения заданного количества тепла в данной точке в единицу времени, равного ср(0-Если ср(0 равно постоянной величине Q и выделение тепла продолжается достаточно долго, то в пределе решение совпадает с решением для стационарного точечного источника и соответствует хорошо известным фундаментальным решениям гидродинамики. Задачи со стационарными источниками рассматриваются в гл. XVI.[355, С.251]

Проведенные рассуждения вместе с заключительной формулой (4.88) показывают, что функция G (x, t, x0) определяет распределение температуры вдоль бесконечного стержня в моменты времени t > 0, возникшее от мгновенного точечного источника тепла мощностью Q -= ф, помещенного в начальный момент t = О в точку х0 стержня. По этой причине функцию G (x, t, ?) называют функцией источника (ее называют, также, фундаментальным решением уравнения теплопроводности). Распределение температуры, определяемое функцией источника, показано на рис. 4.2 для различных моментов времени /. Заметим, что если функция источника каким-либо способом, не связанным с решением задачи (4.63), найдена (такие способы существуют), то ,с ее помощью легко построить решение задачи (4.63). Действительно, пусть на участке (|, | + df) стержня в начальный момент температура была равна величине ф (?) = const Ф 0, т. е. к отрезку [|, | + d\\ стержня в момент t — 0 было подведено тепло Q = ср<р (|) d?, а вне этого участка начальная температура была равна нулю. Тогда, как следует из формулы (4.87), распределение температуры вдоль стержня в моменты времени t > 0 определяется выражением[295, С.145]

Если возмущение средней скорости, возникающее от действия источников количества движения (трения), распределенных в Х2Г-плоскости, их мало по сравнению с турбулентными пульсациями скорости, то уравнение для возмущения средней скорости от мгновенного точечного источника количества движения совпадает по форме с уравнением теплопроводности (1) [Л. 11]:[341, С.318]

Полуэмпирическая теория турбулентности Прандтля включает в себя предположение Буссинеска [Л. 6] о возможности использования локального коэффициента турбулентной диффузии количества движения, который определяется соотношением, аналогичным уравнению Ньютона для вязкого трения. Однако в ряде теоретических и экспериментальных работ [Л. 7—9] было показано, что в случае диффузии некоторой концентрации от мгновенного точечного источника в однородном и изотропном турбулентном поле коэффициент турбулентной диффузии является функцией времени и стремится к постоянному значению лишь для сравнительно больших промежутков времени. Отсюда можно сделать заключение, что процессы турбулентной и молекулярной диффузии не могут быть описаны одинаковой зависимостью.[341, С.315]

Наконец, приведем результаты некоторых обобщений метода мгновенного точечного источника на более сложные системы.[355, С.253]

Аналогичные рассуждения показывают, что решение для единичного мгновенного точечного источника, находящегося в (г', О', 0) в момент ( = 0, имеет вид[355, С.372]

Следовательно, (9.3) и (9.4) представляют соответственно разложения единичного мгновенного точечного источника и единичного мгновенного точечного дублета в начале координат на плоские волны.[355, С.267]

Приведем сначала несколько изображений для температуры, обусловленной действием мгновенного точечного источника, которые являются основными при рассмотрении задач в цилиндрических областях.[355, С.364]

Требуется найти температуру в точке со сферическими координатами (г, 0, ср), обусловленную действием единичного мгновенного точечного источника, расположенного в начальный момент времени в точке (г', О, О).[355, С.374]

Переходя к пределу, получим решение (8.3). Такое распределение температуры называют распределением, обусловленным действием мгновенного точечного дублета мощности Q, помещенного в точке (х', у', z'), ось которого параллельна оси х. Аналогичным образом, дифференцируя (8.1) по у или z, мы приходим к точечным дублетам с осями, параллельными этим направлениям; частные производные более высоких порядков дают также решения уравнения теплопроводности.[355, С.266]

... отрезано, скачайте архив с полным текстом ! Полный текст статьи здесь

Задачи по теоретической механике из сборника курсовых работ под редакцией А.А. Яблонского, Тарга, Кепе, Диевского, Мещерского и любого другого на заказ. Быстро, качественно, все виды оплат, СМС-оплата.
Вы так же можете заказать решение задач и по другим предметам: химия, высшая математика, строймех, сопромат, электротехника, метрология, ДМ, ТММ и другие.

СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

Перейти к перечню использованной литературы

На главную