На главную
ПОМОЩЬ СТУДЕНТАМ!!!
Готовые решения задач по теормеху из методичек Тарга С.М. 1988 и 1989 г. и старых методичек 1978, 1982 и 1983гг.. Решение любых задач по термеху на заказ.
Если Вам нужны решения задач по Физике из методички Чертова А.Г. для заочников или решение задач из задачников Прокофьева, Чертова, Воробьёва и Волькинштейна или любых других решений по физике или гидравлике, воспользуйтесь сайтом fiziks.ru

Статья по теме: Охлаждение поверхности

Область знаний: теплообменники, печи, теплоперенос, паровые котлы, нагревание, горение, топлива, теплообмен

Скачать полный текст

Струйное охлаждение поверхности капельной жидкостью без предварительного ее диспергирования • находит широкое применение на практике, поскольку не требуются специальные распиливающие устройства и невелики энергетические затраты на подачу жидкости. Термич «сплошная струя» следует понимать как визуальную характеристику, указывающую на отсутствие видимого распада струи на отдельные • капли; для «сплошной» струи "не исключаются пульсации межфазной поверхности и срыв отдельных капель.[456, С.206]

Струйное охлаждение поверхности капельной жидкостью без предварительного ее диспергирования • находит широкое применение на практике, поскольку не требуются специальные распиливающие устройства и невелики энергетические затраты на подачу жидкости. Термич «сплошная струя» следует понимать как визуальную характеристику, указывающую на отсутствие видимого распада струи на отдельные • капли; для «сплошной» струи "не исключаются пульсации межфазной поверхности и срыв отдельных капель.[461, С.206]

В энергетике, машиностроении, металлургии и других отраслях промышленности весьма актуальной является проблема охлаждения элементов оборудования и. теплооб-менных устройств на различных температурных уровнях. Охлаждение поверхности струями диспергированной жидкости является интенсивным процессом, который исполь-, - зуется на практике и может найти еще более широкое применение. Рациональная техническая организация такого процесса невозможна без знания физических основ механизма теплообмена"и гидродинамики при взаимодейст-.вии жидкости с нагретой твердой поверхностью. Между тем сведения о теплообмене и гидродинамике при струйном охлаждении немногочисленны и содержатся в статьях, напечатанных в периодических изданиях, посвященных вопросам физики, механики жидкости, конкретным техническим приложениям и т.- п. Какие-либо попытки систематизации материала и тем более монографии на данную тему неизвестны. В вышедшей в 1977 г. монографии [1.14] рассматриваются вопросы тепло- и массообмена при взаимодействии дозвуковых и сверхзвуковых однофазных газовых струй с преградой.[456, С.3]

В энергетике, машиностроении, металлургии и других отраслях промышленности весьма актуальной является проблема охлаждения элементов оборудования и. теплооб-менных устройств на различных температурных уровнях. Охлаждение поверхности струями диспергированной жидкости является интенсивным процессом, который исполь-, - зуется на практике и может найти еще более широкое применение. Рациональная техническая организация такого процесса невозможна без знания физических основ механизма теплообмена"и гидродинамики при взаимодейст-.вии жидкости с нагретой твердой поверхностью. Между тем сведения о теплообмене и гидродинамике при струйном охлаждении немногочисленны и содержатся в статьях, напечатанных в периодических изданиях, посвященных вопросам физики, механики жидкости, конкретным техническим приложениям и т.- п. Какие-либо попытки систематизации материала и тем более монографии на данную тему неизвестны. В вышедшей в 1977 г. монографии [1.14] рассматриваются вопросы тепло- и массообмена при взаимодействии дозвуковых и сверхзвуковых однофазных газовых струй с преградой.[461, С.3]

Эффективный способ защиты поверхности, обтекаемой высокотемпературным газовым потоком, состоит в 'изготовлении ее из пористого материала и принудительном вдуве через поры охлаждающего газа. При этом происходит как прямое охлаждение поверхности за счет теплообмена с вдуваемым газом, так и ухудшение теплообмена между поверхяостью и высокотемпературным газовым потоком.[333, С.402]

Вторая особенность состоит в том, что если произошел кризис и установился пленочный режим кипения (поверхность не разрушилась), то при снижении тепловой нагрузки пленочное кипение будет сохраняться, т. е. обратный процесс теперь будет происходить по линии пленочного кипения (рис. 4-3). Лишь при достижении <7кр2 жидкость начинает вновь в отдельных точках периодически достигать (смачивать) поверхность нагрева. Отвод теплоты растет и превышает подвод теплоты, вследствие чего возникает быстрое охлаждение поверхности, которое также носит кризисный характер. Происходит быстрая смена режимов, и устанавливается стационарное пузырьковое кипение. Этот обратный переход (второй кризис) на рис. 4-3 также условно показан стрелкой как «перескок» с кривой пленочного кипения на линию пузырькового кипения при[324, С.115]

Гашение пламени жидкостей иногда (а легко кипящих всегда) достигалось при температуре на поверхности жидкости, значительно более высокой, чем температура воспламенения. Это показывает, что в этих случаях прекращение горения было обусловлено в основном не воздействием воды на горящую жидкость, не охлаждением последней, а в результате процессов, протекающих в пламени. Когда температура на поверхности сильно понижалась и становилась ниже температуры воспламенения, основную роль в тушении играло охлаждение поверхности жидкости каплями воды.[437, С.203]

Рост паровых пузырьков при кипении жидкости на пойерхности теплообмена происходит в неоднородном поле температур. В этом случае рост парового пузырька в значительной мере связан с испарением жидкости через поверхность раздела фаз в основании пузырька. Эта -модель оправдана для малых и средних давлений, когда пузырьки имеют полусферическую форму и "отделены от поверхности сравнительно тонкой пленкой жидкости. Экспериментами установлено, что интенсивное испарение этого микрослоя жидкости вызывает заметное охлаждение поверхности теплообмена в зоне действующего центра парообразования, зафиксированное с помощью специальных микротермопар [100].[451, С.218]

Вторая особенность состоит в том, что если произошел кризис и установился пленочный режим кипения (поверхность не разрушилась), то при снижении тепловой нагрузки пленочное кипение будет сохраняться, т.е. обратный процесс теперь будет происходить по линии пленочного кипения (см. рис. 4-3). Лишь при достижении минимального теплового потока дкр2 жидкость начинает вновь в отдельных точках периодически достигать (смачивать) поверхность нагрева. Отвод тепла растет и превышает подвод тепла, вследствие чего возникает быстрое охлаждение поверхности, которое также носит кризисный характер. Происходит быстрая смена режимов, и устанавливается стационарное пузырьковое кипение. Этот обратный переход (второй кризис) на рис. 4-3 также условно показан стрелкой как «перескок» с кривой пленочного кипения на линию пузырькового кипения при (f==qKp2-[323, С.107]

Если в теле имеются сосредоточенные источники и стоки тепла, описываемые линейным дифференциальным уравнением, причем граничное условие теплообмена также линейно, то температурные поля, создаваемые отдельными источниками, независимы друг от друга. Следовательно, результирующее температурное поле является суммой температурных полей, создаваемых отдельными источни-ками и стоками тепла. Это свойство подобных полей позволяет сравнительно просто решать ряд задач путем введения в расчет фиктивных стоков или источников тепла. В качестве примера применения этого метода рассмотрим задачу о тепловых потерях неизолированного круглого трубопровода, заложенного в грунт. Схема задачи показана на фиг. 7—10. В полубесконечный массив (грунт) на глубину h заложен трубопровод диаметром D. На поверхности трубопровода T=Ti, на всей поверхности грунта Т=Т0. Последнее условие означает весьма интенсивное охлаждение поверхности грунта или достаточное заглубление трубы, так как в ином случае поверхность массива над трубопроводом была бы заметно более прогрета, чем более удаленные области.[356, С.99]

Если в теле имеются сосредоточенные источники и стоки тепла, описываемые линейным дифференциальным уравнением, причем граничное условие теплообмена также линейно, то температурные поля, создаваемые отдельными источниками, независимы друг от друга. Следовательно, результирующее температурное поле является суммой температурных полей, создаваемых отдельными источниками и стоками тепла. Это свойство подобных полей позволяет сравнительно просто решать ряд задач путем введения в расчет фиктивных стоков или источников тепла. В качестве примера применения этого метода рассмотрим задачу о тепловых потерях неизолированного круглого трубопровода, заложенного в грунт. Схема задачи показана на фиг. 14. В полубесконечный массив (грунт) на глубину h заложен трубопровод диаметром D, На поверхности трубопровода t = /1, на всей поверхности грунта t = tu. Последнее условие означает весьма интенсивное охлаждение поверхности грунта или достаточное заглубление трубы, так как в противном случае поверхность массива над трубопроводом была бы заметно более прогрета, чем более удаленные области.[155, С.86]

... отрезано, скачайте архив с полным текстом ! Полный текст статьи здесь

Задачи по теоретической механике из сборника курсовых работ под редакцией А.А. Яблонского, Тарга, Кепе, Диевского, Мещерского и любого другого на заказ. Быстро, качественно, все виды оплат, СМС-оплата.
Вы так же можете заказать решение задач и по другим предметам: химия, высшая математика, строймех, сопромат, электротехника, метрология, ДМ, ТММ и другие.

СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

Перейти к перечню использованной литературы

На главную