На главную
ПОМОЩЬ СТУДЕНТАМ!!!
Готовые решения задач по теормеху из методичек Тарга С.М. 1988 и 1989 г. и старых методичек 1978, 1982 и 1983гг.. Решение любых задач по термеху на заказ.
Если Вам нужны решения задач по Физике из методички Чертова А.Г. для заочников или решение задач из задачников Прокофьева, Чертова, Воробьёва и Волькинштейна или любых других решений по физике или гидравлике, воспользуйтесь сайтом fiziks.ru

Статья по теме: Окружного распределения

Область знаний: теплообменники, печи, теплоперенос, паровые котлы, нагревание, горение, топлива, теплообмен

Скачать полный текст

Такой закон окружного распределения амплитуд далее условно назовем равномерно-дискретным гармоническим законом (рис. 1.9). Дискретность окружного распределения амплитуд четко выражается для поворотно-симметричных систем стержневой[196, С.16]

Равномерно-дискретный гармонический закон окружного распределения амплитуд. Выделяя некоторые сходственные точки системы, т. е. давая определенное значение векто.ру X при данных тип, учитывая выражение (1.23), можно записать для амплитуд перемещений этих сходственных точек по любому из сходственных направлений:[196, С.16]

Выражение (7.1) отражает равномерно-дискретный гармонический закон окружного распределения амплитуд для различных чисел волн т. Если окружное распределение амплитуд дискретных усилий, синхронно действующих в сходственных точках с частотой <О = ]/А, отлично от гармонического, то, раскладывая окружное распределение усилий в .конечный ряд Фурье, можно с учетом (7.1) записать[196, С.124]

Составляющая неподвижной стационарной нагрузки, соответствующая гармонике пгв окружного распределения, способна вызвать вынужденные колебания системы,, вращающейся с частотой Q, по формам колебаний с числом окружных волн перемещений т = тв. При этом неподвижный наблюдатель обнаружит неподвижную в пространстве волну перемещений, повторяющую с точностью до фазы окружное распределение волны стационарной неподвижной нагрузки. В системе координат, .связанной с вращающейся системой, такое вынужденное колебание представится в виде назад бегущей волны, вращающейся относительно системы[196, С.37]

Для тел вращения, например для круглых дисков, 5гл=.аот и равномерно-дискретный гармонический закон окружного распределения амплитуд, вырождаясь, становится непрерывным моногар-моничеаки'м. Для любой окружности с центрам на оси симметрии[196, С.17]

После определения той или иной собственной частоты возмущенной системы и выявления в виде выражения (7.17) соответствующего ей окружного распределения амплитуд перемещений сходственных точек, в которых закреплены дополнительные массы, распределение амплитуд перемещений любых других точек возмущенной системы принципиальных затруднений не вызывает, если уже определены формы колебаний соответствующей порождающей системы.[196, С.128]

Для осесимметричных систем (5 = оо) сходственные точки располагаются непрерывно на окружностях с центром на оси симметрии, поэтому равномерно-дискретный гармонический закон окружного распределения амплитуд также непрерывен. Приведенные выше выражения справедливы для колебаний осесимметричкых,[196, С.31]

Изложенное выше с качественной стороны в равной степени относится и к вынужденным колебаниям поворотно-симметричных систем с ограниченным порядкам симметрии S, если иметь з виду равномерно-дискретный гармонический закон окружного распределения амплитуд и соответственно возможность наблюдения бегущих волн лишь дискретно, в сходственных точках. Для этого в приведенных выражениях непрерывно изменяющийся центральный угол ф следует заменить его дискретными значениями ф& (А=0, 1,2, ..., 5-1).[196, С.34]

Такое представление форм колебаний по окружности возмущённой системы отвечает их разложению в ряд по собственным формам соответствующей порождающей системы, которым всегда Свойствен равномерно-дискретный гармонический закон окружного распределения амплитуд.[196, С.127]

Пусть по краю круглой пластины предстоит закрепить равномерно по окружности S дискретных одинаковых масс. В этом случае спектр диска удобно представить как спектр системы с порядком симметрии S. При закреплении масс равномерно-дискретный гармонический закон окружного распределения амплитуд нарушаться не должен, однако моногармоничность непрерывного окружного распределения амплитуд, свойственная формам осесим-метричной системы, исказится появлением дополнительных гармоник. Эти гармоники имеют номера, определяемые из соотношения (1.30), ибо в противном случае равномерно-дискретный закон распределения амплитуд будет нарушен. Относительная величина дополнительных гармоник может зависеть от ряда факторов, но с уменьшением величины масс она убывает, обращаясь в ноль при обращении масс в ноль.[196, С.19]

Резонансная диаграмма рабочего колеса, отклоняющегося от строгой симметрии. Реальные рабочие колеса всегда отклоняются от строгой поворотной симметрии. Такое отклонение сопровождается расслоением спектра собственных частот и искажением собственных форм, свойственных системам со строгой поворотной симметрией. При этом равномерно-дискретный гармонический закон окружного распределения амплитуд нарушается появлением дополнительных искажающих гармоник (см. гл. 7).[196, С.148]

... отрезано, скачайте архив с полным текстом ! Полный текст статьи здесь

Задачи по теоретической механике из сборника курсовых работ под редакцией А.А. Яблонского, Тарга, Кепе, Диевского, Мещерского и любого другого на заказ. Быстро, качественно, все виды оплат, СМС-оплата.
Вы так же можете заказать решение задач и по другим предметам: химия, высшая математика, строймех, сопромат, электротехника, метрология, ДМ, ТММ и другие.

СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

Перейти к перечню использованной литературы

На главную