На главную
ПОМОЩЬ СТУДЕНТАМ!!!
Готовые решения задач по теормеху из методичек Тарга С.М. 1988 и 1989 г. и старых методичек 1978, 1982 и 1983гг.. Решение любых задач по термеху на заказ.
Если Вам нужны решения задач по Физике из методички Чертова А.Г. для заочников или решение задач из задачников Прокофьева, Чертова, Воробьёва и Волькинштейна или любых других решений по физике или гидравлике, воспользуйтесь сайтом fiziks.ru

Статья по теме: Вследствие зависимости

Область знаний: теплообменники, печи, теплоперенос, паровые котлы, нагревание, горение, топлива, теплообмен

Скачать полный текст

Вследствие зависимости шлакования от аэродинамики топочного устройства и типа горелок часто наблюдается неодинаковое шлакование стенок топочной камеры. Одни стенки шлакуются больше, другие могут оставаться чистыми. В настоящей работе не изучалась роль аэродинамики в шлаковании поверхностей нагрева. В теоретическом анализе вероятность встречи шлаковых частиц с обтекаемыми поверхностями учитывалась уравнением (1.3). Здесь исследовались только факторы, обусловливающие прилипание к поверхностям нагрева ударившихся о них шлаковых частиц. Закрепление шлаковых частиц на поверхности нагрева зависит от адгезионных и реологических свойств шлака, характера поверхности труб, крупности частиц и скорости их движения, определяющих деформацию частиц при ударе. Если энергия удара частиц мала (мала скорость движения частиц или мал их размер), то будет наблюдаться пластическая деформация, в результате которой увеличится поверхность соприкосновения частиц с трубой, т. е. возрастет ее адгезия к трубе. Если энергия удара частицы о трубу велика (велика[214, С.33]

Однако вследствие зависимости развиваемого напора от производительности центробежного насоса общая производительность параллельно работающих насосов меньше суммы их производительностей при раздельной работе. При крутой характеристике тракта Я'тр общая производительность параллельно работающих насосов Q'nap может быть незначительно больше наиболее мощного из них.[231, С.271]

Переменные физические свойства оказывают заметное влияние на коэффициенты теплоотдачи при течении жидкостей. Вследствие зависимости вязкости от температуры скорость жидкости вблизи стенки при нагревании увеличивается, а при охлаждении уменьшается. Перестройка профиля скорости определяет отличие коэффициентов теплоотдачи от значений, рассчитываемых по уравнениям, приведенным выше. В [11] дано обобщение экспериментальных результатов, полученных при течении в трубах жидкостей с отношением значений коэф-[452, С.235]

Н. Наклонные полости. Наклонные прямоугольные полости широко используются в солнечных коллекторах, а следовательно, изучению конвекции в этих условиях уделялось большое внимание. Однако вследствие зависимости теплообмена от углов наклона, поворота, а также от отношений сторон, чисел Редея и Прандтля поведение конвекции не является полностью описанным. Развитие конвекции в наклонных гексагональных цилиндрических и кольцевых полостях изучалось недостаточно полно.[452, С.308]

Основные особенности течения несжимаемой жидкости при постоянной плотности и сжимаемого газа при переменной плотности выражаются в ином распределении скорости как поперек канала, так и вдоль него, что имеет место вследствие зависимости плотности от скорости. Однако распределение скорости поперек канала слабо зависит от эффекта сжимаемости, что объясняется независимостью граничных условий для поперечной эпюры скоростей на стенках канала от плотности жидкости. Это видно из уравнения (349), куда плотность не входит и которое послужило для нахождения граничных условий на стенках канала.[192, С.224]

К сожалению, авторы описанных здесь опытов не рассмотрели вопроса о механизме обратной связи, который заставляет процесс горения возмущаться в ритме акустических колебаний. Чтобы привести пример одного из вероятных механизмов обратной связи в воздушно-реактивных двигателях, можно сослаться на мнение Николъ-сона и Радклиффа, изучавших аналогичные процессы в форсажных камерах турбореактивных двигателей1). Они объясняют возбуждение акустических колебаний возникновением переменного теплоподвода вследствие зависимости полноты сгорания от коэффициента избытка воздуха и от величины скорости потока перед зоной горения. Если согласиться с этой точкой зрения, то весь анализ вибрационного горения можно будет построить аналогично задаче, рассмотренной в § 23—25. Единственным отличием будут иные краевые условия, однако это не может оправдать повторения всех выкладок в настоящем параграфе.[409, С.471]

При <7<-~ const темперагурп жидкости изменяется линейно по длине трубы. При стабилизированном течении (a=const) линейно изменяется и температура стенки [Л. 5-49]. Однако это имеет место только при условии, что теплофизичсскис свойства не зависят от температуры. В противном случае плотность теплового потока на стенке не остается постоянной по длине трубы; нарушаются и линейные законы изменения температуры поверхности и жидкости. В экспгримснтах при высоких температурах стенки (до 2 130° К) плотность теплового потока по длине изменяется до 5 раз вследствие зависимости электрического сопротивления от температуры [Л. 5-53].[316, С.228]

Эксперименты по исследованию возмущенных ламинарных пламен были начаты Маркштейном [100]; ряд экспериментальных исследований дал интересные результаты [88,91,1оо-ю5,105а] _ для МНОГИх углеводородо-воздушных систем вблизи концентрационного предела воспламенения для обогащенной топливом смеси было установлено, что плоские ламинарные пламена самопроизвольно преоб-ретают ячеистую форму [88>101>102]. Наблюдаемые размеры ячеек для таких «ячеистых пламен» соответствовали значениям, полученным на основе теории устойчивости Марк-штейна [88]. Ячеистые пламена не наблюдаются вблизи нижнего концентрационного предела воспламенения, за исключением случаев легких горючих (например, метан и водород), у которых вследствие зависимости коэффициента диффузии от молекулярного веса (см. Дополнение Д) коэффициенты диффузии будут иметь большие значения, чем коэффициенты диффузии окислителя. Распространенным является вывод о том, что эта разница в поведении богатых и бедных смесей связана с различием коэффициентов диффузии. Этот вывод подтверждается результатами исследования, выполненного Экхаузом [92J. Экхауз разработал приближенную теорию структуры искривленного ламинарного пламени, основанную на весьма упрощенной модели структуры ламинарного пламени, в которой тем не менее принято во внимание различие коэффициентов диффузии горючего и окислителя. Эта теория позволила получить зависимость скорости ламинарного пламени от кри-[392, С.246]

Легко видеть, что последнее предположение является ничем неоправданной экстраполяцией модели. Оно основывается на том, что если искра очень небольшого размера пройдет через такую среду, для которой неравенство (4) не удовлетворяется или становится обратным, то вокруг искрового объема мгновенно образуется очень узкая реакционная зона, позволяющая химической энтальпии течь в направлении источника энергии и превращаться в теплоту с такой скоростью, что температура в ядре сгоревших газов никогда не упадет ниже адиабатной температуры пламени. Это не только обеспечит непрерывный рост пламени, но и потребует чрезвычайно высоких скоростей реакций на начальных стадиях образования пламени, намного превышающих скорость реакции в стационарном фронте пламени. В случае искры исчезающе малого размера скорость реакции должна быть бесконечно большой, а так как вследствие зависимости скорости от температуры аррениусовского типа это не может осуществиться, даже если температура искры будет бесконечно большой, вполне очевидно, что даже для среды, в которой К/с < ?>Ар, потребуется искра конечных размеров, а следовательно, и конечная энергия искры.[430, С.14]

Трудности усугубляются вследствие зависимости расклинивающего давления от большого числа факторов: природы взаимодействующих фаз, толщины 'пленки, температуры, состава фаз и др.[148, С.10]

В разделе «Некоторые свойства газов» в гл. 1 было указано, что вследствие зависимости объема газа от его температуры и давления при учете расхода газа за единицу его количества, согласно ГОСТу 2934—45, принимается нормальный (стандартный) кубический метр газа, взятого при температуре -f-20° си нормальном атмосферном давлении (760 мм рт. ст.). Поэтому расчетное количество газа, подлежащее оплате за определенный платежный период, будет равно фактическому расходу газа по показаниям счетчика, помноженному на коэффициенты, дающие поправку на среднее давление и температуру газа, при которых он проходил через счетчик. Поэтому расчетное количество газа определяется по формуле[249, С.319]

... отрезано, скачайте архив с полным текстом ! Полный текст статьи здесь

Задачи по теоретической механике из сборника курсовых работ под редакцией А.А. Яблонского, Тарга, Кепе, Диевского, Мещерского и любого другого на заказ. Быстро, качественно, все виды оплат, СМС-оплата.
Вы так же можете заказать решение задач и по другим предметам: химия, высшая математика, строймех, сопромат, электротехника, метрология, ДМ, ТММ и другие.

СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

Перейти к перечню использованной литературы

На главную