На главную
ПОМОЩЬ СТУДЕНТАМ!!!
Готовые решения задач по теормеху из методичек Тарга С.М. 1988 и 1989 г. и старых методичек 1978, 1982 и 1983гг.. Решение любых задач по термеху на заказ.
Если Вам нужны решения задач по Физике из методички Чертова А.Г. для заочников или решение задач из задачников Прокофьева, Чертова, Воробьёва и Волькинштейна или любых других решений по физике или гидравлике, воспользуйтесь сайтом fiziks.ru

Статья по теме: Удельного тепловыделения

Область знаний: теплообменники, печи, теплоперенос, паровые котлы, нагревание, горение, топлива, теплообмен

Скачать полный текст

Рассмотрение этих опытных данных приводит нас к замечательной общей закономерности, которой подчиняются все без исключения типы углеводородных рядов: все дискретные значения приведенных (условных)1 теплотворных способностей промежуточных окислов любого углеводорода ложатся на прямые наклонные линии, проведенные через точку „предельной теплотворной способности" самого углеводорода (Тт = Кпред при От = 0) и точку „нулевой теплотворной способности" угольной кислоты, образующейся от полного сгорания этого углеводорода (Кт = 0 при Ог = Ояре(Э). При этом особенно существенно, что все прямые для углеводородов одного и того же ряда сходятся в одной точке, расположенной на вертикали, соответствующей Ог=1, т. е. на вертикали чистого кислорода. Таким образом, возникает универсальная константа для каждого углеводородного ряда, которая в масштабе удельного тепловыделения (фиг. 1-2) получает отрицательное значение с размерностью ккал\кг, и которую мы назовем теплопоглощательной способно-стью кислорода (К0). Это можно сделать на том основании, что по мере увеличения весового содержания кислорода в частично окисленной молекуле(ОГ кг\кг} приведенная(условная) теплотворная способность любого конкретного промежуточного окисла (с учетом отделившейся воды, если это имело место) падает пропорционально увеличению весового содержания кислорода (ОГ кг/кг) в окисляемой молекуле исходного углеводорода:[401, С.21]

Тогда из уравнения (15-1) следует, что 'величина удельного тепловыделения определяется следующими уравнениями:[322, С.352]

Привлекает к себе внимание своеобразный характер изменения кривой удельного тепловыделения в начальном участке отдельных трубок тока. У корня факела (более отчетливо это видно из рис. 8-19) зависимость плотности тепловыделения qR от продольной координаты оказывается немонотонной. Кривые средней температуры Т(х) во всех случаях монотонные и это означает немонотонность изменения тепловыделения в зависимости от средней (по времени) температуры смеси: qR(T].[440, С.201]

Для теоретической температуры порядка 2000° К, при степенях черноты топочного излучения е = 0,5-:- 1,0, величина удельного тепловыделения должна быть:[106, С.233]

В дополнение к данным об аэродинамике факела с повышенным уровнем пульсаций приведем результаты исследования энергетических и макрокинетических характеристик. Не обсуждая деталей расчета тепловых потоков, удельного тепловыделения и других характеристик, укажем на целесообразность проведения его в рамках приближенной квазиодномерной (вдоль линий тока) схемы принципиально двумерного (плоского или осесимметричного) течения. Такой расчет сводится к определению (на основе данных о динамическом и тепловом полях) конвективного и кондуктивных потоков тепла при заимствовании эффективных значений теплопроводности из полуэмпирических теорий турбулентности. В результате может быть получена подробная информация о тепловой структуре факела. Последнее позволяет рассчитать изменение вдоль линий тока удельного тепловыделения, определить эффективные значения суммарных кинетических констант горения, сопоставить между собой кинетические характеристики ламинарного и турбулентного факелов, а также данные, соответствующие различным условиям проведения эксперимента (в частности при наложении пульсаций и без них).[440, С.200]

Приближенный расчет теплового баланса в пренебрежении излучением проведем для отдельных трубок тока (см. рис. 6-11) при разбиении их на элементарные отрезки по длине. Для повышения точности расчета определим локальное значение скорости удельного тепловыделения непосредственно из уравнения энергии:[440, С.200]

В тех случаях, когда удельное тепловыделение весьма велико (горючая смесь с большими значениями Нмакс, умеренная теплоотдача во внешнюю среду), процесс может перейти в область высокотемпературного горения с явно выраженной диссоциацией продуктов сгорания. Фактическая кривая удельного тепловыделения пойдет ниже предельной кривой, стремясь сблизиться с ней в области пониженных температур (удельных тепловыделений), связанных с глубокими недостатками окислителя (левое крыло кривой) или топлива (правое крыло кривой), как это примерно показано на фиг. 12-4,5 штрихпунктиром. Это сближение по краям вызывается некоторым[401, С.119]

В зависимости от условий протекания процесса — соотношения скорости диффузии и реакции — повышение уровня пульсаций может приводить либо к интенсификации горения, либо к снижению температуры и полноты сгорания. При напряженном 'высокотемпературном процессе (диффузионная область) наложение пульсаций интенсифицирует горение. Вследствие этого увеличение Sh сопровождается сокращением длины факела, ростом удельного тепловыделения и т. д. Такой процесс~продолжается до тех пор, пока скорость реакции превышает скорость диффузии. При значительном увеличении смешения скорость подвода. реагентов к зоне горения может оказаться соизмеримой со скоростью реакции. В этом случае дальнейшее повышение интенсивности смешения ведет к переходу горения из диффузионной области в кинетическую, к снижению температуры и полноты сгорания вплоть до срыва горения — адиабатного потухания.[440, С.184]

Однако, если условие постоянства теоретического избытка воздуха (а = 1) является непременным для всего фронта горения диффузионного факела, то значение других характеристик не может сохраняться от зоны к зоне, так как фронт горения постепенно качественно изменяется: чем дальше от начала факела, тем больше топливный газ балластируется в зоне мертвыми продуктами сгорания, уменьшая свою теплотворную способность (Кт |). Это вызывает соответствующее уменьшение и теоретического расхода окислителя, в противовес чему расход последнего начинает значительно раети вследствие все большего забалластиро-вания окислителя такими же продуктами сгорания (у.мин Т ) в зоне Пн. Наконец, при естественном развитии процесса в потоке, т. е. при взаимном выравнивании скоростей его отдельных слоев, в конце факела заметно ухудшается интенсивность смесеобразования, которая при прочих равных условиях определяет скорость сгорания образующейся горючей смеси, иначе говоря, удельное тепловыделение на единицу поверхности ф|ронтасгорания (д^р i ккал/м2 час). Следствием падения удельного тепловыделения должно явиться ухудшение теплового баланса конечных зон факела, которое не может быть[401, С.188]

12-4. Кривые удельного тепловыделения. Так как средняя температура процесса пропорциональна удельному тепловыделению, то температурная кривая t = t(a) имеет тот же характер, что и кривая Q = Q(a). Пологий ход кривой в области а<1 вблизи от значения а— 1 объясняется тем, что при уменьшении избытка воздуха одновременно уменьшается как тепловыделение за счет нехватки окислителя, так и количество участвующего в процессе вещества. Резкое снижение удельного тепловыделения, а следовательно, и температуры возникает уже в зоне глубокого недостатка окислителя. В связи с этим в этой зоне протекания процесса недожог будет, как указывалось выше, вызываться не только нехваткой окислителя, но и резко замедленным сниженной температурой ходом процесса окисления. Таким образом, следует ожидать, что действительный ход кривой удельного тепловыделения в области глубокого недостатка окислителя пойдет ниже и круче кривой, показанной сплошной линией на фиг. 12-3. То же самое относится и к области значительных избытков воздуха. В этой области кривая удельного тепловыделения, а следовательно, и температура процесса падает значительно круче (по сравнению с областью a^l), в связи с чем -замедляется и скорость протекания процесса окисления. Следовательно, надлежит ожидать, что в реальных промышленных процессах фактическое удельное тепловыделение будет еще ниже, чем это показано сплошной кривой на фиг. 12-3. Примерный ход кривой как в области a < 1, так и в области а>1 показан на фиг. 12-4,а штрихпунктиром.[401, С.119]

вую удельного тепловыделения на единицу поверхности в единицу времени в виде следующей общей зависимости:[401, С.108]

... отрезано, скачайте архив с полным текстом ! Полный текст статьи здесь

Задачи по теоретической механике из сборника курсовых работ под редакцией А.А. Яблонского, Тарга, Кепе, Диевского, Мещерского и любого другого на заказ. Быстро, качественно, все виды оплат, СМС-оплата.
Вы так же можете заказать решение задач и по другим предметам: химия, высшая математика, строймех, сопромат, электротехника, метрология, ДМ, ТММ и другие.

СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

Перейти к перечню использованной литературы

На главную